Argumento del periapsis

El argumento del periapsis (también llamado argumento del perifoco o argumento del pericentro ), simbolizado como ω ( omega ) , es uno de los elementos orbitales de un cuerpo en órbita . Paramétricamente, ω es el ángulo desde el nodo ascendente del cuerpo hasta su periapsis , medido en la dirección del movimiento.

Para tipos específicos de órbitas, se pueden utilizar términos como argumento del perihelio (para órbitas heliocéntricas ), argumento del perigeo (para órbitas geocéntricas ), argumento del periastro (para órbitas alrededor de estrellas), etc. (véase el apsis para más información).

Un argumento de periapsis de 0° significa que el cuerpo en órbita estará en su punto más cercano al cuerpo central en el mismo instante en que cruza el plano de referencia de sur a norte. Un argumento de periapsis de 90° significa que el cuerpo en órbita alcanzará el periapsis en su punto más septentrional respecto al plano de referencia.

Sumando el argumento del periapsis a la longitud del nodo ascendente se obtiene la longitud del periapsis . Sin embargo, especialmente en discusiones sobre estrellas binarias y exoplanetas, los términos "longitud del periapsis" o "longitud del periastro" se utilizan a menudo como sinónimos de "argumento del periapsis".

En astrodinámica, el argumento del periapsis ω se puede calcular de la siguiente manera:

${\displaystyle \omega =\arccos {{\mathbf {n} \cdot \mathbf {e} } \over {\mathbf {\left|n\right|} \mathbf {\left|e\right|} }}}$

Si e _z < 0 entonces ω → 2 π − ω .

dónde:

• n es un vector que apunta hacia el nodo ascendente (es decir, la componente z de n es cero),
• e es el vector de excentricidad (un vector que apunta hacia el periapsis).

En el caso de órbitas ecuatoriales (que no tienen nodo ascendente), el argumento no está definido estrictamente. Sin embargo, si se sigue la convención de establecer la longitud del nodo ascendente Ω en 0, entonces el valor de ω se obtiene del caso bidimensional: $${\displaystyle \omega =\mathrm {atan2} \left(e_{y},e_{x}\right)}$$

Si la órbita es en sentido horario (es decir, ( r × v ) _z < 0), entonces ω → 2 π − ω .

dónde:

• e _x y e _y son las componentes x e y del vector de excentricidad e .

En el caso de órbitas circulares, a menudo se asume que el periapsis se sitúa en el nodo ascendente y, por lo tanto, ω = 0. Sin embargo, en la comunidad profesional de exoplanetas, se suele asumir ω = 90° para órbitas circulares, lo que tiene la ventaja de que el tiempo de la conjunción inferior de un planeta (que sería el tiempo en que el planeta transitaría si la geometría fuera favorable) es igual al tiempo de su periastro. ^{[ 1 ] [ 2 ] [ 3 ]}

• precesión absidal
• órbita de Kepler
• Mecánica orbital
• Nodo orbital

• Argumento del perihelio en el sitio web de astronomía de la Universidad de Swinburne