litografía EUV

La litografía ultravioleta extrema ( EUVL o simplemente EUV ) es una tecnología utilizada en la industria de los semiconductores para la fabricación de circuitos integrados (CI). Se trata de un tipo de fotolitografía que utiliza luz ultravioleta extrema (EUV) de 13,5 nm procedente de un plasma de estaño (Sn) pulsado por láser para crear patrones complejos en sustratos semiconductores .

A partir de 2025ASML es la única empresa que produce y vende sistemas EUV para la producción de chips, dirigidos a nodos de proceso de 5 nanómetros (nm) y 3 nm , aunque Reuters informó en diciembre de 2025 que China había desarrollado su propio prototipo de sistema EUV. ^{[ 1 ]}

Las longitudes de onda EUV que se utilizan en EUVL están cerca de 13,5 nanómetros (nm), utilizando un plasma de gotas de estaño pulsado por láser para producir un patrón mediante una fotomáscara reflectante que expone un sustrato cubierto con fotorresina . Los iones de estaño en los estados iónicos de Sn IX a Sn XIV dan picos espectrales de emisión de fotones alrededor de 13,5 nm debido a las transiciones de estado iónico 4p ⁶ 4d ⁿ – 4p ⁵ 4d ⁿ⁺¹ + 4d ⁿ⁻¹ 4f. ^[²^]

Historia e impacto económico

En la década de 1960, se utilizó luz visible para la producción de circuitos integrados, con longitudes de onda tan cortas como 435 nm ( línea G del mercurio ).

Posteriormente, se utilizó luz ultravioleta (UV), primero con una longitud de onda de 365 nm ( línea I del mercurio), luego con longitudes de onda de excímeros , primero de 248 nm ( láser de fluoruro de criptón ), luego de 193 nm ( láser de fluoruro de argón ), que se denominó UV profunda.

El siguiente paso, reduciendo aún más el tamaño, se denominó ultravioleta extremo (EUV). La luz EUV es absorbida por el vidrio y el aire, por lo que, en lugar de utilizar lentes para enfocar los haces de luz como se hacía anteriormente, se necesitarían espejos en el vacío. La producción fiable de EUV también resultó problemática. Entonces, los principales fabricantes de steppers, Canon y Nikon, detuvieron el desarrollo. Mientras trabajaba en Nippon Telegraph and Telephone (NTT) en Japón a mediados de la década de 1980, el ingeniero Hiroo Kinoshita propuso por primera vez el concepto de EUV. Probó la idea y demostró con éxito las primeras imágenes EUV en una reunión de la Sociedad Japonesa de Física Aplicada (JSAP) en 1986. A pesar del escepticismo inicial en Japón, Kinoshita continuó la investigación sobre EUV en NTT y organizó una investigación conjunta entre Estados Unidos y Japón sobre EUV a principios de la década de 1990. ^{[ 3 ]}^{[ 4 ]}

En 1991, científicos de Bell Labs publicaron un artículo que demostraba la posibilidad de utilizar una longitud de onda de 13,8 nm para la denominada litografía de proyección de rayos X blandos. ^{[ 5 ]}

Para abordar el desafío de la litografía EUV, investigadores del Laboratorio Nacional Lawrence Livermore , el Laboratorio Nacional Lawrence Berkeley y los Laboratorios Nacionales Sandia recibieron financiación en la década de 1990 para realizar investigación básica sobre los obstáculos técnicos. Los resultados de este esfuerzo exitoso se difundieron a través de un Acuerdo de Cooperación en I+D ( CRADA ) público-privado. ^{[ 4 ]} El CRADA consistió en un consorcio de empresas privadas y los laboratorios, que se materializó como una entidad llamada Extreme Ultraviolet Limited Liability Company (EUV LLC). ^{[ 6 ]} Mientras tanto, en Japón, el desarrollo de la tecnología EUV se impulsó en la década de 1990 a través de los programas ASET (Association of Super-Advanced Electronics Technologies) y Extreme Ultraviolet Lithography Development Association (EUVA). ^{[ 4 ]}

Intel , Canon y Nikon (líderes en el sector en aquel momento), así como la empresa holandesa ASML y Silicon Valley Group (SVG), buscaron obtener licencias. ^{[ 7 ]} En 2001, SVG fue adquirida por ASML, lo que ayudó a ASML a convertirse en el principal benefactor de la tecnología crítica. ^{[ 8 ]}

Para 2018, ASML logró implementar la propiedad intelectual de EUV-LLC después de varias décadas de investigación y desarrollo, con la incorporación de EUCLIDES (Sistema de Desarrollo de Litografía de Concepto UV Extremo), financiado por Europa, y su socio de larga data, el fabricante alemán de óptica Zeiss y el proveedor de fuentes de luz de sincrotrón Oxford Instruments . Esto llevó a MIT Technology Review a denominarlo "la máquina que salvó la ley de Moore ". ^{[ 9 ]} Su primer prototipo en 2006 produjo una oblea en 23 horas. A partir de 2022, un escáner produce hasta 200 obleas por hora. El escáner utiliza óptica Zeiss, que la compañía denomina "los espejos más precisos del mundo", producidos mediante la localización de imperfecciones y la posterior eliminación de moléculas individuales con técnicas como el conformado por haz de iones . ^{[ 10 ]}

Esto convirtió a la otrora pequeña empresa ASML en líder mundial en la producción de escáneres y monopolista en esta tecnología de vanguardia, lo que resultó en una facturación récord de 27.400 millones de euros en 2021, superando con creces a sus competidores Canon y Nikon, a quienes se les negó el acceso a la propiedad intelectual. Debido a que es una tecnología clave para el desarrollo en muchos campos, el licenciatario estadounidense presionó a las autoridades neerlandesas para que no vendieran estas máquinas a China . ASML ha seguido las directrices de los controles de exportación neerlandeses y, hasta nuevo aviso, no tendrá autorización para enviar las máquinas a China. ^{[ 11 ]} China, al mismo tiempo, también ha invertido fuertemente en su proyecto nacional de EUV, y empresas chinas líderes como Huawei y SMEE también presentaron patentes para sus propuestas alternativas relacionadas con las tecnologías EUV. ^{[ 12 ]} En diciembre de 2025, Reuters informó que China había completado en secreto un prototipo de máquina EUV en Shenzhen , que se esperaba que produjera chips funcionales entre 2028 y 2030. ^{[ 1 ]}

Junto con la superposición de patrones , la litografía ultravioleta extrema (EUV) ha allanado el camino para mayores densidades de transistores, lo que permite la producción de procesadores de mayor rendimiento. Los transistores más pequeños también requieren menos energía para funcionar, lo que se traduce en dispositivos electrónicos más eficientes energéticamente.

Salida de la herramienta de fabricación

Requisitos para los steppers EUV, dado el número de capas en el diseño que requieren EUV, el número de máquinas y el rendimiento deseado de la fábrica, suponiendo un funcionamiento de 24 horas al día. ^{[ 13 ]}

máscaras

Las fotomáscaras EUV funcionan reflejando la luz, ^{[ 14 ]} lo cual se logra mediante el uso de múltiples capas alternas de molibdeno y silicio . Esto contrasta con las fotomáscaras convencionales, que funcionan bloqueando la luz mediante una sola capa de cromo sobre un sustrato de cuarzo. Una máscara EUV consta de 40 a 50 ^{[ 15 ]} capas alternas de silicio y molibdeno; ^{[ 16 ]} esta es una multicapa que actúa para reflejar la luz ultravioleta extrema a través de la difracción de Bragg ; la reflectancia es una función importante del ángulo de incidencia y la longitud de onda, con longitudes de onda más largas reflejando más cerca de la incidencia normal y longitudes de onda más cortas reflejando más lejos de la incidencia normal. La multicapa puede estar protegida por una capa delgada de rutenio , llamada capa de recubrimiento. ^{[ 15 ]}^{[ 17 ]}^{[ 18 ]} El patrón se define en una capa absorbente a base de tantalio sobre la capa de recubrimiento. ^{[ 19 ]}

Las fotomáscaras en blanco son fabricadas principalmente por dos empresas: AGC Inc. y Hoya Corporation . ^{[ 20 ]} El equipo de deposición por haz de iones, fabricado principalmente por Veeco , se utiliza a menudo para depositar la multicapa. ^{[ 15 ]} Una fotomáscara en blanco se cubre con fotorresina , que luego se hornea (solidifica) en un horno, y posteriormente se define el patrón en la fotorresina mediante litografía sin máscara con un haz de electrones. Este paso se denomina exposición. ^{[ 21 ]} La fotorresina expuesta se revela (elimina) y las áreas no protegidas se graban. A continuación, se elimina la fotorresina restante. Las máscaras se inspeccionan y posteriormente se reparan mediante un haz de electrones . ^{[ 22 ]} El grabado debe realizarse únicamente en la capa absorbente ^{[ 15 ]} y, por lo tanto, es necesario distinguir entre la capa de recubrimiento y la capa absorbente, lo que se conoce como selectividad de grabado ^{[ 23 ]} y es diferente del grabado en fotomáscaras convencionales, que solo tienen una capa crítica para su función. ^{[ 24 ]}

Herramienta

Una herramienta EUV (máquina de fotolitografía EUV) tiene una fuente de luz de plasma de estaño impulsada por láser, óptica reflectante que comprende espejos multicapa, contenida dentro de una atmósfera de gas hidrógeno . ^{[ 25 ]} El hidrógeno se utiliza para mantener el espejo colector EUV, como el primer espejo que recoge la EUV emitida en un amplio rango de ángulo (~2π sr ) desde el plasma de estaño, en la fuente libre de deposición de estaño. ^[²⁶^] Específicamente, el gas amortiguador de hidrógeno en la cámara o recipiente de la fuente EUV desacelera o posiblemente empuja hacia atrás los iones de estaño y los residuos de estaño que viajan hacia el colector EUV (protección del colector) y permite una reacción química de ${\ce {Sn(s) + 4H(g) -> SnH4(g)}}$ para eliminar la deposición de estaño en el colector en forma de ${\ce {SnH4}}$ o gas estanano (restauración de la reflectividad del colector).

La litografía EUV representa una desviación significativa del estándar de litografía ultravioleta profunda. Toda la materia absorbe la radiación EUV . Por lo tanto, la litografía EUV requiere vacío. Todos los elementos ópticos, incluida la fotomáscara , deben utilizar multicapas de molibdeno / silicio (Mo/Si) sin defectos (compuestas por 50 bicapas de Mo/Si, que tienen un límite de reflectividad teórica a 13,5 nm de ~75 % ^{[ 27 ]} ) que actúan para reflejar la luz mediante interferencia de ondas entre capas; cualquiera de estos espejos absorbe alrededor del 30 % de la luz incidente, por lo que el control de la temperatura del espejo es importante.

Los sistemas EUVL, entre 2002 y 2009, contienen al menos dos espejos multicapa condensadores , seis espejos multicapa de proyección y un objeto multicapa (máscara). Dado que los espejos absorben el 96 % de la luz EUV, la fuente EUV ideal debe ser mucho más brillante que sus predecesoras. El desarrollo de fuentes EUV se ha centrado en plasmas generados por pulsos láser o de descarga. El espejo responsable de recolectar la luz está directamente expuesto al plasma y es vulnerable a daños por iones de alta energía ^{[ 28 ]}^{[ 29 ]} y otros residuos ^{[ 30 ]} , como gotas de estaño, lo que requiere que el costoso espejo colector se reemplace cada año. ^{[ 31 ]}

Requisitos de recursos

Los recursos de servicios públicos necesarios son significativamente mayores para EUV en comparación con la inmersión de 193 nm , incluso con dos exposiciones utilizando esta última. En el Simposio EUV de 2009, Hynix informó que la eficiencia de la toma de corriente era de ~0,02 % para EUV, es decir, para obtener 200 vatios en enfoque intermedio para 100 obleas por hora, se requeriría 1 megavatio de potencia de entrada, en comparación con 165 kilovatios para un escáner de inmersión ArF, y que incluso con el mismo rendimiento, la huella del escáner EUV era ~3 veces la huella de un escáner de inmersión ArF, lo que resulta en una pérdida de productividad. ^[³²^] Además, para confinar los desechos iónicos, puede ser necesario un imán superconductor . ^[³³^]

Una herramienta EUV típica pesa casi 200 toneladas ^{[ 34 ]} y cuesta alrededor de 180 millones de dólares estadounidenses. ^{[ 35 ]}

Las herramientas EUV consumen al menos 10 veces más energía que las herramientas de inmersión. ^{[ 36 ]}

Resumen de las características principales

La siguiente tabla resume las principales diferencias entre los sistemas EUV en desarrollo y los sistemas de inmersión ArF , que se utilizan ampliamente en la producción actual:

Los distintos grados de resolución entre las herramientas de 0,33 NA se deben a las diferentes opciones de iluminación. A pesar del potencial de la óptica para alcanzar una resolución inferior a 20 nm, los electrones secundarios en la resina limitan prácticamente la resolución a unos 20 nm (más información a continuación). ^{[ 48 ]}

Potencia, rendimiento y tiempo de actividad de la fuente de luz

Los átomos neutros o la materia condensada no pueden emitir radiación EUV. La ionización debe preceder a la emisión de EUV en la materia. La producción térmica de iones positivos multicargados solo es posible en un plasma caliente y denso , que a su vez absorbe fuertemente la EUV. ^{[ 49 ]} A partir de 2025, la fuente de luz EUV establecida es un plasma de estaño pulsado por láser. ^{[ 50 ]} Los iones absorben la luz EUV que emiten y son fácilmente neutralizados por electrones en el plasma a estados de carga más bajos, que producen luz principalmente en otras longitudes de onda inutilizables, lo que resulta en una eficiencia mucho reducida de generación de luz para litografía a mayor densidad de potencia de plasma .

