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El experimento de elección diferida de Wheeler

El experimento de elección retardada de Wheeler describe una familia de experimentos mentales en física cuántica propuestos por John Archibald Wheeler , entre los que destacan l...

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El experimento de elección retardada de Wheeler describe una familia de experimentos mentales en física cuántica propuestos por John Archibald Wheeler , entre los que destacan los publicados en 1978 y 1984. [ 1 ] Estos experimentos ilustran el punto central de la teoría cuántica : «Es erróneo atribuir tangibilidad al fotón en todo su recorrido desde el punto de entrada hasta su último instante de vuelo». [ 2 ] : 184

Estos experimentos subsanan una laguna en la demostración tradicional del experimento de la doble rendija, que establece que el comportamiento cuántico depende de la configuración experimental. El experimento resuelve la posibilidad de que un fotón pueda cambiar su comportamiento de partícula a onda o viceversa. Al modificar el aparato una vez que se supone que el fotón está en "vuelo", se subsana dicha laguna. [ 1 ]

Las versiones cósmicas del experimento de elección retardada utilizan fotones emitidos hace miles de millones de años; los resultados no cambian. [ 3 ] El concepto de elección retardada ha dado lugar a muchos experimentos reveladores. [ 1 ] Las nuevas versiones del concepto de elección retardada utilizan efectos cuánticos para controlar las "elecciones", lo que lleva al borrador cuántico de elección retardada .

Concepto

El experimento de elección retardada de Wheeler demuestra que ningún modelo de propagación de partículas compatible con la relatividad explica la teoría cuántica. [ 2 ] : 184 Al igual que el experimento de la doble rendija , el concepto de Wheeler tiene dos trayectorias equivalentes entre una fuente y un detector. Al igual que las versiones de doble rendija con determinación de la trayectoria, el experimento se realiza en dos versiones: una diseñada para detectar interferencia de ondas y otra para detectar partículas. El nuevo ingrediente en el enfoque de Wheeler es una elección retardada entre estos dos experimentos. La decisión de medir la interferencia de ondas o la trayectoria de partículas se retrasa hasta justo antes de la detección. El objetivo es asegurar que cualquier partícula u onda viajera haya pasado por el área de dos trayectorias distintas en el sistema cuántico antes de que se tome la decisión sobre el experimento. [ 4 ] : 967

Interferómetro cósmico

El interferómetro cósmico de Wheeler utiliza un cuásar distante con dos trayectorias hacia el equipo en la Tierra, una directa y otra por lente gravitacional. [ 2 ]
El cuásar gemelo que se muestra en el centro de esta imagen es una estrella a casi 9 mil millones de años luz de la Tierra que produce dos imágenes, como resultado de una lente gravitacional. [ 5 ]

El experimento mental a escala cósmica de Wheeler emplea un cuásar u otra fuente de luz en una galaxia a miles de millones de años luz de distancia. Se sabe que algunas de estas estrellas se encuentran detrás de una galaxia masiva que actúa como una lente gravitacional , curvando los rayos de luz que apuntan desde la Tierra hacia nosotros. El resultado son dos imágenes de la estrella: una directa y otra curvada. Wheeler propuso medir la interferencia entre estas dos trayectorias. Dado que la luz observada en dicho experimento fue emitida y atravesó la lente hace miles de millones de años, ninguna acción en la Tierra podría alterar el resultado del experimento. [ 1 ]

Wheeler entonces adopta una postura crítica y sugiere que tal vez para que se obtuvieran esos resultados experimentales, en el instante en que los astrónomos insertaron su divisor de haz, los fotones que habían abandonado el cuásar hacía millones de años decidieron retroactivamente viajar como ondas, y que cuando los astrónomos decidieron retirar el divisor de haz, esa decisión se transmitió a través del tiempo a los fotones que salían hacía millones de años y algunos minutos, de modo que los fotones decidieron retroactivamente viajar como partículas.

Se han realizado varias formas de implementar la idea básica de Wheeler en experimentos reales y respaldan la conclusión que Wheeler anticipó [ 1 ] : que lo que se hace en el puerto de salida del dispositivo experimental antes de que se detecte el fotón determinará si muestra fenómenos de interferencia o no.

