Articulo de referencia

Algebroide de Courant

En geometría diferencial , un campo de las matemáticas , un álgebroide de Courant es un fibrado vectorial junto con un producto interno y un corchete compatible más general que ...

En geometría diferencial , un campo de las matemáticas , un álgebroide de Courant es un fibrado vectorial junto con un producto interno y un corchete compatible más general que el de un álgebroide de Lie .

Recibe su nombre de Theodore Courant , quien implícitamente ideó en 1990 [ 1 ] el prototipo estándar del algebroide de Courant a través de su descubrimiento de un corchete antisimétrico enTMETROTMETRO{\displaystyle TM\oplus T^{*}M}, llamado hoy corchete de Courant , que no satisface la identidad de Jacobi . La noción general de algebroide de Courant fue introducida por Zhang-Ju Liu, Alan Weinstein y Ping Xu en su investigación de los dobles de bialgebroides de Lie en 1997. [ 2 ]

Definición

Un algebroide de Courant consta de los datos de un fibrado vectorial.miMETRO{\displaystyle E\to M}con un soporte[,]:Γmi×ΓmiΓmi{\displaystyle [\cdot ,\cdot ]:\Gamma E\times \Gamma E\to \Gamma E}, un producto interno no degenerado por fibras,:mi×miMETRO×R{\displaystyle \langle \cdot ,\cdot \rangle :E\times E\to M\times \mathbb {R} }y un mapa de paquetesρ:miTMETRO{\displaystyle \rho :E\to TM}(denominado ancla) sujeto a los siguientes axiomas:

  1. Identidad de Jacobi:[ϕ,[χ,ψ]]=[[ϕ,χ],ψ]+[χ,[ϕ,ψ]]{\displaystyle [\phi ,[\chi ,\psi ]]=[[\phi ,\chi ],\psi ]+[\chi ,[\phi ,\psi ]]}
  2. Regla de Leibniz:[ϕ,Fψ]=ρ(ϕ)Fψ+F[ϕ,ψ]{\displaystyle [\phi ,f\psi ]=\rho (\phi )f\psi +f[\phi ,\psi ]}
  3. Obstrucción a la antisimetría:[ϕ,ψ]+[ψ,ϕ]=12Dϕ,ψ{\displaystyle [\phi ,\psi ]+[\psi ,\phi ]={\tfrac {1}{2}}D\langle \phi ,\psi \rangle }
  4. Invariancia del producto interno bajo el corchete:ρ(ϕ)ψ,χ=[ϕ,ψ],χ+ψ,[ϕ,χ]{\displaystyle \rho (\phi )\langle \psi ,\chi \rangle =\langle [\phi ,\psi ],\chi \rangle +\langle \psi ,[\phi ,\chi ]\rangle }

dóndeϕ,χ,ψ{\displaystyle \phi ,\chi ,\psi }son secciones demi{\displaystyle E}yF{\displaystyle f}es una función suave en el colector baseMETRO{\displaystyle M}El mapaD:do(METRO)Γmi{\displaystyle D:{\mathcal {C}}^{\infty }(M)\to \Gamma E}es la composiciónκ1ρTd:do(METRO)Γmi{\displaystyle \kappa ^{-1}\rho ^{T}d:{\mathcal {C}}^{\infty }(M)\to \Gamma E}, cond:do(METRO)Ω1(METRO){\displaystyle d:{\mathcal {C}}^{\infty }(M)\to \Omega ^{1}(M)}el diferencial de De Rham,ρT{\displaystyle \rho ^{T}}el mapa dual deρ{\displaystyle \rho }, yκ{\displaystyle \kappa }el isomorfismomimi{\displaystyle E\to E^{*}}inducido por el producto interno.

Definición antisimétrica

Se puede dar una definición alternativa para hacer que el corchete sea antisimétrico como

[[ϕ,ψ]]=12([ϕ,ψ][ψ,ϕ]){\displaystyle [[\phi ,\psi ]]={\tfrac {1}{2}}{\big (}[\phi ,\psi ]-[\psi ,\phi ]{\big .})}

Esto ya no satisface el axioma de identidad de Jacobi mencionado anteriormente. En cambio, cumple una identidad de Jacobi homotópica.