El rendimiento está ligado a la potencia de la fuente, dividida por la dosis. ^{[ 51 ]} Una dosis más alta requiere un movimiento de la etapa más lento (menor rendimiento) si no se puede aumentar la potencia del pulso.

La reflectividad del colector EUV se degrada entre un 0,1 % y un 0,3 % por cada mil millones de pulsos de 50 kHz (aproximadamente un 10 % en aproximadamente dos semanas), lo que conlleva una pérdida de tiempo de actividad y rendimiento, mientras que incluso para los primeros miles de millones de pulsos (en un día), todavía hay una fluctuación del 20 % (±10 %). ^[⁵²^] Esto podría deberse a la acumulación de residuos de estaño mencionada anteriormente, que no se limpian por completo. ^[⁵³^]^[⁵⁴^] Por otro lado, las herramientas convencionales de litografía de inmersión para el doble patrón proporcionan una producción constante durante hasta un año. ^[⁵⁵^]

Recientemente, el iluminador NXE:3400B presenta una relación de llenado de pupila (PFR) más pequeña, de hasta el 20%, sin pérdida de transmisión. ^{[ 56 ]} La PFR se maximiza y es mayor que 0,2 alrededor de un paso de metal de 45 nm. ^{[ 57 ]}

Debido al uso de espejos EUV que también absorben la luz EUV, solo una pequeña fracción de la luz de la fuente está disponible finalmente en la oblea. Se utilizan 4 espejos para la óptica de iluminación y 6 para la óptica de proyección. La máscara o retícula EUV es en sí misma un espejo adicional. Con 11 reflexiones, solo ~2% de la luz de la fuente EUV está disponible en la oblea. ^{[ 58 ]}

El rendimiento está determinado por la dosis de fotorresina EUV, que a su vez depende de la resolución requerida. ^{[ 59 ]} Se espera que se mantenga una dosis de 40 mJ/cm ^{2 para un rendimiento adecuado.}^{[ 60 ]}

Tiempo de actividad de la herramienta

La fuente de luz EUV limita el tiempo de actividad de la herramienta, además del rendimiento. En un período de dos semanas, por ejemplo, se pueden programar más de siete horas de inactividad, mientras que el tiempo total de inactividad real, incluyendo problemas no programados, podría superar fácilmente un día. ^{[ 58 ]} Un error de dosis superior al 2 % justifica la inactividad de la herramienta. ^{[ 58 ]}

El rendimiento de exposición de obleas se expandió constantemente hasta alrededor de 1000 obleas por día (por sistema) durante el período 2019-2022, ^{[ 61 ]}^{[ 62 ]} lo que indica un tiempo de inactividad sustancial, mientras que al mismo tiempo se procesaban >120 obleas por día en varias capas EUV multipatrón, para una oblea EUV en promedio.

Comparación con otras fuentes de luz para litografía

La radiación ultravioleta extrema (EUV , por sus siglas en inglés) (10–121 nm) es la banda más larga que los rayos X (0,1–10 nm) y más corta que la línea Lyman-alfa del hidrógeno (121 nm).

Si bien los láseres de excímero ArF de 193 nm de última generación ofrecen intensidades de 200 W/cm² ^, [ ⁶³^]^los láseres para producir plasmas generadores de EUV necesitan ser mucho más intensos, del orden de ^10¹¹ W/cm² ^. [ ⁶⁴^]^Una fuente de luz de 120 W para litografía de inmersión ArF de última generación no requiere más de 40 kW de potencia eléctrica, ^[⁶⁵^] mientras que las fuentes de EUV están diseñadas para superar los 40 kW. ^[⁶⁶^]

La potencia óptica objetivo para la litografía EUV es de al menos 250 W, mientras que para otras fuentes de litografía convencionales es mucho menor. ^{[ 58 ]} Por ejemplo, las fuentes de luz para litografía de inmersión requieren 90 W, las fuentes ArF secas 45 W y las fuentes KrF 40 W. Se espera que las fuentes EUV de alta apertura numérica requieran al menos 500 W. ^{[ 58 ]}

Problemas ópticos específicos de EUV

Óptica reflectante

Un aspecto fundamental de las herramientas EUVL, derivado del uso de óptica reflectante, es la iluminación fuera del eje (con un ángulo de 6°, en diferentes direcciones en diferentes posiciones dentro de la rendija de iluminación) ^{[ 67 ]} sobre una máscara multicapa (retícula). Esto produce efectos de sombreado que generan asimetría en el patrón de difracción, lo que degrada la fidelidad del patrón de diversas maneras, como se describe a continuación. ^{[ 68 ]}^{[ 69 ]} Por ejemplo, un lado (detrás de la sombra) aparecería más brillante que el otro (dentro de la sombra). ^{[ 70 ]}

El comportamiento de los rayos de luz dentro del plano de reflexión (que afectan a las líneas horizontales) es diferente del comportamiento de los rayos de luz fuera del plano de reflexión (que afectan a las líneas verticales). ^{[ 71 ]} Lo más notorio es que las líneas horizontales y verticales del mismo tamaño en la máscara EUV se imprimen con tamaños diferentes en la oblea.

La combinación de la asimetría fuera del eje y el efecto de sombreado de la máscara provoca una incapacidad fundamental para que dos características idénticas, incluso muy próximas entre sí, estén enfocadas simultáneamente. ^{[ 72 ]} Uno de los problemas clave de la EUVL es la asimetría entre la línea superior e inferior de un par de líneas horizontales (la llamada "dos barras"). Algunas formas de compensar parcialmente este problema son el uso de elementos auxiliares y la iluminación asimétrica. ^{[ 73 ]}

Una extensión del caso de dos barras a una rejilla que consta de muchas líneas horizontales muestra una sensibilidad similar al desenfoque. ^{[ 74 ]} Se manifiesta en la diferencia de dimensión crítica (CD) entre las líneas de borde superior e inferior del conjunto de 11 líneas horizontales.

La polarización por reflexión también conduce a una polarización parcial de la luz EUV, lo que favorece la formación de imágenes de líneas perpendiculares al plano de las reflexiones. ^{[ 75 ]}^{[ 76 ]}

Cambio de patrón debido al desenfoque (no telecentricidad)

El absorbedor de la máscara EUV, debido a la transmisión parcial, genera una diferencia de fase entre los órdenes de difracción 0 y 1 de un patrón de línea-espacio, lo que resulta en desplazamientos de la imagen (en un ángulo de iluminación dado) así como cambios en la intensidad máxima (que conducen a cambios en el ancho de línea) que se intensifican aún más debido al desenfoque. ^{[ 77 ]}^{[ 78 ]} En última instancia, esto resulta en diferentes posiciones de mejor enfoque para diferentes pasos y diferentes ángulos de iluminación. Generalmente, el desplazamiento de la imagen se compensa debido a que los puntos de la fuente de iluminación están emparejados (cada uno en lados opuestos del eje óptico ). Sin embargo, las imágenes separadas se superponen y el contraste de la imagen resultante se degrada cuando los desplazamientos de la imagen de la fuente individual son suficientemente grandes. La diferencia de fase también determina en última instancia la mejor posición de enfoque.

La multicapa también es responsable del desplazamiento de la imagen debido a los cambios de fase de la luz difractada dentro de la propia multicapa. ^{[ 79 ]} Esto es inevitable debido a que la luz pasa dos veces a través del patrón de la máscara. ^{[ 80 ]}

El uso de reflexión hace que la posición de exposición de la oblea sea extremadamente sensible a la planitud de la retícula y a la sujeción de la retícula. Por lo tanto, es necesario mantener la limpieza de la sujeción de la retícula. Pequeñas desviaciones ( escala de milirradianes ) en la planitud de la máscara en la pendiente local, junto con el desenfoque de la oblea. ^{[ 81 ]} Más significativamente, se ha descubierto que el desenfoque de la máscara produce grandes errores de superposición. ^{[ 82 ]}^{[ 83 ]} En particular, para una capa de metal 1 de nodo de 10 nm (incluyendo pasos de 48 nm, 64 nm, 70 nm, aislado y líneas de alimentación), el error de colocación del patrón no corregible fue de 1 nm para un desplazamiento de la posición z de la máscara de 40 nm. ^{[ 84 ]} Este es un desplazamiento global del patrón de la capa con respecto a las capas definidas previamente. Sin embargo, las características en diferentes ubicaciones también se desplazarán de manera diferente debido a diferentes desviaciones locales de la planitud de la máscara, por ejemplo, de defectos enterrados bajo la multicapa. Se puede estimar que la contribución de la falta de planitud de la máscara al error de superposición es aproximadamente 1/40 veces la variación del espesor pico a valle. ^{[ 85 ]} Con una especificación de pico a valle del blanco de 50 nm, es posible un error de posicionamiento de la imagen de ~1,25 nm. Las variaciones del espesor del blanco de hasta 80 nm también contribuyen, lo que lleva a un desplazamiento de la imagen de hasta 2 nm. ^{[ 85 ]}

La iluminación fuera del eje de la retícula también es la causa de la no telecentricidad en el desenfoque de la oblea, que consume la mayor parte del presupuesto de superposición de 1,4 nm del escáner EUV NXE:3400 ^{[ 86 ]} incluso para reglas de diseño tan laxas como un paso de 100 nm. ^{[ 87 ]} El peor error de colocación de patrón no corregible para una línea de 24 nm fue de aproximadamente 1,1 nm, en relación con una línea de potencia adyacente de 72 nm, por cada desplazamiento de la posición de enfoque de la oblea de 80 nm en una sola posición de ranura; Cuando se incluye el rendimiento a través de la ranura, el peor error es superior a 1,5 nm en la ventana de desenfoque de la oblea ^{[ 84 ]} En 2017, un microscopio actínico que imitaba un sistema de litografía EUV de 0,33 NA con iluminación quasar 45 de 0,2/0,9 mostró que una matriz de contactos con paso de 80 nm se desplazó de -0,6 a 1,0 nm, mientras que una matriz de contactos con paso de 56 nm se desplazó de -1,7 a 1,0 nm en relación con una línea de referencia horizontal, dentro de una ventana de desenfoque de ±50 nm. ^{[ 88 ]}

El desenfoque de la oblea también produce errores de posicionamiento de la imagen debido a desviaciones de la planitud local de la máscara. Si la pendiente local se indica mediante un ángulo α, la imagen se proyecta desplazada en una herramienta de proyección 4× en 8α × (DOF/2) = 4α DOF , donde DOF es la profundidad de foco. ^{[ 89 ]} Para una profundidad de foco de 100 nm, una pequeña desviación local de la planitud de 2,5 mrad (0,14°) puede provocar un desplazamiento del patrón de 1 nm.

Las simulaciones y los experimentos han demostrado que los desequilibrios de pupila en la litografía EUV pueden provocar errores de posicionamiento de patrones dependientes del paso. ^{[ 90 ]}^{[ 91 ]} Dado que el desequilibrio de pupila cambia con el envejecimiento o la contaminación del espejo colector EUV, dichos errores de posicionamiento pueden no ser estables en el tiempo. La situación es particularmente problemática para los dispositivos lógicos, donde múltiples pasos tienen requisitos críticos simultáneamente. ^{[ 92 ]} Idealmente, el problema se aborda mediante múltiples exposiciones con iluminaciones adaptadas. ^{[ 93 ]}

Dependencia de la posición de la hendidura

La dirección de la iluminación también depende en gran medida de la posición de la rendija, esencialmente rotada azimutalmente. ^{[ 97 ]}^{[ 98 ]}^{[ 45 ]}^{[ 99 ]}^{[ 100 ]}^{[ 101 ]} Nanya Technology y Synopsys encontraron que el sesgo horizontal vs vertical cambiaba a través de la rendija con iluminación dipolar. ^{[ 102 ]} El plano de incidencia giratorio (rango azimutal dentro de −25° a 25°) se confirma en el microscopio de revisión actínica SHARP en CXRO que imita la óptica para sistemas de litografía de proyección EUV. ^{[ 103 ]} La razón de esto es que se usa un espejo para transformar campos rectangulares rectos en campos en forma de arco. ^{[ 104 ]}^{[ 105 ]} Para preservar un plano de incidencia fijo, la reflexión del espejo anterior sería de un ángulo diferente con la superficie para una posición de rendija diferente; esto causa no uniformidad de reflectividad. Para preservar la uniformidad, se utiliza la simetría rotacional con un plano de incidencia giratorio. ^{[ 106 ]} De manera más general, los llamados sistemas de "campo anular" reducen las aberraciones al basarse en la simetría rotacional de un campo en forma de arco derivado de un anillo fuera del eje. ^{[ 107 ]} Esto es preferible, ya que los sistemas reflectantes deben usar trayectorias fuera del eje, lo que agrava las aberraciones. Por lo tanto, patrones de matriz idénticos dentro de diferentes mitades de la ranura en forma de arco requerirían diferentes OPC . Esto los hace ininspeccionables mediante comparación matriz a matriz, ya que ya no son matrices verdaderamente idénticas. Para pasos que requieren iluminación dipolar, cuadrupolar o hexapolar, la rotación también causa desajuste con el mismo diseño de patrón en una posición de ranura diferente, es decir, borde versus centro. Incluso con iluminación anular o circular, la simetría rotacional se destruye por la reflectancia multicapa dependiente del ángulo descrita anteriormente. Aunque el rango del ángulo azimutal es de aproximadamente ±20° ^{[ 108 ]} (los datos de campo indican más de 18° ^{[ 109 ]} ) en escáneres NA de 0,33, con reglas de diseño de 7 nm ( paso de 36–40 nm), la tolerancia para la iluminación puede ser de ±15°, ^{[ 110 ]}^{[ 111 ]} o incluso menos. ^{[ 112 ]}^{[ 113 ]}^{[ 114 ]} La no uniformidad y asimetría de la iluminación anular también impactan significativamente la imagen. ^{[ 115 ]}Los sistemas más recientes tienen rangos de ángulo azimutal de hasta ±30°. ^{[ 116 ]} En sistemas NA de 0,33, un paso de 30 nm o inferior ya sufre una reducción suficiente del llenado de la pupila como para afectar significativamente el rendimiento. ^{[ 117 ]}