Versión con doble ranura

Aparato de doble rendija de Wheeler. [ 6 ] [ 7 ] : 11

Un segundo tipo de experimento se asemeja al experimento de la doble rendija. El diagrama esquemático de este experimento muestra que una lente en el lado opuesto de las rendijas dobles hace que la trayectoria de cada rendija diverja ligeramente de la otra después de cruzarse cerca de dicha lente. Como resultado, las dos funciones de onda de cada fotón se superpondrán a una distancia relativamente corta de las rendijas dobles, y si se coloca una pantalla de detección dentro de la región donde las funciones de onda se superponen, se observarán patrones de interferencia. No hay forma de determinar si un fotón determinado provino de una u otra rendija doble. Sin embargo, si se retira la pantalla de detección, las funciones de onda en cada trayectoria se superpondrán en regiones de amplitudes cada vez menores, y sus valores de probabilidad combinados serán mucho menores que los valores de probabilidad sin refuerzo en el centro de cada trayectoria. Cuando se apuntan telescopios para interceptar el centro de las dos trayectorias, habrá probabilidades iguales, cercanas al 50%, de que un fotón aparezca en una de ellas. Cuando el telescopio 1 detecta un fotón, los investigadores pueden asociarlo con la función de onda que surgió de la rendija inferior. Cuando el telescopio 2 lo detecta, pueden asociarlo con la función de onda que surgió de la rendija superior. La explicación que respalda esta interpretación de los resultados experimentales es que un fotón ha surgido de una de las rendijas, y ahí termina la cuestión. Un fotón debe haber partido del láser, haber atravesado una de las rendijas y haber llegado al telescopio correspondiente siguiendo una única trayectoria en línea recta.

La explicación retrocausal , que Wheeler no acepta, sostiene que, con la pantalla de detección en su lugar, debe manifestarse la interferencia. Para que se manifieste la interferencia, debe haber surgido una onda de luz de cada una de las dos rendijas. Por lo tanto, un solo fotón, al entrar en el diafragma de doble rendija, debe haber "decidido" pasar por ambas rendijas para poder interferir consigo mismo en la pantalla de detección. Para que no se manifieste la interferencia, un solo fotón que entre en el diafragma de doble rendija debe haber "decidido" pasar por una sola rendija, ya que eso haría que apareciera en la cámara del telescopio correspondiente.

En este experimento mental, los telescopios siempre están presentes, pero el experimento puede comenzar con la pantalla de detección presente y luego retirarla justo después de que el fotón abandone el diafragma de doble rendija, o bien, puede comenzar sin la pantalla de detección y luego insertarla justo después de que el fotón abandone el diafragma. Algunos teóricos argumentan que insertar o retirar la pantalla en medio del experimento puede obligar a un fotón a decidir retroactivamente atravesar las rendijas dobles como partícula cuando previamente las había atravesado como onda, o viceversa. Wheeler no acepta esta interpretación.

El experimento de la doble rendija , al igual que los otros seis experimentos idealizados (microscopio, haz dividido, dientes inclinados, patrón de radiación , polarización de un fotón y polarización de fotones emparejados), impone una elección entre modos de observación complementarios. En cada experimento, hemos encontrado una manera de retrasar la elección del tipo de fenómeno a buscar hasta la etapa final de su desarrollo, y esto depende del tipo de dispositivo de detección que seleccionemos. Dicho retraso no afecta las predicciones experimentales. En este sentido, todo lo que encontramos ya estaba prefigurado en aquella frase solitaria y significativa de Bohr: «...no puede haber diferencia, en lo que respecta a los efectos observables que se pueden obtener mediante una configuración experimental definida, si nuestros planes para construir o manejar los instrumentos se fijan de antemano o si preferimos posponer la finalización de nuestra planificación hasta un momento posterior, cuando la partícula ya esté en camino de un instrumento a otro». [ 8 ]

Interpretación bohmiana

En la interpretación de Bohm de la mecánica cuántica , la partícula obedece a la mecánica clásica, salvo que su movimiento se produce bajo la influencia adicional de su potencial cuántico . Un neutrón, por ejemplo, tiene una trayectoria definida y pasa por una u otra de las dos rendijas, pero no por ambas, al igual que en el caso de una partícula clásica. Sin embargo, en la interpretación de Bohm, la partícula cuántica es inseparable de su campo asociado. Dicho campo proporciona las propiedades cuánticas. En el experimento de elección retardada, los paquetes de ondas asociados al campo se propagan a lo largo de ambos caminos del interferómetro, pero solo un paquete contiene una partícula. El aspecto de campo del neutrón es responsable de la interferencia entre los dos caminos. Modificar la configuración final del detector para buscar propiedades de partículas equivale a ignorar el aspecto de campo del neutrón. [ 9 ] [ 10 ] [ 11 ] : 279