[[ϕ,[[ψ,χ]]]]+ciclo.=DT(ϕ,ψ,χ){\displaystyle [[\phi ,[[\psi ,\chi ]]\,]]+{\text{cycl.}}=DT(\phi ,\psi ,\chi )}

dóndeT{\displaystyle T}es

T(ϕ,ψ,χ)=13[ϕ,ψ],χ+ciclo.{\displaystyle T(\phi ,\psi ,\chi )={\frac {1}{3}}\langle [\phi ,\psi ],\chi \rangle +{\text{cycl.}}}

La regla de Leibniz y la invariancia del producto escalar se modifican por la relación[[ϕ,ψ]]=[ϕ,ψ]12Dϕ,ψ{\displaystyle [[\phi ,\psi ]]=[\phi ,\psi ]-{\tfrac {1}{2}}D\langle \phi ,\psi \rangle }y la violación de la antisimetría se reemplaza por el axioma

ρD=0{\displaystyle \rho \circ D=0}

El corchete antisimétrico[[,]]{\displaystyle [[\cdot ,\cdot ]]}junto con la derivaciónD{\displaystyle D}y el jacobitaT{\displaystyle T}forman un álgebra de Lie fuertemente homotópica .

Propiedades

El soporte[,]{\displaystyle [\cdot ,\cdot ]}No es antisimétrico, como se puede ver en el tercer axioma. En cambio, cumple una cierta identidad de Jacobi (primer axioma) y una regla de Leibniz (segundo axioma). A partir de estos dos axiomas se puede deducir que el mapa de anclajeρ{\displaystyle \rho }es un morfismo de corchetes:

ρ[ϕ,ψ]=[ρ(ϕ),ρ(ψ)].{\displaystyle \rho [\phi ,\psi ]=[\rho (\phi ),\rho (\psi )].}

La cuarta regla es una invariancia del producto interno bajo el corchete. La polarización conduce a

ρ(ϕ)χ,ψ=[ϕ,χ],ψ+χ,[ϕ,ψ].{\displaystyle \rho (\phi )\langle \chi ,\psi \rangle =\langle [\phi ,\chi ],\psi \rangle +\langle \chi ,[\phi ,\psi ]\rangle .}

Ejemplos

Un ejemplo del algebroide de Courant viene dado por el corchete de Dorfman [ 3 ] en la suma directa.TMETROTMETRO{\displaystyle TM\oplus T^{*}M}con un giro introducido por Ševera en 1988, [ 4 ] definido como:

[incógnita+ξ,Y+η]:=[incógnita,Y]+(LincógnitaηyoYdξ+yoincógnitayoYH){\displaystyle [X+\xi ,Y+\eta ]:=[X,Y]+({\mathcal {L}}_{X}\,\eta -\iota _{Y}d\xi +\iota _{X}\iota _{Y}H)}

dóndeincógnita,Y{\displaystyle X,Y}son campos vectoriales,ξ,η{\displaystyle \xi ,\eta }son 1-formas yH{\displaystyle H}es una 3-forma cerrada que retuerce el corchete. Este corchete se utiliza para describir la integrabilidad de estructuras complejas generalizadas .

Un ejemplo más general surge de un álgebroide de Lie.A{\displaystyle A}cuyo diferencial inducido enA{\displaystyle A^{*}}se escribirá comod{\displaystyle d}Nuevamente. Luego, use la misma fórmula que para el corchete de Dorfman conH{\displaystyle H}un formulario A -3 cerrado bajod{\displaystyle d}.

Otro ejemplo de un algebroide de Courant es un álgebra de Lie cuadrática, es decir, un álgebra de Lie con un producto escalar invariante. Aquí la variedad base es solo un punto y, por lo tanto, el mapa de anclaje (yD{\displaystyle D}) son triviales.

El ejemplo descrito en el artículo de Weinstein et al. proviene de un bialgebroide de Lie: siA{\displaystyle A}es un algebroide de Lie (con ancla)ρA{\displaystyle \rho _{A}}y corchete[.,.]A{\displaystyle [.,.]_{A}}), también su dualA{\displaystyle A^{*}}es un algebroide de Lie (que induce el diferencial)dA{\displaystyle d_{A^{*}}}enA{\displaystyle \wedge ^{*}A}) ydA[incógnita,Y]A=[dAincógnita,Y]A+[incógnita,dAY]A{\displaystyle d_{A^{*}}[X,Y]_{A}=[d_{A^{*}}X,Y]_{A}+[X,d_{A^{*}}Y]_{A}}(donde en el lado derecho se extiende elA{\displaystyle A}-corchete aA{\displaystyle \wedge ^{*}A}utilizando la regla graduada de Leibniz). Esta noción es simétrica enA{\displaystyle A}yA{\displaystyle A^{*}}(véase Roytenberg). Aquími=AA{\displaystyle E=A\oplus A^{*}}con anclaρ(incógnita+α)=ρA(incógnita)+ρA(α){\displaystyle \rho (X+\alpha )=\rho _{A}(X)+\rho _{A^{*}}(\alpha )}y el corchete es la antisimetrización de lo anterior enincógnita{\displaystyle X}yα{\displaystyle \alpha }(equivalentemente enY{\displaystyle Y}yβ{\displaystyle \beta }):