El ángulo de incidencia mayor para la tendencia de iluminación dipolar dependiente del paso a lo largo de la rendija no afecta tanto al sombreado de la línea horizontal, pero el sombreado de la línea vertical sí aumenta al ir del centro al borde. ^{[ 118 ]} Además, los sistemas de mayor NA pueden ofrecer un alivio limitado del sombreado, ya que apuntan a pasos estrechos. ^{[ 118 ]}

La dependencia de la posición de la ranura es particularmente difícil para los patrones inclinados que se encuentran en DRAM. ^{[ 100 ]} Además de los efectos más complicados debido al sombreado y la rotación de la pupila, los bordes inclinados se convierten en forma de escalera, que puede distorsionarse por OPC. De hecho, la DRAM de paso de 32 nm por EUV se extenderá hasta al menos 9 F ² área de celda, donde F es la mitad del paso del área activa (tradicionalmente, había sido 6 F ² ). ^{[ 102 ]} Con un corte de área activa de doble patrón autoalineado 2D, el área de celda es aún menor en 8,9 F ² . ^{[ 119 ]}

Las aberraciones , originadas por desviaciones de las superficies ópticas respecto a las especificaciones subatómicas (<0,1 nm) ^{[ 120 ]} , así como por deformaciones térmicas ^{[ 121 ]}^{[ 122 ]} y posiblemente incluyendo efectos de reflectancia polarizada ^{[ 123 ]} , también dependen de la posición de la rendija ^{[ 124 ]}^{[ 122 ]} , como se analizará más adelante en relación con la optimización de la máscara de fuente (SMO). Se espera que las aberraciones inducidas térmicamente presenten diferencias entre las distintas posiciones a lo largo de la rendija, correspondientes a distintas posiciones del campo, ya que cada posición encuentra distintas partes de los espejos deformados ^{[ 125 ]} . Irónicamente, el uso de materiales de sustrato con alta estabilidad térmica y mecánica dificulta la compensación de los errores del frente de onda ^{[ 126 ] .}

En combinación con el rango de longitudes de onda, el plano de incidencia rotado agrava el ya severo impacto estocástico en la formación de imágenes EUV. ^{[ 127 ]}

Ancho de banda de longitud de onda (aberración cromática)

A diferencia de las fuentes de litografía ultravioleta profunda (DUV), basadas en láseres de excímeros, las fuentes de plasma EUV producen luz en un amplio rango de longitudes de onda ^{[ 128 ]} que abarca aproximadamente un ancho de banda FWHM del 2% cerca de 13,5 nm (13,36 – 13,65 nm al 50% de potencia). EUV (10–121 nm) es la banda más larga que los rayos X (0,1–10 nm) y más corta que la línea Lyman-alfa del hidrógeno .

Aunque el espectro EUV no es completamente monocromático, ni siquiera tan espectralmente puro como las fuentes láser DUV, la longitud de onda de trabajo generalmente se ha tomado como 13,5 nm. En realidad, la potencia reflejada se distribuye principalmente en el rango de 13,3–13,7 nm. ^{[ 129 ]} El ancho de banda de la luz EUV reflejada por un espejo multicapa utilizado para litografía EUV es de más de +/-2% (>270 pm); ^{[ 130 ]} los cambios de fase debidos a cambios de longitud de onda en un ángulo de iluminación dado se pueden calcular ^{[ 131 ]} y comparar con el presupuesto de aberración. ^{[ 132 ]} La dependencia de la longitud de onda de la reflectancia ^{[ 131 ]}^{[ 129 ]} también afecta la apodización, o distribución de la iluminación a través de la pupila (para diferentes ángulos); diferentes longitudes de onda efectivamente 'ven' diferentes iluminaciones ya que son reflejadas de manera diferente por la multicapa de la máscara. ^{[ 133 ]}^{[ 129 ]} Esta inclinación efectiva de la iluminación de la fuente puede conducir a grandes desplazamientos de la imagen debido al desenfoque. ^{[ 134 ]} Por el contrario, la longitud de onda reflejada máxima varía a lo largo de la pupila debido a diferentes ángulos de incidencia. ^{[ 129 ]}^{[ 135 ]} Esto se agrava cuando los ángulos abarcan un radio amplio, por ejemplo, iluminación anular. La longitud de onda de reflectancia máxima aumenta para ángulos de incidencia más pequeños. ^{[ 136 ]} Se han propuesto multicapas aperiódicas para reducir la sensibilidad a costa de una menor reflectividad, pero son demasiado sensibles a fluctuaciones aleatorias de los espesores de las capas, como las debidas a la imprecisión en el control del espesor o la interdifusión. ^{[ 137 ]}

Un ancho de banda más estrecho aumentaría la sensibilidad al espesor del absorbedor de máscara y del búfer en la escala de 1 nm. ^{[ 138 ]}

Llamarada

El destello es la presencia de luz de fondo que se origina por la dispersión de características superficiales que no son resueltas por la luz. En los sistemas EUV, esta luz puede ser EUV o luz fuera de banda (OoB), también producida por la fuente EUV. La luz OoB añade la complicación de afectar la exposición de la resina de formas distintas a las contempladas por la exposición EUV. La exposición a la luz OoB puede mitigarse mediante una capa aplicada sobre la resina, así como mediante la inclusión de bordes negros en la máscara EUV. Sin embargo, la capa de recubrimiento absorbe inevitablemente la luz EUV, y el borde negro incrementa el coste de procesamiento de la máscara EUV.

Efectos de la punta de la línea

Un desafío clave para EUV es el comportamiento de contraescalado de la distancia de punta a punta de línea (T2T) a medida que se reduce el semipaso (hp). ^{[ 112 ]} Esto se debe en parte al menor contraste de imagen para las máscaras binarias utilizadas en la litografía EUV, que no se encuentra con el uso de máscaras de cambio de fase en la litografía de inmersión. ^{[ 139 ]}^{[ 140 ]} El redondeo de las esquinas del extremo de la línea conduce al acortamiento del extremo de la línea, ^{[ 141 ]} y esto es peor para las máscaras binarias. ^{[ 142 ]} El uso de máscaras de cambio de fase en la litografía EUV se ha estudiado pero encuentra dificultades desde el control de fase en capas delgadas ^{[ 143 ]} así como el ancho de banda de la propia luz EUV. ^{[ 144 ]} Más convencionalmente, la corrección de proximidad óptica (OPC) se utiliza para abordar el redondeo de esquinas y el acortamiento del extremo de la línea. A pesar de esto, se ha demostrado que la resolución de punta a punta y la imprimibilidad de la punta de la línea se compensan entre sí, siendo efectivamente CD de polaridad opuesta. ^{[ 145 ]}

En capas metálicas unidireccionales, el espaciado entre puntas es uno de los problemas más graves para el modelado de una sola exposición. Para líneas verticales con un paso de 40 nm, una separación nominal dibujada entre puntas de 18 nm resultó en una distancia real entre puntas de 29 nm con OPC, ^{[ 112 ]} mientras que para líneas horizontales con un paso de 32 nm, la distancia entre puntas con una separación nominal de 14 nm aumentó a 31 nm con OPC. ^{[ 146 ]} Estas distancias reales entre puntas definen un límite inferior de la mitad del paso del metal que corre en la dirección perpendicular a la punta. En este caso, el límite inferior es de alrededor de 30 nm. Con una mayor optimización de la iluminación (que se analiza en la sección sobre optimización de la máscara de fuente), el límite inferior se puede reducir aún más a alrededor de 25 nm. ^{[ 147 ]}

Para pasos mayores, donde se puede usar iluminación convencional, la distancia de punta a punta de la línea es generalmente mayor. Para las líneas de medio paso de 24 nm, con una separación nominal dibujada de 20 nm, la distancia era en realidad de 45 nm, mientras que para las líneas de medio paso de 32 nm, la misma separación nominal resultó en una distancia de punta a punta de 34 nm. ^{[ 146 ]} Con OPC, estas se convierten en 39 nm y 28 nm para el medio paso de 24 nm y el medio paso de 32 nm, respectivamente. ^[¹⁴⁸^]

Oportunidades de mejora para la generación de patrones EUV.

Funciones de asistencia

Las características de asistencia se utilizan a menudo para ayudar a equilibrar la asimetría de la no telecentricidad en diferentes posiciones de rendija, debido a diferentes ángulos de iluminación, comenzando en el nodo de 7 nm, ^{[ 149 ]}^{[ 150 ]} donde el paso es ~ 41 nm para una longitud de onda ~13,5 nm y NA=0,33, correspondiente a k1 ~ 0,5. ^{[ 151 ]} Sin embargo, la asimetría se reduce pero no se elimina, ya que las características de asistencia mejoran principalmente las frecuencias espaciales más altas, mientras que las frecuencias espaciales intermedias, que también afectan el enfoque y la posición de la característica, no se ven muy afectadas. El acoplamiento entre la imagen primaria y las autoimágenes es demasiado fuerte para que la asimetría se elimine mediante características de asistencia; solo la iluminación asimétrica puede lograr esto. ^{[ 73 ]} Las características de asistencia también pueden interferir con el acceso a los rieles de alimentación/tierra. Se espera que los rieles de alimentación sean más anchos, lo que también limita la efectividad del uso de características de asistencia, al restringir el paso local. Los pasos locales entre 1× y 2× el paso mínimo impiden la colocación de elementos de asistencia, ya que simplemente no hay espacio para preservar la simetría del paso local. De hecho, para la aplicación al caso de asimetría de dos barras, la colocación óptima del elemento de asistencia puede ser menor o mayor que el paso de dos barras. ^{[ 150 ]} Dependiendo del parámetro a optimizar (área de la ventana de proceso, profundidad de campo, latitud de exposición), la configuración óptima del elemento de asistencia puede ser muy diferente, por ejemplo, el paso entre el elemento de asistencia y la barra puede ser diferente del paso de dos barras, simétrico o asimétrico, etc.

En pasos menores de 58 nm, existe una compensación entre la mejora de la profundidad de campo y la pérdida de contraste debido a la ubicación de las características auxiliares. ^{[ 150 ]} Generalmente, sigue existiendo una compensación entre el enfoque y la exposición, ya que la ventana de dosis está limitada por la necesidad de que las características auxiliares no se impriman accidentalmente.

Una preocupación adicional proviene del ruido de disparo; ^{[ 152 ]} las características de asistencia de subresolución (SRAF) hacen que la dosis requerida sea menor, para no imprimir accidentalmente las características de asistencia. ^{[ 153 ]} Esto da como resultado que menos fotones definan características más pequeñas (ver la discusión en la sección sobre ruido de disparo).

Como las SRAF son características más pequeñas que las características primarias y no se supone que reciban dosis lo suficientemente altas como para imprimir, son más susceptibles a variaciones estocásticas de dosis que causan errores de impresión; esto es particularmente prohibitivo para EUV, donde puede ser necesario utilizar máscaras de cambio de fase. ^{[ 154 ]}

Optimización de la máscara de fuente

Debido a los efectos de la no telecentricidad, las formas de pupila de iluminación estándar, como disco o anular, no son suficientes para ser utilizadas para tamaños de características de ~20 nm o menos ( nodo de 10 nm y más allá). ^{[ 87 ]} En cambio, ciertas partes de la pupila (a menudo más del 50%) deben ser excluidas asimétricamente. Las partes a excluir dependen del patrón. En particular, las líneas permitidas más densas deben estar alineadas a lo largo de una dirección y prefieren una forma de dipolo. Para esta situación, se requeriría litografía de doble exposición para patrones 2D, debido a la presencia de patrones orientados tanto en X como en Y, cada uno requiriendo su propia máscara de patrón 1D y orientación de dipolo. ^{[ 155 ]}^{[ 156 ]} Puede haber 200–400 puntos de iluminación, cada uno contribuyendo con su peso de la dosis para equilibrar la imagen general a través del enfoque. Por lo tanto, el efecto de ruido de disparo (que se discutirá más adelante) afecta críticamente la posición de la imagen a través del enfoque, en una gran población de características.

También sería necesario un patrón doble o múltiple si un patrón consta de subpatrones que requieren iluminaciones optimizadas significativamente diferentes, debido a los diferentes pasos, orientaciones, formas y tamaños.

Impacto de la posición de la rendija y las aberraciones

Debido principalmente a la forma de la rendija, ^{[ 108 ]} y a la presencia de aberraciones residuales, ^{[ 157 ]} la efectividad de SMO varía según la posición de la rendija. ^{[ 158 ]} En cada posición de la rendija, hay diferentes aberraciones ^{[ 124 ]} y diferentes ángulos azimutales de incidencia que conducen a diferentes sombreados. ^{[ 45 ]} En consecuencia, podría haber variaciones no corregidas a lo largo de la rendija para características sensibles a las aberraciones, que pueden no ser obviamente vistas con patrones regulares de líneas y espacios. ^{[ 150 ]} En cada posición de la rendija, aunque la corrección de proximidad óptica (OPC) , incluidas las características de asistencia mencionadas anteriormente, también se puede aplicar para abordar las aberraciones, ^{[ 159 ]}^{[ 160 ]} también retroalimentan la especificación de iluminación, ^{[ 161 ]}^{[ 158 ]}^{[ 162 ]}^{[ 163 ]} ya que los beneficios difieren para diferentes condiciones de iluminación. ^{[ 159 ]} Esto requeriría el uso de diferentes combinaciones de fuente-máscara en cada posición de ranura, es decir, múltiples exposiciones de máscara por capa. ^{[ 124 ]}^{[ 164 ]}

Las aberraciones cromáticas mencionadas anteriormente, debidas a la apodización inducida por la máscara, ^{[ 133 ]} también conducen a optimizaciones inconsistentes de fuente-máscara para diferentes longitudes de onda.