El pasado está determinado y permanece como era hasta el momento T1 , cuando la configuración experimental para detectarlo como una onda se cambió a la de detectar una partícula en el tiempo de llegada T2 . En T1 , cuando se cambió la configuración experimental, el potencial cuántico de Bohm cambia según sea necesario, y la partícula se mueve clásicamente bajo el nuevo potencial cuántico hasta T2 , cuando se detecta como una partícula. Así , la mecánica bohmiana restaura la visión convencional del mundo y su pasado. El pasado existe como una historia objetiva inalterable retroactivamente por elección diferida. El potencial cuántico contiene información sobre las condiciones de contorno que definen el sistema, y ​​por lo tanto, cualquier cambio en la configuración experimental se refleja en cambios en el potencial cuántico que determina la dinámica de la partícula. [ 11 ] : 6.7.1

Detalles experimentales

La discusión original de John Wheeler sobre la posibilidad de un cuanto de elección retardada apareció en un ensayo titulado "Ley sin ley", publicado en el libro que editó junto con Wojciech Hubert Zurek, titulado Teoría cuántica y medición (pp. 182-213). Introdujo sus observaciones retomando la discusión entre Albert Einstein , quien buscaba una realidad comprensible, y Niels Bohr , quien consideraba que el concepto de realidad de Einstein era demasiado restrictivo. Wheeler indica que Einstein y Bohr exploraron las consecuencias del experimento de laboratorio que se analizará más adelante, en el cual la luz puede encontrar su camino desde una esquina de una matriz rectangular de espejos semi-plateados y totalmente plateados hasta la otra esquina, y luego revelarse no solo como habiendo recorrido la mitad del perímetro por un solo camino y luego saliendo, sino también como habiendo recorrido el perímetro en ambas direcciones y luego "eligiendo" si salir por un puerto u otro. Este resultado no solo es válido para haces de luz, sino también para fotones individuales. Wheeler comentó:

El experimento del interferómetro , descrito por Einstein y Bohr, podría utilizarse teóricamente para investigar si un fotón a veces sigue una única trayectoria, siempre sigue dos pero a veces solo utiliza una, o si se produciría algún otro fenómeno. Sin embargo, era más sencillo decir: «Durante ejecuciones aleatorias del experimento, insertaremos el segundo espejo semitransparente justo antes de que el fotón llegue a él», que idear una forma de realizar una sustitución tan rápida. La velocidad de la luz es demasiado alta para que un dispositivo mecánico pueda llevar a cabo esta tarea, al menos dentro de los límites de un laboratorio. Se requirió mucha ingeniosidad para superar este problema.

Tras la publicación de varios experimentos de apoyo, Jacques et al. afirmaron que uno de sus experimentos seguía completamente el esquema original propuesto por Wheeler. [ 12 ] [ 13 ] Su complejo experimento se basa en el interferómetro de Mach-Zehnder , que incluye un generador de fotones de centro de color N-V de diamante activado, polarización y un modulador electroóptico que actúa como divisor de haz conmutable. Las mediciones en una configuración cerrada mostraron interferencia, mientras que las mediciones en una configuración abierta permitieron determinar la trayectoria de la partícula, lo que hizo imposible la interferencia.