[incógnita+α,Y+β]=([incógnita,Y]A+LαAYyoβdAincógnita)+([α,β]A+LincógnitaAβyoYdAα){\displaystyle [X+\alpha ,Y+\beta ]=([X,Y]_{A}+{\mathcal {L}}_{\alpha }^{A^{*}}Y-\iota _{\beta }d_{A^{*}}X)+([\alpha ,\beta ]_{A^{*}}+{\mathcal {L}}_{X}^{A}\beta -\iota _{Y}d_{A}\alpha )}.

Estructuras de Dirac

Dado un algebroide de Courant con el producto interno,{\displaystyle \langle \cdot ,\cdot \rangle }de firma dividida (por ejemplo, la estándar)TMETROTMETRO{\displaystyle TM\oplus T^{*}M}), una estructura de Dirac es un subfibrado vectorial integrable máximamente isotrópicoLMETRO{\displaystyle L\to M}, es decir

L,L0{\displaystyle \langle L,L\rangle \equiv 0},
rkL=12rkmi{\displaystyle \mathrm {rk} \,L={\tfrac {1}{2}}\mathrm {rk} \,E},
[ΓL,ΓL]ΓL{\displaystyle [\Gamma L,\Gamma L]\subset \Gamma L}.

Ejemplos

Como descubrió Courant y de forma paralela Dorfman, la gráfica de una 2-formaωΩ2(METRO){\displaystyle \omega \in \Omega ^{2}(M)}es máximamente isotrópico y además integrable si y solo sidω=0{\displaystyle d\omega =0}, es decir, la 2-forma es cerrada bajo el diferencial de De Rham, es decir, es una estructura presimpléctica.

Una segunda clase de ejemplos surge de los bivectores.ΠΓ(2TMETRO){\displaystyle \Pi \in \Gamma (\wedge ^{2}TM)}cuya gráfica es máximamente isotrópica e integrable si y solo si[Π,Π]=0{\displaystyle [\Pi ,\Pi ]=0}, es decirρ{\displaystyle \rho }es un bivector de Poisson enMETRO{\displaystyle M}.

Estructuras complejas generalizadas

Dado un algebroide de Courant con producto interno de signatura dividida, una estructura compleja generalizadaLMETRO{\displaystyle L\to M}es una estructura de Dirac en el algebroide de Courant complejizado con la propiedad adicional

LL¯=0{\displaystyle L\cap {\bar {L}}=0}

dónde ¯{\displaystyle {\bar {\ }}}significa conjugación compleja con respecto a la estructura compleja estándar en la complejización.

Como lo estudió en detalle Gualtieri, [ 5 ] las estructuras complejas generalizadas permiten el estudio de la geometría análoga a la geometría compleja .

Ejemplos

Ejemplos de esto son, además de las estructuras presimplécticas y de Poisson, también el grafo de una estructura compleja.J:TMETROTMETRO{\displaystyle J:TM\to TM}.

Referencias

  1. Courant, Theodore James (1990). "Variedades de Dirac" . Transactions of the American Mathematical Society . 319 (2): 631– 661. doi : 10.1090/S0002-9947-1990-0998124-1 . ISSN 0002-9947 . 
  2. Liu, Zhang-Ju; Weinstein, Alan ; Xu, Ping (1997-01-01). "Triples de Manin para bialgebroides de Lie" . Journal of Differential Geometry . 45 (3). arXiv : dg-ga/9508013 . doi : 10.4310/jdg/1214459842 . ISSN 0022-040X . 
  3. Dorfman, Irene Ya. (1987-11-16). "Estructuras de Dirac de ecuaciones de evolución integrables" . Physics Letters A. 125 ( 5): 240– 246. Bibcode : 1987PhLA..125..240D . doi : 10.1016/0375-9601(87)90201-5 . ISSN 0375-9601 . 
  4. Ševera, Pavol (2017-07-05). "Cartas a Alan Weinstein sobre los algebroides de Courant". arXiv : 1707.00265 [ math.DG ].
  5. Gualtieri, Marco (2004-01-18). "Geometría compleja generalizada". arXiv : math/0401221 .

Lecturas adicionales

  • Roytenberg, Dmitry (1999). "Algebroides de Courant, corchetes derivados e incluso supervariedades simplécticas". arXiv : math.DG/9910078 .