Ventanas de enfoque dependientes del ángulo de inclinación

El mejor enfoque para un tamaño de característica dado varía como una fuerte función del paso, polaridad y orientación bajo una iluminación dada. ^{[ 165 ]} Con un paso de 36 nm, las características de campo oscuro horizontales y verticales tienen más de 30 nm de diferencia de enfoque. Las características con paso de 34 nm y 48 nm tienen la mayor diferencia de mejor enfoque independientemente del tipo de característica. En el rango de paso de 48–64 nm, la posición de mejor enfoque se desplaza aproximadamente linealmente como una función del paso, hasta en 10–20 nm. ^{[ 166 ]} Para el rango de paso de 34–48 nm, la posición de mejor enfoque se desplaza aproximadamente linealmente en la dirección opuesta como una función del paso. Esto puede correlacionarse con la diferencia de fase entre los órdenes de difracción cero y primero. ^{[ 167 ]} Se encontró que las características auxiliares, si pueden ajustarse dentro del paso, no reducen mucho esta tendencia, para un rango de pasos intermedios, ^{[ 168 ]} o incluso la empeoran para el caso de 18–27 nm y la iluminación de cuásar. ^{[ 169 ]} Los orificios de contacto de 50 nm en pasos de 100 nm y 150 nm tenían posiciones de mejor enfoque separadas por aproximadamente 25 nm; se espera que las características más pequeñas sean peores. ^{[ 170 ]} Los orificios de contacto en el rango de paso de 48 a 100 nm mostraron un rango de mejor enfoque de 37 nm. ^{[ 171 ]} La mejor posición de enfoque en función del paso también depende de la resina. ^{[ 172 ]} Las capas críticas a menudo contienen líneas en un paso mínimo de una polaridad, por ejemplo, trincheras de campo oscuro, en una orientación, por ejemplo, vertical, mezcladas con espacios de la otra polaridad de la otra orientación. Esto a menudo magnifica las diferencias de mejor enfoque y dificulta la formación de imágenes de punta a punta y de punta a línea. ^{[ 173 ]}

Reducción del llenado pupilar

Una consecuencia del SMO y las ventanas de enfoque variables ha sido la reducción del llenado pupilar. En otras palabras, la iluminación óptima es necesariamente una superposición optimizada de las iluminaciones preferidas para los diversos patrones que deben considerarse. Esto lleva a un menor llenado pupilar que proporciona mejores resultados. Sin embargo, el rendimiento se ve afectado por debajo del 20 % de llenado pupilar debido a la absorción. ^{[ 174 ]}^{[ 175 ]}^{[ 56 ]}

máscaras de cambio de fase

Una ventaja comúnmente destacada de EUV ha sido la relativa facilidad de litografía, como lo indica la relación del tamaño de la característica a la longitud de onda multiplicada por la apertura numérica, también conocida como la relación k1. Un ancho de línea de metal de 18 nm tiene un k1 de 0,44 para una longitud de onda de 13,5 nm, 0,33 NA, por ejemplo. Para k1 cercano a 0,5, se ha utilizado alguna mejora de resolución débil incluyendo máscaras de desplazamiento de fase atenuadas como esencial para la producción con la longitud de onda del láser ArF (193 nm), ^{[ 176 ]}^{[ 177 ]}^{[ 178 ]}^{[ 179 ]}^{[ 180 ]}^{[ 181 ]} mientras que esta mejora de resolución no está disponible para EUV. ^{[ 182 ]}^{[ 183 ]}^{[ 184 ]} En particular, los efectos de máscara 3D incluyendo la dispersión en los bordes del absorbedor distorsionan el perfil de fase deseado. ^{[ 183 ]} Además, el perfil de fase se deriva efectivamente del espectro de onda plana reflejado desde la multicapa a través del absorbedor en lugar de la onda plana incidente. ^{[ 185 ]} Sin absorbedores, también se produce distorsión de campo cercano en una pared lateral grabada de la multicapa debido a la iluminación de incidencia oblicua; ^{[ 186 ]} parte de la luz atraviesa solo un número limitado de bicapas cerca de la pared lateral. ^{[ 70 ]} Adicionalmente, las diferentes polarizaciones (TE y TM) tienen diferentes desplazamientos de fase. ^{[ 70 ]} Fundamentalmente, una máscara de desplazamiento de fase sin cromo permite la división de paso mediante la supresión del orden cero difractado en la máscara, pero fabricar una máscara de desplazamiento de fase de alta calidad para EUV ciertamente no es una tarea trivial. Una posible forma de lograr esto es a través del filtrado espacial en el plano de Fourier del patrón de la máscara. En el Laboratorio Nacional Lawrence Berkeley, la luz de orden cero es un sistema centralmente oscurecido, y los órdenes difractados +/-1 serán capturados por la apertura clara, proporcionando un equivalente funcional a la máscara de desplazamiento de fase sin cromo al usar una máscara de amplitud binaria convencional. ^{[ 187 ]}

Exposición a fotorresistencias EUV: el papel de los electrones

La luz EUV genera fotoelectrones al ser absorbida por la materia. Estos fotoelectrones, a su vez, generan electrones secundarios, que se ralentizan antes de participar en reacciones químicas. ^{[ 188 ]} Se sabe que , a dosis suficientes, los electrones de 40 eV penetran una resina de 180 nm de espesor, lo que conduce al revelado. ^{[ 189 ]} A una dosis de 160 μC/cm² ^, que corresponde a una dosis de EUV de 15 ^mJ /cm² suponiendo un electrón/fotón, los electrones de 30 eV eliminaron 7 nm de resina PMMA después del revelado estándar. ^[¹⁹⁰^] Para una dosis más alta de 30 eV de 380 μC/cm² ^, equivalente a 36 mJ/cm² ^a un electrón/fotón, se eliminan 10,4 nm de resina PMMA. ^[¹⁹¹^] Esto indica las distancias que los electrones pueden recorrer en la resina, independientemente de la dirección. ^[¹⁹²^]

Se ha demostrado que el grado de emisión de fotoelectrones de la capa subyacente a la fotorresina EUV afecta la profundidad de enfoque. ^{[ 193 ]} Desafortunadamente, las capas de máscara dura tienden a aumentar la emisión de fotoelectrones, lo que degrada la profundidad de enfoque. Los electrones de las imágenes desenfocadas en la resina también pueden afectar la imagen de mejor enfoque. ^{[ 194 ]}

La aleatoriedad del número de electrones secundarios es en sí misma una fuente de comportamiento estocástico en las imágenes de fotorresistencia EUV. La longitud de escala del desenfoque de electrones tiene una distribución. ^{[ 195 ]} Intel demostró con una simulación rigurosa que los electrones liberados por EUV se dispersan a distancias mayores de 15 nm en fotorresistencias EUV. ^{[ 196 ]}

El desenfoque de electrones también se ve afectado por la reflexión interna total de la superficie superior de la película de fotorresina. ^{[ 197 ]}^{[ 198 ]}

Una descripción más realista del desenfoque de electrones utiliza la diferencia de dos funciones exponenciales. ^{[ 199 ]}

En las resinas químicamente amplificadas, el desenfoque ácido puede ayudar a suavizar la rugosidad de los bordes, pero la rugosidad de baja frecuencia espacial aún persiste, mientras que en las resinas de óxido metálico, incluso la rugosidad de alta frecuencia espacial permanece, ya que no hay suavizado por desenfoque ácido. ^{[ 200 ]} Un mayor desenfoque puede suavizar la rugosidad a menor escala, pero a costa de una reducción del contraste de la imagen. ^{[ 201 ]}

Efecto de las capas subyacentes

Los electrones secundarios de las capas debajo de la resina pueden afectar el perfil de la resina, así como el colapso del patrón. ^{[ 202 ]} Por lo tanto, la selección tanto de la capa inferior como de la capa debajo de esta es una consideración importante para la litografía EUV. Además, los electrones de las imágenes desenfocadas pueden agravar la naturaleza estocástica de la imagen. ^{[ 203 ]}

Efectos de la contaminación

Resistir la desgasificación

Debido a la alta eficiencia de absorción de EUV por las fotorresistencias, el calentamiento y la desgasificación se convierten en preocupaciones primordiales. Un problema bien conocido es la deposición de contaminación en la fotorresistencia por hidrocarburos ambientales o desgasificados, que resulta de reacciones impulsadas por EUV o electrones. ^{[ 204 ]} Las fotorresistencias orgánicas desgasifican hidrocarburos ^{[ 205 ]} mientras que las fotorresistencias de óxido metálico desgasifican agua y oxígeno ^{[ 206 ]} y metal (en un ambiente de hidrógeno); este último es imposible de limpiar. ^{[ 54 ]} Se sabe que la contaminación por carbono afecta la reflectividad de las multicapas ^{[ 207 ]} mientras que el oxígeno es particularmente dañino para las capas de recubrimiento de rutenio (relativamente estables en condiciones de EUV e hidrógeno) en la óptica multicapa de EUV. ^{[ 208 ]}

La degradación de la resina EUV aumenta con la dosis, como lo demuestra la desgasificación de componentes clave. ^{[ 209 ]}^{[ 210 ]}^{[ 211 ]}^{[ 212 ]}

Varios estudios han demostrado que las resinas EUV se adelgazan a medida que aumenta la dosis. ^{[ 213 ]}^{[ 214 ]}^{[ 215 ]}^{[ 209 ]}

Para las resinas de óxido metálico, IMEC había demostrado que la pérdida de contraiones era significativa durante la exposición a EUV. ^{[ 216 ]}

Redeposición de estaño

El hidrógeno atómico en las cámaras de herramientas se utiliza para limpiar el estaño y el carbono que se depositan en las superficies ópticas EUV. ^{[ 217 ]} El hidrógeno atómico se produce por la luz EUV fotoionizando directamente H ₂ : ^{[ 218 ]}

hν + H ₂ → H ⁺ + H + e ⁻ .

Los electrones generados en la reacción anterior también pueden disociar H ₂ para formar hidrógeno atómico: ^{[ 218 ]}

e ⁻ + H ₂ → H ⁺ + H + 2e ⁻ .

La reacción con estaño en la fuente de luz (por ejemplo, estaño en una superficie óptica en la fuente) para formar SnH ₄ volátil ( estannano ) que puede ser bombeado fuera de la fuente procede a través de la reacción ^{[ 217 ].}

Sn(s) + 4 H(g) → SnH ₄ (g).

El SnH ₄ puede llegar a los recubrimientos de otras superficies ópticas EUV, donde redeposita Sn a través de la reacción ^{[ 217 ].}

SnH ₄ → Sn(s) + 2 H ₂ (g).

La redeposición también puede ocurrir mediante otras reacciones intermedias. ^{[ 219 ]}

El Sn redepositado ^{[ 53 ]}^{[ 54 ]} podría eliminarse posteriormente mediante exposición a hidrógeno atómico. Sin embargo, en general, la eficiencia de limpieza del estaño (la relación entre el flujo de estaño eliminado de una muestra de estaño y el flujo de hidrógeno atómico a la muestra de estaño) es inferior al 0,01 %, debido tanto a la redeposición como a la desorción de hidrógeno, lo que conduce a la formación de moléculas de hidrógeno a expensas del hidrógeno atómico. ^{[ 217 ]} Se ha encontrado que la eficiencia de limpieza del estaño para el óxido de estaño es aproximadamente el doble que la del estaño (con una capa de óxido nativo de ~2 nm sobre él). ^{[ 217 ]} Inyectar una pequeña cantidad de oxígeno a la fuente de luz puede mejorar la tasa de limpieza del estaño.

La eliminación de partículas de estaño es crucial para mantener el rendimiento de la máscara, ya que el estaño se utiliza para generar luz EUV y contamina continuamente las máscaras EUV durante la litografía. ^{[ 220 ]}

Burbujeo de hidrógeno

El hidrógeno también reacciona con compuestos que contienen metal para reducirlos a metal, ^{[ 221 ]} y se difunde a través del silicio ^{[ 222 ]} y el molibdeno ^{[ 223 ]} en la multicapa, causando finalmente ampollas. ^{[ 224 ]}^{[ 225 ]}^{[ 226 ]} Las capas de recubrimiento que mitigan el daño relacionado con el hidrógeno a menudo reducen la reflectividad a muy por debajo del 70%. ^{[ 225 ]} Se sabe que las capas de recubrimiento son permeables a los gases ambientales, incluido el oxígeno ^{[ 227 ]} y el hidrógeno, ^{[ 228 ]}^{[ 229 ]}^{[ 230 ]}^{[ 231 ]} así como susceptibles a los defectos de ampollas inducidos por hidrógeno. ^{[ 232 ]}^{[ 224 ]} El hidrógeno también puede reaccionar con la capa de recubrimiento, lo que resulta en su eliminación. ^{[ 233 ]} TSMC propuso algunos medios para mitigar los defectos de ampollas de hidrógeno en máscaras EUV, lo que puede afectar la productividad. ^{[ 234 ]}

Escupir latas

El hidrógeno puede penetrar el estaño fundido, creando burbujas en su interior. Si estas burbujas se mueven sobre la superficie del estaño fundido, estallan junto con el estaño, lo que provoca que este se disperse en un amplio rango de ángulos. Este fenómeno se denomina salpicadura de estaño y es una de las fuentes de contaminación de los colectores EUV.