Interferómetro en el laboratorio

La versión Wheeler del experimento del interferómetro no pudo realizarse en un laboratorio hasta hace poco debido a la dificultad práctica de insertar o extraer el segundo divisor de haz en el breve intervalo de tiempo entre la entrada del fotón en el primer divisor y su llegada a la ubicación prevista para el segundo. Esta realización del experimento se logra extendiendo la longitud de ambos caminos mediante la inserción de largos tramos de cable de fibra óptica. Esto aumenta considerablemente el intervalo de tiempo de tránsito a través del aparato. Un dispositivo conmutable de alta velocidad en uno de los caminos, compuesto por un interruptor de alto voltaje, una celda de Pockels y un prisma de Glan-Thompson , permite desviar dicho camino de su destino habitual, de modo que efectivamente termina en un callejón sin salida. Con el desvío activado, nada puede llegar a ninguno de los detectores a través de ese camino, por lo que no puede haber interferencia. Al desactivarlo, el camino retoma su modo de funcionamiento habitual y pasa a través del segundo divisor de haz, lo que provoca que reaparezca la interferencia. Este sistema no inserta ni retira el segundo divisor de haz, pero sí permite pasar de un estado en el que aparece interferencia a un estado en el que no aparece, y hacerlo en el intervalo entre la entrada de la luz al primer divisor de haz y la salida del segundo. Si los fotones hubieran "decidido" entrar al primer divisor de haz como ondas o partículas, habrían sido dirigidos a deshacer esa decisión y atravesar el sistema en su otra forma, y ​​habrían tenido que hacerlo sin que ningún proceso físico se transmitiera a los fotones entrantes ni al primer divisor de haz, ya que ese tipo de transmisión sería demasiado lenta incluso a la velocidad de la luz. La interpretación de Wheeler de los resultados físicos sería que, en una configuración de los dos experimentos, una sola copia de la función de onda de un fotón incidente se recibe, con una probabilidad del 50%, en uno u otro detector, y que, en la otra configuración, dos copias de la función de onda, viajando por trayectorias diferentes, llegan a ambos detectores, están desfasadas entre sí y, por lo tanto, presentan interferencia. En un detector, las funciones de onda estarán en fase, y el resultado será que el fotón tendrá una probabilidad del 100% de aparecer en ese detector. En el otro detector, las funciones de onda estarán desfasadas 180°, se cancelarán exactamente entre sí y habrá una probabilidad del 0% de que sus fotones correspondientes aparezcan en ese detector. [ 14 ]

Interferómetro en el cosmos

El experimento cósmico ideado por Wheeler podría describirse como análogo al experimento del interferómetro o al experimento de la doble rendija. Lo importante es que, mediante un tercer tipo de dispositivo, un objeto estelar masivo que actúa como lente gravitacional, los fotones de una fuente pueden llegar por dos caminos. Dependiendo de cómo se organicen las diferencias de fase entre pares de funciones de onda, se pueden observar diferentes tipos de fenómenos de interferencia. Los experimentadores pueden controlar si se fusionan o no las funciones de onda entrantes, y cómo se fusionan. No se introducen diferencias de fase en las funciones de onda por el aparato experimental, como ocurre en los experimentos de interferometría de laboratorio, por lo que, a pesar de no haber un dispositivo de doble rendija cerca de la fuente de luz, el experimento cósmico se asemeja más a este último. Sin embargo, Wheeler planeó que el experimento fusionara las funciones de onda entrantes mediante un divisor de haz. [ 15 ]

La principal dificultad para realizar este experimento radica en que el experimentador no tiene control ni conocimiento de la longitud de cada una de las dos trayectorias entre el cuásar distante. Para igualar la longitud de las trayectorias en el tiempo, es necesario utilizar un dispositivo de retardo en una de ellas. Antes de poder realizar esta tarea, sería necesario encontrar una manera de calcular el retardo temporal.

Una sugerencia para sincronizar las entradas de los dos extremos de este aparato experimental cósmico reside en las características de los cuásares y la posibilidad de identificar eventos idénticos con alguna característica de señal. La información de los Cuásares Gemelos que Wheeler utilizó como base para su especulación llega a la Tierra con una diferencia aproximada de 14 meses. [ 16 ] Encontrar una manera de mantener un cuanto de luz en algún tipo de bucle durante más de un año no sería fácil.

Rendijas dobles en el laboratorio y el cosmos

Sustituya el divisor de haz registrando las imágenes proyectadas del telescopio en una pantalla de detección común.

La versión de Wheeler del experimento de la doble rendija está diseñada de tal manera que el mismo fotón que emerge de dos rendijas puede detectarse de dos formas. La primera permite que las dos trayectorias se unan, permitiendo que las dos copias de la función de onda se superpongan y mostrando interferencia. La segunda forma implica alejarse de la fuente de fotones a una posición donde la distancia entre las dos copias de la función de onda es demasiado grande para mostrar efectos de interferencia. El problema técnico en el laboratorio radica en cómo insertar una pantalla detectora en un punto adecuado para observar los efectos de interferencia o cómo retirarla para revelar los detectores de fotones, que pueden estar restringidos a recibir fotones de las estrechas regiones del espacio donde se encuentran las rendijas. Una forma de lograrlo sería utilizar los espejos conmutables eléctricamente desarrollados recientemente y simplemente cambiar la dirección de las dos trayectorias desde las rendijas encendiendo o apagando un espejo. A principios de 2014No se ha anunciado ningún experimento de este tipo.

