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Una lámina de corriente es una corriente eléctrica confinada a una superficie , en lugar de extenderse por todo un volumen de espacio. Las láminas de corriente son un elemento clave en la magnetohidrodinámica (MHD), un modelo de fluidos conductores de electricidad : si una corriente eléctrica atraviesa parte del volumen de dicho fluido, las fuerzas magnéticas tienden a expulsarla, comprimiéndola en finas capas que lo atraviesan.

La mayor corriente atmosférica del Sistema Solar es la denominada corriente heliosférica , que tiene  un espesor de unos 10.000 km y se extiende desde el Sol hasta más allá de la órbita de Plutón .

En plasmas astrofísicos como la corona solar , las láminas de corriente teóricamente podrían tener una relación de aspecto (ancho dividido por espesor) de hasta 100 000:1. ^{[ 3 ]} Por el contrario, las páginas de la mayoría de los libros tienen una relación de aspecto cercana a 2000:1. Debido a que las láminas de corriente son tan delgadas en comparación con su tamaño, a menudo se las trata como si tuvieran espesor cero; esto es resultado de las suposiciones simplificadoras de la MHD ideal. En realidad, ninguna lámina de corriente puede ser infinitamente delgada porque eso requeriría un movimiento infinitamente rápido de los portadores de carga cuyo movimiento causa la corriente.

Las láminas de corriente en los plasmas almacenan energía al aumentar la densidad energética del campo magnético . Muchas inestabilidades del plasma surgen cerca de láminas de corriente intensas, que son propensas a colapsar, provocando la reconexión magnética y la liberación rápida de la energía almacenada. ^{[ 4 ]} Este proceso es la causa de las erupciones solares ^{[ 5 ]} y es una de las razones de la dificultad de la fusión por confinamiento magnético , que requiere fuertes corrientes eléctricas en un plasma caliente.

Una lámina de corriente infinita puede modelarse como un número infinito de cables paralelos que transportan la misma corriente. Suponiendo que cada cable transporta una corriente I y que hay N cables por unidad de longitud, el campo magnético puede derivarse utilizando la ley de Ampère : ^{[ 6 ]}

$${\displaystyle \oint _{R}\mathbf {B} \cdot \mathbf {dl} =\mu _{0}I_{\text{enc}}}$$$${\displaystyle \oint _{R}B\cos(\theta )\,dl=\mu _{0}I_{\text{enc}}}$$

R es un bucle rectangular que rodea la lámina de corriente, perpendicular al plano y perpendicular a los cables. En los dos lados perpendiculares a la lámina,${\displaystyle \mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =0}$desde${\displaystyle \cos(90^{\circ })=0}$. En los otros dos lados,${\displaystyle \cos(0)=1}$, por lo tanto, si S es un lado paralelo del bucle rectangular de dimensiones L × W, la integral se simplifica a: $${\displaystyle 2\int _{S}Bds=\mu _{0}I_{\text{enc}}}$$ Dado que B es constante debido a la trayectoria elegida, se puede extraer de la integral: $${\displaystyle 2B\int _{S}ds=\mu _{0}I_{\text{enc}}}$$ La integral se evalúa: $${\displaystyle 2BL=\mu _{0}I_{\text{enc}}}$$ Resolviendo para B , sustituyendo I _enc (corriente total encerrada en el camino R ) como K × N × L y simplificando: $${\displaystyle {\begin{aligned}B&={\frac {\mu _{0}I_{\text{enc}}}{2L}}={\frac {\mu _{0}KNL}{2L}}\\[1ex]&={\frac {\mu _{0}KN}{2}}\end{aligned}}}$$ Cabe destacar que la intensidad del campo magnético de una lámina de corriente infinita no depende de la distancia a la que se encuentre.

La dirección de B se puede encontrar mediante la regla de la mano derecha .

Un conocido equilibrio de lámina de corriente unidimensional es la lámina de Harris, que es una solución estacionaria del sistema de Maxwell-Vlasov. ^{[ 7 ]} El perfil del campo magnético de una lámina de Harris a lo largo de${\displaystyle y=0}$es dado por $${\displaystyle \mathbf {B} (y)=B_{0}\tanh \left({\frac {y}{\delta }}\right)\mathbf {\hat {x}},}$$ dónde${\displaystyle B_{0}}$es la intensidad del campo magnético asintótico y${\displaystyle \delta }$proporciona el espesor de la lámina actual. La densidad de corriente viene dada por $${\displaystyle \mathbf {J} (y)=-{\frac {B_{0}}{\mu _{0}\delta }}\operatorname {sech} ^{2}\left({\frac {y}{\delta }}\right)\mathbf {\hat {z}} .}$$ La presión del plasma viene dada por $${\displaystyle p(y)={\frac {B_{0}^{2}}{2\mu _{0}}}\operatorname {sech} ^{2}\left({\frac {y}{\delta }}\right)+p_{0},}$$ dónde${\displaystyle p_{0}}$es la presión asintótica.