Resistir la erosión

El hidrógeno también reacciona con las resinas para grabarlas ^{[ 235 ]}^{[ 236 ]} o descomponerlas ^{[ 237 ]} . Además de la fotorresina, los plasmas de hidrógeno también pueden grabar el silicio, aunque muy lentamente. ^{[ 238 ]}

Membrana

Para ayudar a mitigar los efectos anteriores, la herramienta EUV más reciente introducida en 2017, la NXE:3400B, cuenta con una membrana que separa la oblea de la óptica de proyección de la herramienta, protegiendo esta última de la desgasificación de la resina en la oblea. ^{[ 56 ]} La membrana contiene capas que absorben la radiación DUV e IR y transmite entre el 85 y el 90 % de la radiación EUV incidente. Por supuesto, existe contaminación acumulada por la desgasificación de la oblea, así como partículas en general (aunque estas últimas estén fuera de foco, aún pueden obstruir la luz).

plasma inducido por EUV

Los sistemas litográficos EUV que utilizan luz EUV operan en un gas de fondo de hidrógeno de 1 a 10 Pa. ^{[ 239 ]} El plasma es una fuente de radiación VUV ^{[ 240 ]} así como de electrones e iones de hidrógeno . ^{[ 241 ]} Se sabe que este plasma graba los materiales expuestos. ^{[ 241 ]}^{[ 242 ]}

En 2023, se publicó un estudio financiado por TSMC que indicaba una carga neta por electrones del plasma, así como por la emisión de electrones. ^{[ 243 ]} Se descubrió que la carga se producía incluso fuera del área de exposición a EUV, lo que indica que el área circundante había estado expuesta a electrones.

Debido a la pulverización química del carbono por el plasma de hidrógeno, ^{[ 244 ]} puede generarse nanopartículas, ^{[ 245 ]} que pueden obstruir la exposición de la resina EUV. ^{[ 246 ]}^{[ 247 ]}

Defectos de la máscara

La reducción de defectos en máscaras de ultravioleta extremo (EUV) es actualmente uno de los problemas más críticos que deben abordarse para la comercialización de la litografía EUV. ^{[ 248 ]} Los defectos pueden estar enterrados debajo o dentro de la pila multicapa ^{[ 249 ]} o estar encima de la pila multicapa. Se forman mesas o protuberancias en los blancos de pulverización catódica utilizados para la deposición multicapa, que pueden desprenderse como partículas durante la deposición multicapa. ^{[ 250 ]} De hecho, los defectos de altura de escala atómica (0,3–0,5 nm) con 100 nm FWHM aún pueden ser imprimibles mostrando un impacto de CD del 10 %. ^{[ 251 ]} IBM y Toppan informaron en Photomask Japan 2015 que los defectos más pequeños, por ejemplo, de 50 nm de tamaño, pueden tener un impacto de CD del 10 % incluso con una altura de 0,6 nm, y aun así permanecer indetectables. ^{[ 252 ]}

Además, el borde de un defecto de fase reducirá aún más la reflectividad en más del 10 % si su desviación de la planitud supera los 3 grados, debido a la desviación del ángulo de incidencia objetivo de 84 grados con respecto a la superficie. Incluso si la altura del defecto es pequeña, el borde deforma la multicapa suprayacente, creando una región extendida donde la multicapa está inclinada. Cuanto más abrupta sea la deformación, menor será la extensión del borde del defecto y mayor la pérdida de reflectividad.

La reparación de defectos en máscaras EUV también se complica debido a la variación de iluminación a lo largo de la rendija mencionada anteriormente. Debido a la sensibilidad variable al sombreado a lo largo de la rendija, la altura de deposición de la reparación debe controlarse con mucho cuidado, ya que es diferente en distintas posiciones a lo largo de la rendija de iluminación de la máscara EUV. ^{[ 253 ]}

Variaciones aleatorias de reflectividad multicapa

GlobalFoundries y Lawrence Berkeley Labs llevaron a cabo un estudio de Monte Carlo para simular los efectos de la mezcla entre las capas de molibdeno (Mo) y silicio (Si) en la multicapa que se utiliza para reflejar la luz EUV de la máscara EUV. ^{[ 254 ]} Los resultados indicaron una alta sensibilidad a las variaciones a escala atómica del espesor de la capa. Dichas variaciones no podrían detectarse mediante mediciones de reflectividad de área amplia, pero serían significativas a la escala de la dimensión crítica (CD). ^{[ 254 ]} La variación local de la reflectividad podría ser del orden del 10 % para una desviación estándar de unos pocos nm. ^{[ 255 ]}

Daños multicapa

Múltiples pulsos EUV de menos de 10 mJ/cm² ^podrían dañar un elemento óptico de espejo multicapa de Mo/Si recubierto de Ru. ^{[ 256 ]} El ángulo de incidencia fue de 16° o 0,28 rads, que está dentro del rango de ángulos para un sistema óptico de 0,33 NA.

Películas

Las herramientas de producción EUV necesitan una película protectora para proteger la máscara de la contaminación. Normalmente, se espera que las películas protectoras protejan la máscara de partículas durante el transporte, la entrada y salida de la cámara de exposición, así como durante la propia exposición. Sin películas protectoras, la presencia de partículas reduciría el rendimiento, lo cual no ha sido un problema para la litografía óptica convencional con luz de 193 nm y películas protectoras. Sin embargo, para EUV, la viabilidad del uso de películas protectoras se ve seriamente comprometida, debido al grosor mínimo requerido de las películas de protección para evitar una absorción excesiva de EUV. La contaminación por partículas sería prohibitiva si las películas protectoras no fueran estables por encima de 200 W, es decir, la potencia objetivo para la fabricación. ^{[ 257 ]}

El calentamiento de la película de la máscara EUV (temperatura de la película de hasta 750 K para una potencia incidente de 80 W) es una preocupación significativa, debido a la deformación resultante y la disminución de la transmisión. ^{[ 258 ]} ASML desarrolló una membrana de película de polisilicio de 70 nm de espesor, que permite una transmisión EUV del 82 %; sin embargo, menos de la mitad de las membranas sobrevivieron a los niveles de potencia EUV esperados. ^{[ 259 ]} Las membranas de película de SiNx también fallaron a niveles de potencia de fuente EUV equivalentes de 82 W. ^{[ 260 ]} A los niveles objetivo de 250 W, se espera que la película alcance los 686 grados Celsius, ^{[ 261 ]} muy por encima del punto de fusión del aluminio. Los materiales alternativos deben permitir una transmisión suficiente, así como mantener la estabilidad mecánica y térmica. Sin embargo, el grafito, el grafeno u otros nanomateriales de carbono (nanoláminas, nanotubos) se dañan con la radiación EUV debido a la liberación de electrones ^{[ 262 ]} y también se graban con demasiada facilidad en el plasma de limpieza de hidrógeno que se espera utilizar en los escáneres EUV. ^{[ 263 ]} Los plasmas de hidrógeno también pueden grabar el silicio. ^{[ 264 ]}^{[ 265 ]} Un recubrimiento ayuda a mejorar la resistencia al hidrógeno, pero esto reduce la transmisión y/o la emisividad, y también puede afectar la estabilidad mecánica (por ejemplo, abultamiento). ^{[ 266 ]}

Las arrugas en las películas pueden causar falta de uniformidad en el CD debido a una absorción desigual; esto es peor para arrugas más pequeñas y una iluminación más coherente, es decir, un llenado pupilar menor. ^{[ 267 ]}

En ausencia de películas protectoras, la limpieza de la máscara EUV debería verificarse antes de exponer las obleas del producto final, utilizando obleas preparadas especialmente para la inspección de defectos. ^{[ 268 ]} Estas obleas se inspeccionan después de la impresión para detectar defectos repetitivos que indiquen una máscara sucia; si se encuentra alguno, la máscara debe limpiarse y se expone otro conjunto de obleas de inspección, repitiendo el proceso hasta que la máscara esté limpia. Cualquier oblea de producto afectada debe reprocesarse.

TSMC informó haber comenzado a usar de forma limitada su propia película en 2019 y haber continuado expandiéndola posteriormente, ^{[ 269 ]} y Samsung planea introducir películas en 2022. ^{[ 270 ]} Sin embargo, informes posteriores indican que no hay usuarios de películas EUV debido al daño acelerado a mayor potencia. ^{[ 271 ]}^{[ 272 ]}

Sin películas, el rendimiento puede verse significativamente reducido por partículas añadidas al área de exposición del chip de la máscara. ^{[ 273 ]} El tamaño de las partículas también determina si puede ser fatal para el rendimiento. ^{[ 274 ]}

Defectos de abultamiento de hidrógeno

Como se mencionó anteriormente, con respecto a la eliminación de la contaminación, el hidrógeno utilizado en los sistemas EUV recientes puede penetrar en las capas de la máscara EUV. TSMC indicó en su patente que el hidrógeno entraría por el borde de la máscara. ^{[ 275 ]} Una vez atrapado, se producían defectos de abultamiento o ampollas, ^{[ 232 ]} que podían provocar el desprendimiento de la película. ^{[ 275 ]} Estos son esencialmente los defectos de ampollas que surgen después de un número suficiente de exposiciones de la máscara EUV en un entorno de hidrógeno. TSMC propuso algunos medios para mitigar los defectos de ampollas de hidrógeno en las máscaras EUV, que pueden afectar la productividad. ^{[ 234 ]}

Problemas estocásticos de EUV

El ruido de disparo provoca variaciones significativas en el CD.

La litografía EUV es particularmente sensible a los efectos estocásticos. ^{[ 276 ]}^{[ 277 ]} En una gran población de características impresas por EUV, aunque la gran mayoría se resuelven, algunas sufren fallos de impresión completos, por ejemplo, agujeros faltantes o líneas puente. Una contribución significativa conocida a este efecto es la dosis utilizada para imprimir. ^{[ 278 ]} Esto está relacionado con el ruido de disparo , que se discutirá más adelante. Debido a las variaciones estocásticas en el número de fotones que llegan, algunas áreas designadas para imprimir en realidad no alcanzan el umbral de impresión, dejando regiones defectuosas sin exponer. Algunas áreas pueden estar sobreexpuestas, lo que lleva a una pérdida excesiva de fotorresina o reticulación. La probabilidad de fallo estocástico aumenta exponencialmente a medida que disminuye el tamaño de la característica, y para el mismo tamaño de característica, aumentar la distancia entre características también aumenta significativamente la probabilidad. ^{[ 278 ]} Los cortes de línea deformados son un problema significativo debido a posibles arcos eléctricos y cortocircuitos. ^{[ 279 ]} El rendimiento requiere la detección de fallos estocásticos hasta por debajo de 1e-12. ^{[ 278 ]}

La tendencia a defectos estocásticos empeora con el desenfoque sobre un llenado pupilar grande. ^{[ 280 ]}^{[ 281 ]}

Pueden existir múltiples modos de falla para la misma población. Por ejemplo, además de la formación de puentes entre las zanjas, las líneas que las separan pueden romperse. ^{[ 278 ]} Esto puede atribuirse a la pérdida estocástica de la resina, ^{[ 276 ]} debido a los electrones secundarios. ^{[ 282 ]}^{[ 283 ]} La aleatoriedad del número de electrones secundarios es en sí misma una fuente de comportamiento estocástico en las imágenes de resina EUV.

La coexistencia de regiones de defectos subexpuestas y sobreexpuestas de forma estocástica conduce a una pérdida de la ventana de dosis en un cierto nivel de defectos posterior al grabado entre los acantilados de patrones de dosis baja y alta. ^{[ 284 ]} Por lo tanto, se pierde el beneficio de resolución de la longitud de onda más corta.

La subcapa de fotorresina también juega un papel importante. ^{[ 278 ]} Esto podría deberse a los electrones secundarios generados por la subcapa. ^{[ 285 ]} Los electrones secundarios pueden eliminar más de 10 nm de fotorresina del borde expuesto. ^{[ 282 ]}^{[ 286 ]}

El ruido de disparo de fotones también produce un error estocástico en la colocación de los bordes. ^{[ 287 ]} El ruido de disparo de fotones puede compensarse hasta cierto punto mediante factores de desenfoque como electrones secundarios o ácidos en fotorresistencias químicamente amplificadas; ^{[ 288 ]} cuando es significativo, el desenfoque también reduce el contraste de la imagen en el borde. Se midió un error de colocación de borde (EPE) de hasta 8,8 nm para un patrón metálico impreso con EUV de paso de 48 nm. ^{[ 289 ]}

Con la distribución de Poisson natural debido a los tiempos de llegada y absorción aleatorios de los fotones, ^{[ 290 ]}^{[ 291 ]} hay una variación de dosis natural esperada (número de fotones) de al menos varios por ciento 3 sigma, lo que hace que el proceso de exposición sea susceptible a variaciones estocásticas. La variación de dosis conduce a una variación de la posición del borde de la característica, convirtiéndose efectivamente en un componente de desenfoque. A diferencia del límite de resolución duro impuesto por la difracción, el ruido de disparo impone un límite más suave, siendo la principal pauta la especificación de rugosidad del ancho de línea (LWR) ITRS del 8% (3s) del ancho de línea. ^{[ 292 ]} Aumentar la dosis reducirá el ruido de disparo, ^{[ 293 ]} pero esto también requiere una mayor potencia de la fuente.