El experimento cósmico descrito por Wheeler presenta otros problemas, pero dirigir copias de funciones de onda a un lugar u otro mucho después de que el fotón involucrado haya "decidido" si ser una onda o una partícula no requiere una gran velocidad. Se dispone de aproximadamente mil millones de años para lograrlo.

La versión cósmica del experimento del interferómetro podría adaptarse para funcionar como un dispositivo cósmico de doble rendija, como se indica en la ilustración. [ 17 ] : 66

Experimentos actuales de interés

El primer experimento real que siguió la intención de Wheeler de someter un aparato de doble rendija a la determinación final del método de detección es el de Walborn et al. [ 18 ].

Investigadores con acceso a radiotelescopios diseñados originalmente para la investigación SETI han explicado las dificultades prácticas de llevar a cabo el experimento interestelar Wheeler. [ 19 ]

Experimentos cuánticos de elección retardada

En lugar de activar mecánicamente un retardo, las versiones más recientes del experimento de elección retardada diseñan dos caminos controlados por efectos cuánticos. El experimento general crea entonces una superposición de los dos resultados: comportamiento de partícula o comportamiento de onda. Esta línea de experimentación resultó muy difícil de llevar a cabo cuando se concibió por primera vez. Sin embargo, ha demostrado ser muy valiosa a lo largo de los años, ya que ha llevado a los investigadores a proporcionar "demostraciones cada vez más sofisticadas de la dualidad onda-partícula de cuantos individuales". [ 20 ] [ 21 ] Como explica un experimentador, "El comportamiento de onda y de partícula pueden coexistir simultáneamente". [ 22 ]

Un experimento reciente de Manning et al. confirma las predicciones estándar de la mecánica cuántica estándar con un átomo de helio. [ 23 ]

Se ha propuesto un experimento macroscópico de elección retardada cuántica: el acoplamiento coherente de dos nanotubos de carbono podría controlarse mediante eventos de fonones individuales amplificados. [ 24 ]

Conclusiones

Ma, Zeilinger y otros han resumido lo que se puede saber como resultado de los experimentos que han surgido a partir de las propuestas de Wheeler. Dicen lo siguiente:

Nuestro trabajo demuestra y confirma que si las correlaciones entre dos fotones entrelazados revelan información de welcher-weg ("hacia dónde") o un patrón de interferencia de un fotón (del sistema) depende de la elección de la medición en el otro fotón (del entorno), incluso cuando todos los eventos en ambos lados que pueden separarse espacialmente están separados espacialmente. El hecho de que sea posible decidir si una característica de onda o partícula se manifiesta mucho después de la medición, e incluso separada espacialmente de ella, nos enseña que no debemos tener una imagen realista ingenua para interpretar los fenómenos cuánticos. Cualquier explicación de lo que sucede en una observación individual específica de un fotón debe tener en cuenta todo el aparato experimental del estado cuántico completo que consta de ambos fotones, y solo puede tener sentido después de que se haya registrado toda la información relativa a las variables complementarias. Nuestros resultados demuestran que el punto de vista de que el fotón del sistema se comporta definitivamente como una onda o definitivamente como una partícula requeriría una comunicación más rápida que la luz. Dado que esto estaría en fuerte tensión con la teoría especial de la relatividad, creemos que tal punto de vista debería abandonarse por completo. [ 25 ]