Los dos problemas del ruido de disparo y los electrones liberados por EUV señalan dos factores limitantes: 1) mantener una dosis suficientemente alta para reducir el ruido de disparo a niveles tolerables, pero también 2) evitar una dosis demasiado alta debido a la mayor contribución de los fotoelectrones y electrones secundarios liberados por EUV al proceso de exposición de la resina, lo que aumenta el desenfoque de los bordes y, por lo tanto, limita la resolución. Además del impacto en la resolución, una dosis más alta también aumenta la desgasificación ^{[ 294 ]} y limita el rendimiento, y el entrecruzamiento ^{[ 295 ]} ocurre a niveles de dosis muy altos. Para las resinas amplificadas químicamente, la exposición a dosis más altas también aumenta la rugosidad del borde de la línea debido a la descomposición del generador de ácido. ^{[ 296 ]} Además, la pérdida de resina impone un límite superior a cuánto se puede aumentar la dosis. ^{[ 297 ]}

Debido al adelgazamiento de la resina con el aumento de la dosis, los límites de defectividad estocástica de EUV definirán una ventana de dosis o CD estrecha. ^{[ 298 ]}^{[ 299 ]} La resina más delgada a dosis incidentes más altas reduce la absorción y, por lo tanto, la dosis absorbida. La resina más delgada también es más susceptible a los nanovoides que provocan roturas de la resina. ^{[ 300 ]}^{[ 301 ]}

Incluso con una mayor absorción a la misma dosis, la EUV presenta un problema de ruido de disparo mayor que la longitud de onda ArF (193 nm), principalmente porque se aplica a fotorresistencias más delgadas. ^{[ 302 ]} También existe un componente adicional de ruido debido a la emisión de electrones secundarios. ^{[ 303 ]}^{[ 304 ]}

Debido a consideraciones estocásticas, la hoja de ruta de litografía IRDS 2022 ahora reconoce dosis crecientes para tamaños de características más pequeños. ^{[ 305 ]}

Es probable que la resolución EUV se vea comprometida por efectos estocásticos. Las densidades de defectos estocásticos han superado 1/cm² ^, a un paso de 36 nm; ^{[ 306 ]}^{[ 307 ]} esto se agrava por el desenfoque de electrones. ^{[ 308 ]} En 2024, una exposición de fotorresina EUV realizada por ASML reveló una densidad de defectos de agujeros de contacto faltantes + puentes a un paso de 32 nm >0,25/cm² ⁽ 177 defectos por oblea), empeorada con fotorresina más delgada. ^{[ 309 ]} ASML indicó que el paso de 30 nm no usaría exposición directa sino doble patrón. ^{[ 310 ]} Intel no usó EUV para el paso de 30 nm. ^{[ 311 ]} Además de la menor densidad de fotones absorbidos, el impacto de los efectos estocásticos en la resolución EUV también está ligado al menor tamaño molecular de las fotorresinas EUV. ^{[ 312 ]}^{[ 313 ]}^{[ 314 ]}^{[ 315 ]}

La miniaturización de la DRAM también se volverá difícil con reglas de diseño de 10-11 nm, debido a la estocasticidad de la EUV. ^{[ 316 ]}^{[ 317 ]} Los patrones de nodos de almacenamiento, que están dispuestos en una matriz hexagonal, son particularmente sensibles debido a su dependencia de la iluminación EUV hexapolar, que divide la imagen en tres subimágenes diferentes, cada una con un tercio de la dosis. ^{[ 318 ]}

Las características más grandes también pueden sufrir fluctuaciones estocásticas inesperadas, debido a picos y valles locales en su imagen aérea. ^{[ 319 ]}

El modelo de rendimiento de IMEC , actualizado en 2024, indicó que el mayor uso de EUV para el nodo de 5 nm y posteriores resultó en un rendimiento reducido, debido a una mayor defectividad estocástica en pasos más ajustados. ^{[ 320 ]}

A partir de 2025, las probabilidades de defectos estocásticos eran del orden de ppm, y también podían variar en un orden de magnitud, lo que generaba rendimientos erráticos. ^{[ 321 ]}^{[ 322 ]}^{[ 323 ]}^{[ 324 ]}

Índice de llenado pupilar

Para pasos menores a media longitud de onda dividida por la apertura numérica, es necesaria la iluminación dipolar. Esta iluminación llena como máximo un área en forma de hoja en el borde de la pupila. Sin embargo, debido a los efectos 3D en la máscara EUV, ^{[ 325 ]} los pasos más pequeños requieren porciones aún más pequeñas de esta forma de hoja. Por debajo del 20 % de la pupila, el rendimiento y la estabilidad de la dosis comienzan a verse afectados. ^{[ 56 ]} Una mayor apertura numérica permite utilizar un mayor llenado de la pupila para el mismo paso, pero la profundidad de foco se reduce significativamente. ^{[ 326 ]}

Un mayor llenado pupilar es más susceptible a fluctuaciones estocásticas de un punto a otro de la pupila. ^{[ 327 ]}^{[ 328 ]}

Utilizar con patrones múltiples

Se prevé que EUV utilice doble patrón en un paso de alrededor de 34 nm con 0,33 NA. ^{[ 329 ]}^{[ 330 ]} Esta resolución es equivalente a '1Y' para DRAM. ^{[ 331 ]}^{[ 332 ]} En 2020, ASML informó que la capa M0 de 5 nm ( paso mínimo de 30 nm) requería doble patrón. ^{[ 310 ]} En el segundo semestre de 2018, TSMC confirmó que su esquema EUV de 5 nm todavía utilizaba multipatrón , ^{[ 333 ]} también indicando que el número de máscaras no disminuyó desde su nodo de 7 nm, que utilizaba un extenso multipatrón DUV, hasta su nodo de 5 nm, que utilizaba un extenso EUV. ^{[ 334 ]} Los proveedores de EDA también indicaron el uso continuo de flujos de multipatrón. ^{[ 335 ]}^{[ 336 ]} Mientras que Samsung introdujo su propio proceso de 7 nm con patrón único EUV, ^{[ 337 ]} encontró un ruido de disparo de fotones severo que causó una rugosidad de línea excesiva, lo que requirió una dosis más alta, lo que resultó en un rendimiento menor. ^{[ 290 ]} El nodo de 5 nm de TSMC utiliza reglas de diseño aún más estrictas. ^{[ 338 ]} Samsung indicó que las dimensiones más pequeñas tendrían un ruido de disparo más severo. ^{[ 290 ]}

En el esquema de litografía complementaria de Intel con un paso medio de 20 nm, la EUV se usaría solo en una segunda exposición de corte de línea después de una primera exposición de impresión de línea de 193 nm. ^{[ 339 ]}

También se esperarían exposiciones múltiples donde dos o más patrones en la misma capa, por ejemplo, diferentes pasos o anchos, deben usar diferentes formas de pupila de fuente optimizadas. ^{[ 340 ]}^{[ 341 ]}^{[ 342 ]}^{[ 343 ]} Por ejemplo, al considerar una matriz de barras escalonadas de paso vertical de 64 nm, cambiar el paso horizontal de 64 nm a 90 nm cambia significativamente la iluminación optimizada. ^{[ 57 ]} La optimización de la máscara de fuente que se basa solo en rejillas de espacio de línea y rejillas de punta a punta no implica mejoras para todas las partes de un patrón lógico, por ejemplo, una zanja densa con un espacio en un lado. ^{[ 340 ]}^{[ 344 ]}

En 2020, ASML informó que para el nodo de 3 nm, los espaciamientos de contacto/vía de centro a centro de 40 nm o menos requerirían un patrón doble o triple para algunas configuraciones de contacto/vía. ^{[ 345 ]}

Para el paso de metal de 24–36 nm, se encontró que usar EUV como una (segunda) exposición de corte tenía una ventana de proceso significativamente más amplia que como una exposición única completa para la capa de metal. ^{[ 346 ]}^{[ 340 ]} Sin embargo, usar una segunda exposición en el enfoque LELE para el doble patrón no evita la vulnerabilidad a los defectos estocásticos. ^{[ 347 ]}^{[ 348 ]}

También se prevén múltiples exposiciones de la misma máscara para la gestión de defectos sin películas, lo que limita la productividad de forma similar a la de los patrones múltiples. ^{[ 268 ]}

La litografía-grabado-litografía-grabado autoalineada (SALELE) es una técnica híbrida SADP/LELE cuya implementación comenzó en 7 nm. ^{[ 349 ]} La litografía-grabado-litografía-grabado autoalineada (SALELE) se ha convertido en una forma aceptada de doble patrón para ser utilizada con EUV. ^{[ 350 ]}

Para evitar dosis más altas para mitigar los efectos estocásticos (incluso para vías de 36 nm ^{[ 351 ]} ), dividir el patrón, lo que lleva a un patrón doble o múltiple, daría como resultado una mejor calidad de imagen. ^{[ 352 ]}^{[ 353 ]} De hecho, esto ocurre con reglas de diseño suficientemente grandes (es decir, 36 nm) que se superponen con el patrón doble DUV. ^{[ 352 ]}

Extensión de patrón único: NA alta anamórfica

Un retorno a generaciones extendidas de patrones únicos sería posible con herramientas de mayor apertura numérica (NA). Una NA de 0,45 podría requerir un reajuste de algunos por ciento. ^{[ 354 ]} Aumentar la desmagnificación podría evitar este reajuste, pero el tamaño reducido del campo afecta gravemente a patrones grandes (un chip por campo de 26 mm × 33 mm) como los chips Xeon de 14 nm de múltiples núcleos y miles de millones de transistores . ^{[ 355 ]} al requerir la unión de campos de dos exposiciones de máscara.

En 2015, ASML reveló detalles de su escáner EUV anamórfico de próxima generación, con una NA de 0,55. Estas máquinas cuestan alrededor de US$360 millones. ^{[ 35 ]} La desmagnificación aumenta de 4× a 8× solo en una dirección (en el plano de incidencia). ^{[ 356 ]} Sin embargo, la NA de 0,55 tiene una profundidad de enfoque mucho menor ^{[ 357 ]} que la litografía de inmersión. ^{[ 358 ]} Además, se ha descubierto que una herramienta anamórfica de NA de 0,52 presenta demasiada variabilidad de CD y posicionamiento para el corte de exposición única y multipatrón de nodo de 5 nm. ^{[ 359 ]}

La reducción de la profundidad de enfoque ^{[ 360 ] al aumentar la NA también es una preocupación,}^{[ 361 ]} especialmente en comparación con las exposiciones de patrones múltiples que utilizan litografía de inmersión de 193 nm:

Las herramientas EUV de alta NA enfocan las líneas horizontales y verticales de manera diferente a los sistemas de baja NA, debido a la diferente desmagnificación para las líneas horizontales. ^{[ 362 ]}^{[ 363 ]}

Las herramientas EUV de alta NA también sufren de obstrucción, lo que puede causar errores en la obtención de imágenes de ciertos patrones. ^{[ 364 ]}

Intel completó el ensamblaje de su primera herramienta comercial de alta NA, TWINSCAN EXE:5000, en su fábrica de I+D D1X en Oregón en abril de 2024, ^{[ 365 ]} con una segunda máquina instalada en octubre de 2024 ^{[ 366 ]} . A finales de 2025, Intel instaló el nuevo TWINSCAN EXE:5200B para su próximo nodo 14A, con producción en volumen prevista para 2027. ^{[ 367 ]}

Para nodos sub-2 nm, los sistemas EUV de alta NA se verán afectados por una serie de problemas: rendimiento, nuevas máscaras, polarización, fotorresistencias más delgadas y desenfoque y aleatoriedad de electrones secundarios. ^{[ 368 ]} La profundidad de enfoque reducida requiere un espesor de fotorresistencia inferior a 30 nm, lo que a su vez aumenta los efectos estocásticos, debido a la menor absorción de fotones.

Se estima que el desenfoque de electrones es de al menos ~2 nm, lo cual es suficiente para frustrar el beneficio de la litografía EUV de alta NA. ^{[ 369 ]}^{[ 370 ]}

Más allá de la alta NA, ASML anunció en 2024 planes para el desarrollo de una herramienta EUV hiper-NA con una NA superior a 0,55, como una NA de 0,75 o 0,85. ^{[ 371 ]}^{[ 372 ]} Estas máquinas podrían costar 720 millones de dólares cada una y se espera que estén disponibles en 2030. ^{[ 35 ]} Un problema con la hiper-NA es la polarización de la luz EUV que causa una reducción en el contraste de la imagen. ^{[ 371 ]}^{[ 373 ]}

Más allá de la longitud de onda EUV

Una longitud de onda mucho más corta (~6,7 nm) estaría más allá del EUV y a menudo se la denomina BEUV (más allá del ultravioleta extremo). ^{[ 374 ]} Con la tecnología actual, las longitudes de onda BEUV tendrían peores efectos de ruido de disparo sin garantizar una dosis suficiente. ^{[ 375 ]} (El límite generalmente aceptado del UV es de 10 nm, por debajo del cual comienza la región de rayos X (blandos)).

Referencias

1 2 Potkin, Fanny (17 de diciembre de 2025). "Exclusiva: Cómo China construyó su 'Proyecto Manhattan' para rivalizar con Occidente en chips de IA" . Reuters . Recuperado el 17 de diciembre de 2025 .
↑ O'Sullivan, Gerry; Li, Bowen; D'Arcy, Rebekah; Dunne, Padraig; Hayden, Paddy; Kilbane, Deirdre; McCormack, Tom; Ohashi, Hayato; O'Reilly, Fergal; Sheridan, Paul; Sokell, Emma; Suzuki, Chihiro; Higashiguchi, Takeshi (2015). "Espectroscopia de iones altamente cargados y su relevancia para el desarrollo de fuentes de rayos X blandos y EUV" . Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics . 48 (14) 144025. Bibcode : 2015JPhB...48n4025O . doi : 10.1088/0953-4075/48/14/144025 . S2CID 124221931 .
↑ Hecht, Jeff (1 de mayo de 2023). "Hiroo Kinoshita: Iluminando el camino para la litografía ultravioleta extrema" . SPIE . Recuperado el 17 de julio de 2025 .
1 2 3 Hofman, Sander (30 de marzo de 2022). "Fabricación de EUV: del laboratorio a la fábrica" . ASML Holding . Recuperado el 7 de agosto de 2025 .
↑ Bjorkholm, J.; Bokor, J.; Eichner, L.; Freeman, R.; Mansfield, W.; Szeto, L.; Taylor, D.; Tennant, D.; Wood II, O.; Jewell, T.; White, D.; Waskiewicz, W.; Windt, D.; MacDowell, A. (1991). "Litografía de proyección de rayos X blandos". Optics and Photonics News . 2 (5): 27. doi : 10.1364/OPN.2.5.000027 .
↑ Bakshi, Vivek, ed. (2018). Litografía EUV . SPIE PM (Segunda edición). Bellingham, Washington, EE. UU.: SPIE Press. ISBN 978-1-5106-1679-0.
↑ "EE. UU. da el visto bueno a ASML en su proyecto EUV" . EE Times . 24 de febrero de 1999. Consultado el 17 de mayo de 2023 .
↑ "Historia" . ASML .
↑ Thompson, Clive. "Dentro de la máquina que salvó la Ley de Moore" . MIT Technology Review . Consultado el 7 de julio de 2026 .
↑ Sascha Migura (2018). "Óptica para litografía EUV" (PDF) . euvlitho.com . Consultado el 17 de mayo de 2023 .
↑ "El punto crítico de Chip Choke Point" TheWire China . 8 de febrero de 2021.
↑ Stefano Lovati. 11 de febrero de 2025. China invierte 37.000 millones de euros para desarrollar sistemas nacionales de litografía EUV. Noticias de electrónica de potencia.
↑ "ASML enviará 30 escáneres EUV en 2019: Próximamente, herramientas EUV más rápidas" . ASML . Archivado del original el 14 de agosto de 2025. Consultado el 15 de noviembre de 2025 .
↑ "Descripción general de la metrología de máscaras EUV" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 2 de junio de 2017. Consultado el 23 de junio de 2019 .
1 2 3 4 "Mascarillas sin defectos: el próximo desafío de EUV" (PDF) . pág. 13. Archivado del original (PDF) el 20 de octubre de 2021.
↑ Montcalm, C. (10 de marzo de 1998). Recubrimientos reflectantes multicapa para litografía ultravioleta extrema . 23. Simposio internacional anual de SPIE sobre microlitografía, Santa Clara, CA (Estados Unidos), 22-27 de febrero de 1998. OSTI 310916 .
↑ Krome, Thorsten; Schmidt, Jonas; Nesládek, Pavel (2018). "Integridad de la capa de recubrimiento EUV". En Takehisa, Kiwamu (ed.). Photomask Japan 2018: XXV Simposio sobre fotomáscaras y tecnología de máscaras de litografía de próxima generación . Actas de SPIE. Vol. 10807. p. 108070E. doi : 10.1117/12.2324670 . ISBN 978-1-5106-2201-2.
↑ US 20030008180A1 , Sasa Bajt; James Folta y Eberhard Spiller, "Capas de recubrimiento optimizadas para multicapas EUV", publicado el 9 de enero de 2003 .
↑ "Próximo número sobre EUV: Efectos 3D de las máscaras" . Ingeniería de semiconductores . 25 de abril de 2018.
↑ "Se avecina una batalla por los materiales en blanco para máscaras EUV" . Ingeniería de semiconductores . 15 de noviembre de 2018.
↑ Matsumoto, Hiroshi; Yamaguchi, Keisuke; Kimura, Hayato; Nakayamada, Noriaki (2021). "Escritor de máscaras de haz múltiple, MBM-2000". En Ando, Akihiko (ed.). Photomask Japan 2021: XXVII Simposio sobre fotomáscaras y tecnología de máscaras de litografía de próxima generación . Actas de SPIE. Vol. 11908. p. 119080L. doi : 10.1117/12.2604378 . ISBN 978-1-5106-4685-8.
↑ Waiblinger, M.; Kornilov, K.; Hofmann, T.; Edinger, K. (2010). "Reparación de fotomáscaras EUV inducida por haz de electrones: una combinación perfecta". En Behringer, Uwe FW; Maurer, Wilhelm (eds.). 26.ª Conferencia Europea de Máscaras y Litografía . Actas de SPIE. Vol. 7545. pp. 75450P. doi : 10.1117/12.863542 .
↑ Litografía EUV . SPIE Press. 2009. ISBN 978-0-8194-6964-9.
↑ Manual de tecnología de fabricación de fotomáscaras . CRC Press. 3 de octubre de 2018. ISBN 978-1-4200-2878-2.
↑ Tomie, Toshihisa (21 de mayo de 2012). "Plasma producido por láser de estaño como fuente de luz para la fabricación de alto volumen de litografía ultravioleta extrema: historia, plasma ideal, estado actual y perspectivas" . Journal of Micro/Nanolithography, MEMS, and MOEMS . 11 (2): 021109–1 . doi : 10.1117/1.JMM.11.2.021109 . ISSN 1932-5150 .
↑ Elg, Daniel T.; Sporre, John R.; Panici, Gianluca A.; Srivastava, Shailendra N.; Ruzic, David N. (2016). "Limpieza in situ del colector y restauración de la reflectividad ultravioleta extrema mediante plasma de hidrógeno para fuentes ultravioleta extrema" (PDF) . Journal of Vacuum Science & Technology A. 34 ( 21305): 021305. Bibcode : 2016JVSTA..34b1305E . doi : 10.1116/1.4942456 .
^ Bosgra, Jeroen; Zoethout, Erwin; van der Eerden, Ad MJ; Verhoeven, enero; van de Kruijs, Robbert WE; Yakshin, Andrey E.; Bijkerk, Fred (2012). "Propiedades estructurales de capas Y de espesor subnanométrico en espejos multicapa ultravioleta extremo" . Óptica Aplicada . 51 (36): 8541– 8548. Código bibliográfico : 2012ApOpt..51.8541B . doi : 10.1364/AO.51.008541 . PMID 23262592 .
^ H. Komori y otros. , Proc. SPIE 5374, págs. 839–846 (2004).
↑ BAM Hansson y col. , Proc. SPIE 4688, págs. 102-109 (2002).
↑ SN Srivastava et al. , J. Appl. Phys. 102, 023301 (2007).
↑ Nigel Farrar; David Brandt; Norbert Böwering (26 de febrero de 2009). "ÓPTICA PARA ESCANEO: Los espejos multicapa permiten la litografía EUV de próxima generación" . Laser Focus World .
↑ HS Kim. "El futuro de los dispositivos de memoria y la litografía EUV" (PDF) . Simposio EUV 2009. Archivado del original (PDF) el 10 de julio de 2015. Consultado el 25 de octubre de 2012 .
↑ H. Mizoguchi, "Actualización sobre la fuente de luz EUV de plasma producido por láser: gigafotones", Taller sobre la fuente EUVL, 12 de mayo de 2008.
↑ "Detrás de esta puerta: Conozca EUV, la máquina más precisa y compleja de Intel" . YouTube .
1 2 3 "La tecnología Hyper-NA EUV debutará en 2030, preparando el mercado de las fundiciones para la transformación" . DIGITIMES . 28 de junio de 2024.
↑ Informe anual de ASML 2020, pág. 68.
↑ Esta fuente EUV se ha elegido debido a su alta eficiencia de conversión de láser de CO₂_a EUV (~ 5 % o más). Véase «Igor Fomenkov, EUV Source for Lithography in HVM – performance and prospects , ASML Fellow, Source workshop, Amsterdam, 2019-11-05».
↑ Yang, De-Kun (2022-07-13). "El desarrollo de una fuente de luz EUV de plasma producida por láser" . Chip . 1 (3) 100019. doi : 10.1016/j.chip.2022.100019 .
↑ "Gigaphoton" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 9 de julio de 2020. Consultado el 17 de mayo de 2023 .
↑ "Cymer SPIE 2018" (PDF) .
↑ "Actualización del taller Zeiss 2018 EUVL" (PDF) .
↑ "Artículo SPIE 2007" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 12 de agosto de 2017. Consultado el 28 de julio de 2018 .
↑ "ASML, Taller EUVL 2016, pág. 14" (PDF) .
↑ Y. Wang y Y. Liu, Proc. SPIE 9283, 928314 (2014).
1 2 3 "R. Capelli et al., Proc. SPIE 9231, 923109 (2014)" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 10 de agosto de 2017. Recuperado el 17 de mayo de 2023 .
↑ "M. van den Brink et al., Proc. SPIE 2726 (1996)" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 9 de agosto de 2017. Consultado el 17 de julio de 2018 .
^ Schmoeller, Thomas; Klimpel, T.; Kim, yo; Lorusso, G.; Myers, AF; Jonckheere, Rik; Goethals, Anne-Marie; Ronse, K. (14 de marzo de 2008). "Estrategias de compensación por cambio de patrón EUV" . En Schellenberg, Frank M. (ed.). Tecnologías litográficas emergentes XII . Actas de SPIE. vol. 6921. págs.69211B . doi : 10.1117/12.772640 . S2CID 121926142 - vía ResearchGate.
^ AN Broers, IEEE Trans. eléctrico. Desarrollo. 28, 1268 (1981).
↑ Tao, Y.; et al. (2005). "Caracterización del perfil de densidad del plasma de Sn producido por láser para una fuente ultravioleta extrema de 13,5 nm". Appl. Phys. Lett . 86 (20) 201501. Bibcode : 2005ApPhL..86t1501T . doi : 10.1063/1.1931825 .
↑ "Resumen 107 Última página " . www.nifs.ac.jp.
↑ I. Fomenkov et al., Adv. Opt. Tech. 6, 173 (2017).
↑ IV Fomenkov, Proc. SPIE 10957, 1095719 (2019).
1 2 Nadir Faradzhev; Vadim Sidorkin (2009). "Transporte de Sn a la superficie de una película de Ru mediado por hidrógeno" (PDF) . J. Vac. Sci. Technol. A. 27 ( 2): 306–314 . Bibcode : 2009JVSTA..27..306F . doi : 10.1116/1.3081968 . Archivado del original (PDF) el 20 de diciembre de 2016. Recuperado el 14 de diciembre de 2016 .
1 2 3 Eishi Shiobara (16-02-2016). "Actualización de las pruebas de desgasificación de la resina en EIDEC" (PDF) . IEUVI Resist TWG, San José .
^ R. Rokitski y col. , Proc. SPIE 7640, 76401Q (2010).
1 2 3 4 M. van de Kerkhof y otros, Proc. SPIE 10143, 101430D (2017).
1 2 Y. Chen et al., J.Vac. Sci. Tech. B35, 06G601 (2017).
1 2 3 4 5 "H. Mizoguchi et al., 2017 EUV-FEL Workshop, p. 4" (PDF) .
↑ "Determinando la resolución frente al rendimiento de una resina EUV" . www.linkedin.com .
^ I. Seshadri et al., IEDM 2023.
↑ "Evaluación de la producción de obleas EUV: 2019–2022" . www.linkedin.com .
^ C. Smeets y otros, Proc. SPIE 12494, 1249406 (2023).
↑ Paetzel, R.; et al. (2003). Yen, Anthony (ed.). "Láseres de excímeros para litografía de 193 nm de NA súper alta". Proc. SPIE . Microlitografía óptica XVI. 5040 : 1665. Bibcode : 2003SPIE.5040.1665P . doi : 10.1117/12.485344 . S2CID 18953813 .
↑ Harilal, SS; et al. (2006). "Control espectral de emisiones de blancos dopados con estaño para litografía ultravioleta extrema". J. Phys. D . 39 (3): 484– 487. Bibcode : 2006JPhD...39..484H . doi : 10.1088/0022-3727/39/3/010 . S2CID 34621555 .
^ T. Asayama y col. , Proc. SPIE vol. 8683, 86831G (2013).
^ "Actualización de ASML de noviembre de 2013, Dublín" (PDF) .
↑ L. Peters, "El patrón doble lidera la carrera por los 32 nm", Semiconductor International , 18 de octubre de 2007.
↑ M. Sugawara et al. , J. Vac. Sci. Tech. B 21, 2701 (2003).
↑ "¿Qué es el sombreado en la litografía EUV?" . 28 de enero de 2022 – vía www.youtube.com.
1 2 3 Yunfei Deng; Bruno M. La Fontaine; Harry J. Levinson; Andrew R. Neureuther (2003). "Simulación EM rigurosa de la influencia de la estructura de los patrones de máscara en la formación de imágenes EUVL". En Roxann L. Engelstad (ed.). Tecnologías litográficas emergentes VII . Vol. 5037. doi : 10.1117/12.484986 . S2CID 137035695 .