Historia

John Wheeler, 1985

El concepto del experimento de elección retardada comenzó como una serie de experimentos mentales en física cuántica , propuestos por primera vez por Wheeler en 1978. [ 26 ] [ 27 ] Según el principio de complementariedad , las propiedades de un fotón, ya sean de tipo partícula (con ubicación exacta) o de tipo onda (con frecuencia o amplitud), pueden medirse, pero no ambas al mismo tiempo . La característica que se mide depende de si los experimentadores utilizan un dispositivo destinado a observar partículas o a observar ondas. [ 28 ] Cuando esta afirmación se aplica de forma muy estricta, se podría argumentar que, al determinar el tipo de detector, se podría forzar al fotón a manifestarse solo como partícula o solo como onda. La detección de un fotón es generalmente un proceso destructivo (véase la medición cuántica no destructiva para mediciones no destructivas). Por ejemplo, un fotón puede detectarse como consecuencia de ser absorbido por un electrón en un fotomultiplicador que acepta su energía, la cual se utiliza para desencadenar la cascada de eventos que produce un "clic" en ese dispositivo. En el experimento de la doble rendija , un fotón aparece como un punto altamente localizado en el espacio y el tiempo sobre una pantalla. La acumulación de fotones en la pantalla indica si el fotón viajó a través de las rendijas como una onda o como una partícula. Se dice que el fotón viajó como una onda si la acumulación produce el patrón de interferencia típico de las ondas (véase Experimento de la doble rendija §  Interferencia de partículas individuales para una animación que muestra la acumulación). Sin embargo, si una de las rendijas está cerrada o se colocan dos polarizadores ortogonales delante de las rendijas (lo que permite distinguir los fotones que pasan por diferentes rendijas), no aparecerá ningún patrón de interferencia y la acumulación se puede explicar como el resultado de que el fotón viaje como una partícula.

Véase también

Bibliografía

  • Jacques, Vicente; Wu, E; Grosshans, Frédéric; Treussart, François; Grangier, Philippe; Aspecto, Alain; Roch, Jean-François (2007). "Realización experimental del experimento Gedanken de elección retardada de Wheeler". Ciencia . 315 (5814): 966–8 . arXiv : quant-ph/0610241 . Código Bib : 2007Sci...315..966J . doi : 10.1126/ciencia.1136303 . PMID 17303748 . S2CID 6086068 .  
  • Bibliografía en línea que enumera todas las obras de Wheeler.
  • John Archibald Wheeler, "El 'pasado' y el 'experimento de doble rendija de elección retardada'", págs. 9-48, en AR Marlow, editor, Fundamentos matemáticos de la teoría cuántica , Academic Press (1978)
  • John Archibald Wheeler y Wojciech Hubert Zurek, Teoría cuántica y medición (Serie Princeton de Física)
  • John D. Barrow, Paul CW Davies y Charles L. Harperm Jr. Ciencia y realidad última: teoría cuántica, cosmología y complejidad ( Cambridge University Press ) 2004

Referencias

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  2. 1 2 3 Wheeler, John Archibald; Zurek, Wojciech Hubert, eds. (1983-12-31). «I. Cuestiones de principio». Teoría cuántica y medición . Princeton University Press. págs. 1–214 . doi : 10.1515/9781400854554.1 . ISBN  978-1-4008-5455-4.
  3. ↑ George Greenstein y Arthur Zajonc, El desafío cuántico , pág. 37 y siguientes.
  4. ^ Jacques, Vicente; Wu, E; Grosshans, Frédéric; Treussart, François; Grangier, Philippe; Aspecto, Alain; Roch, Jean-François (16 de febrero de 2007). "Realización experimental del experimento Gedanken de elección retardada de Wheeler" . Ciencia . 315 (5814): 966– 968. arXiv : quant-ph/0610241 . Código Bib : 2007Sci...315..966J . doi : 10.1126/ciencia.1136303 . ISSN 0036-8075 . PMID 17303748 .  
  5. ↑ "Ver doble" . Imagen de la semana de la ESA/Hubble . Consultado el 20 de enero de 2014 .
  6. ↑ Fundamentos matemáticos de la teoría cuántica , editado por AR Marlow, pág. 13
  7. ↑ Wheeler, John Archibald (1978). «El “pasado” y el experimento de doble rendija de “elección retardada”». En Marlow, AR (ed.). Fundamentos matemáticos de la teoría cuántica . Oxford: Elsevier Science. ISBN 978-0-323-14118-5.
  8. ↑ John Archibald Wheeler, ""El pasado" y el experimento de la doble rendija de "elección retardada", que apareció en 1978 y ha sido reimpreso en varios lugares, por ejemplo, Lisa M. Dolling, Arthur F. Gianelli, Glenn N. Statilem, Readings in the Development of Physical Theory , pág. 486 y siguientes.
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  • El clásico experimento de elección diferida de Wheeler, por Ross Rhodes
  • El borrador cuántico, de John G. Cramer
  • Desmitificando los experimentos de elección diferida
  • "John Wheeler - El experimento de la elección diferida (105/130)" . YouTube . Web of Stories. 6 de octubre de 2017. Archivado del original el 21 de diciembre de 2021.