↑ G. McIntyre et al. , Proc. SPIE vol. 7271, 72711C (2009).
↑ T. Last et al. , Proc. SPIE 9985, 99850W (2016).
1 2 T. Last et al. , Proc. SPIE vol. 10143, 1014311 (2017).
↑ W. Gao et al. , Proc. SPIE vol. 10143, 101430I (2017).
↑ "Polarización por reflexión en sistemas de litografía EUV" . 21 de agosto de 2022 – vía www.youtube.com.
↑ " La creciente importancia de la polarización en la litografía EUV" . www.linkedin.com
^ M. Burkhardt y otros, Proc. SPIE 10957, 1095710 (2019).
↑ A. Erdmann, P. Evanschitzky, T. Fuhrer, Proc. SPIE 7271, 72711E (2009).
↑ "Modelo de doble difracción de máscaras EUV" . 26 de septiembre de 2021 – vía www.youtube.com.
↑ "Doble difracción en máscaras EUV: viendo a través de la ilusión de simetría" . www.linkedin.com .
↑ "Requisitos de planitud de máscaras EUV" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 26 de junio de 2015. Consultado el 26 de junio de 2015 .
↑ T. Schmoeller y col. , Proc. SPIE vol. 6921, 69211B (2008).
^ P. Liu y otros. , Proc. SPIE vol. 8679, 86790W (2013).
1 2 M. Sugawara y col. , Proc. SPIE 9048, 90480V (2014).
1 2 X. Chen et al. , Proc. SPIE 10143, 101431F (2017).
↑ "TWINSCAN NXE:3400B" . ASML . Archivado del original el 15/12/2018 . Consultado el 02/07/2017 .
1 2 X. Liu y col. , Proc. SPIE vol. 9048, 90480Q (2014).
↑ O. Wood et al., Proc. SPIE 10450, 1045008 (2017).
↑ S. Yoshitake et al., Requisitos de planitud de las máscaras EUV: Perspectiva del proveedor de máquinas de escritura de máscaras por haz de electrones.
↑ J.-H. Franke et al., Proc. SPIE 11147, 111470E (2019).
↑ "Desplazamiento de imagen inducido por desenfoque en litografía EUV" . 24 de enero de 2023 – vía www.youtube.com.
↑ A. Shchegrov y otros, Proc. SPIE 11325, 113251P (2020).
↑ JH. Franke et al., J. Micro/Nanopatterning, Materials, and Metrology 21, 030501 (2022).
^ HN Chapman y KA Nugent, Proc. SPIE 3767, 225 (1999).
^ H. Komatsuda, Proc. SPIE 3997, 765 (2000).
^ Q. Mei y otros, Proc. SPIE 8679, 867923 (2013).
^ D. Hellweg y otros, Proc. SPIE 7969, 79690H (2011).
↑ K. Hooker et al., Proc. SPIE 10446, 1044604 (2017).
↑ A. Garetto et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 043006 (2014).
1 2 TS. Eom y col., Proc. SPIE 8679, 86791J (2013).
^ R. Capelli y otros, Proc. SPIE 10957, 109570X (2019).
1 2 J. Fu y col., Proc. SPIE 11323, 113232H (2020).
^ Miyakawa, R.; Naulleau, P. (13 de mayo de 2019). "Preparándose para la próxima generación de litografía EUV en el Centro de Óptica de Rayos X" . Noticias sobre radiación sincrotrón . 32 (4): 15– 21. Bibcode : 2019SRNuevo..32...15M . doi : 10.1080/08940886.2019.1634432 . OSTI 1582044 . S2CID 202145457 - a través de escholarship.org.
↑ S. Koo et al., Proc. SPIE 7969, 79691N (2011).
↑ Solicitud de patente estadounidense 20070030948.
↑ "MF Bal et al., Appl. Opt. 42, 2301 (2003)" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 22-12-2019 . Consultado el 02-08-2020 .
↑ DM Williamson, Proc. SPIE 3482, 369 (1998).
1 2 "Carl Zeiss 2018" (PDF) .
^ AV Pret y otros, Proc. SPIE 10809, 108090A (2018).
↑ L. van Look et al., Proc. SPIE 10809, 108090M (2018)
^ RH. Kim y col., Proc. SPIE 9776, 97761R (2016).
1 2 3 E. van Setten y col., Proc. SPIE 9661, 96610G (2015).
^ TE Brist y GE Bailey, Proc. SPIE 5042, 153 (2003).
↑ M. Lim et al., Proc. SPIE 10583, 105830X (2018).
^ G. Zhang y otros, Proc. SPIE 5040, 45 (2003).
↑ M. van den Kerkhof y otros, Proc. SPIE 12051, 120510B (2022).
↑ Chen, Frederick (4 de noviembre de 2024). "Impacto de la rotación de la pupila EUV en la resolución" .
1 2 "Sombreado de líneas horizontales, verticales e inclinadas a través de la rendija en sistemas de litografía EUV de baja y alta apertura numérica" . www.linkedin.com .
↑ K. Lee et al., J. Microlith/Nanolith. MEMS MOEMS 18, 040501 (2019).
^ KA Goldberg y otros, Proc. SPIE 5900, 59000G (2005).
↑ Y. Liu y Y. Li, Opt. Eng. 55, 095108 (2016).
1 2 R., Saathof (1 de diciembre de 2018). Óptica adaptativa para contrarrestar las aberraciones térmicas: diseño de sistemas para litografía EUV con precisión subnm (tesis doctoral). Universidad Técnica de Delft. doi : 10.4233/uuid:1d71e3e8-88ce-4260-aeda-af0ee7675445 .
^ TS Jota y RA Chipman, Proc. SPIE 9776, 977617 (2016).
1 2 3 "El director de Mentor Graphics detalla los desafíos para el control de la colocación de bordes en 2020" . nikonereview.com . Archivado del original el 1 de diciembre de 2018. Consultado el 24 de octubre de 2017 .
^ M. Habets y otros, Proc. SPIE 9776, 97762D (2016).
^ M. Bayraktar y otros, opt. Exp. 22, 30623 (2014).
↑ "Imágenes no ideales en sistemas de litografía EUV" . 11 de septiembre de 2021 – vía www.youtube.com.
↑ George, Simi A.; Nauleau, Patrick; Rekawa, Senajith; Gullikson, Eric; Kemp, Charles D. (23 de febrero de 2009). Schellenberg, Frank M; La Fontaine, Bruno M (eds.). "Caracterización de la exposición fuera de banda con la herramienta de exposición de microcampo SEMATECH Berkeley 0.3-NA" . Journal of Micro/Nanolithography, MEMS, and MOEMS . Alternative Lithographic Technologies. 7271 : 72710X. Bibcode : 2009SPIE.7271E..0XG . doi : 10.1117 / 12.814429 . OSTI 960237. S2CID 55241073 .
1 2 3 4 "Medición y caracterización del rendimiento de máscaras EUV en alta NA | EECS en UC Berkeley" . www2.eecs.berkeley.edu .
^ "Carl Zeiss SMT GMbH, Semicon Europa, 16 de noviembre de 2018" (PDF) . Archivado desde el original (PDF) el 19 de junio de 2020 . Consultado el 17 de mayo de 2023 .
1 2 "Reflectividad multicapa" . henke.lbl.gov .
↑ Y. Nakajima et al., Proc. SPIE 7379, 73790P (2009).
1 2 N. Davydova y otros, Proc. SPIE 8166, 816624 (2011).
^ GJ Stagaman y otros, Proc. SPIE 2726, 146 (1996).
^ MF Ravet y col., Proc. SPIE 5250, 99 (2004).
↑ F. Scholze y otros, Proc. SPIE 6151, 615137 (2006).
↑ Yakshin, AE; Kozhevnikov, IV; Zoethout, E.; Louis, E.; Bijkerk, F. (2010). " [ PDF ] Propiedades de espejos multicapa de banda ancha con gradiente de profundidad para sistemas ópticos EUV. | Semantic Scholar" . Optics Express . 18 (7): 6957– 71. doi : 10.1364/OE.18.006957 . PMID 20389715 . S2CID 16163302 .
^ M. Sugawara y otros, J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 2, 27–33 (2003).
^ CS Choi y col. , Proc. SPIE 9235, 92351R (2014).
↑ Principios fundamentales de la litografía óptica, Chris A. Mack, pág. 37.
↑ CA Mack, Microlith. World, 9–4, 25 (2000)
^ JS Petersen y otros, Proc. SPIE 3546, 288 (1998).
↑ "Características ópticas y físicas de las máscaras de desplazamiento de fase EUV" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 5 de febrero de 2017. Consultado el 5 de febrero de 2017 .
↑ Apilamiento de máscaras de desplazamiento de fase de semitonos delgados para litografía ultravioleta extrema Inhwan Lee, Sangsul Lee, Jae Uk Lee, Chang Young Jeong2, Sunyoung Koo, Changmoon Lim y Jinho Ahn
^ L. Yuan y otros, Proc. SPIE 8322, 832229 (2012).
1 2 E. van Setten et al., Internacional. Síntoma. sobre litografía EUV, 2014.
↑ VM Blanco Carballo et al., Proc. SPIE 10143, 1014318 (2017).
^ E. van Setten y otros, Proc. SPIE 9231, 923108 (2014).
^ F. Jiang y otros. , Proc. SPIE vol. 9422, 94220U (2015).
1 2 3 4 I. Mochi et al. , Proc. SPIE 9776, 97761S (2015).
^ JG Garofalo y otros, Proc. SPIE 2440, 302 (1995).
↑ "Comprensión del ruido de disparo EUV" .
^ D. Civay y otros, Proc. SPIE 9048, 90483D (2014).
↑ A. Burov et al., Proc. SPIE 11518, 115180Y (2020).
^ SÍ. Je et al. , Proc. SPIE 7823, 78230Z (2010).
^ T. Huynh-Bao y otros. , Proc. SPIE 9781, 978102 (2016).
^ V. Philipsen y otros, Proc. SPIE 9235, 92350J (2014).
^ W. Gillijns y col., Proc. SPIE 10143, 1014314 (2017).
1 2 YG Wang et al., Proc. SPIE 10143, 1014320 (2017).
↑ Patente estadounidense 9715170.
^ S. Nagahara y otros, Proc. SPIE 7640, 76401H (2010).
^ L. Pang y otros, Proc. SPIE 7520, 75200X (2009).
↑ Hsu, Stephen D.; Liu, Jingjing (1 de enero de 2017). "Desafíos de la litografía anamórfica de alta NA y la fabricación de máscaras". Tecnologías ópticas avanzadas . 6 ( 3–4 ): 293. Bibcode : 2017AdOT....6..293H . doi : 10.1515/aot-2017-0024 . S2CID 67056068 .
↑ Zhang, Zinan; Li, Sikun; Wang, Xiangzhao; Cheng, Wei; Qi, Yuejing (2021). "Optimización de máscara de fuente para litografía ultravioleta extrema basada en un modelo de máscara gruesa y un algoritmo de optimización de enjambre de partículas de aprendizaje social" . Optics Express . 29 (4): 5448– 5465. Bibcode : 2021OExpr..29.5448Z . doi : 10.1364/OE.418242 . PMID 33726081. S2CID 232263498 .
↑ "Taller IMEC EUVL 2018" (PDF) .
^ C. Krautschik y otros, Proc. SPIE 4343, 392 (2001).
↑ A. Erdmann, P. Evanschitzky y T. Fuhner, Proc. SPIE 7271, 72711E (2009).
↑ A. Erdmann et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 15, 021205 (2016).
^ M. Burkhardt y A. Raghunathan, Proc. SPIE 9422, 94220X (2015).
^ Z. Zhu y otros, Proc. SPIE 5037, 494 (2003)
^ V. Philipsen y otros, Proc. SPIE 10143, 1014310 (2017).
↑ Naulleau, Patrick P.; Rammeloo, Clemens; Cain, Jason P.; Dean, Kim; Denham, Paul; Goldberg, Kenneth A.; Hoef, Brian; La Fontaine, Bruno; Pawloski, Adam R.; Larson, Carl; Wallraff, Greg (2006). Lercel, Michael J (ed.). "Investigación de los límites de resolución actuales de las resistencias avanzadas de ultravioleta extremo (EUV)". Emerging Lithographic Technologies X . 6151 : 289. Bibcode : 2006SPIE.6151..289N . CiteSeerX 10.1.1.215.7131 . doi : 10.1117/12.657005 . S2CID 97250792 .
↑ A. Erdmann et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 15(2), 021205 (2016).
↑ J. Finders et al., Proc. SPIE 9776, 97761P (2016).
↑ D. Rio et al, Proc. SPIE 10809, 108090N (2018).
↑ CH. Chang y col., Proc. SPIE 5377, 902 (2004).
^ T. Devoivre y otros, MTDT 2002.
^ LC Choo y col., Proc. SPIE vol. 4000, 1193 (2000).
↑ J. Word y K. Sakajiri, Proc. SPIE 6156, 61561I (2006).
↑ T. Winkler et al., Prod. SPIE 5754, 1169 (2004).
↑ Y. Borodovsky y otros, Proc. SPIE 4754, 1 (2002).
↑ SS. Yu et al., Proc. SPIE 8679, 86791L (2013).
1 2 A. Erdmann y col., Proc. SPIE 10583, 1058312 (2018).
↑ "Máscaras de cambio de fase para la mejora de NILS: ¿un inconveniente para EUV?" . www.linkedin.com .
↑ "Análisis de modos propios de campos electromagnéticos en máscaras EUV" (PDF) .
↑ "Máscara de cambio de fase grabada con EUV de ultra alta eficiencia" (PDF) .
↑ Naulleau, P., Anderson, CN, Baclea-an, LM, Chan, D., Denham, P., George, S., Goldberg, KA, Hoef, B., Jones, G., Koh, C. y La Fontaine, B., marzo de 2010. El SEMATECH Berkeley MET impulsa el desarrollo de EUV más allá del paso medio de 22 nm. En Litografía ultravioleta extrema (EUV) (Vol. 7636, págs. 530–538). SPIE.
↑ ". Torok et al., "Electrones secundarios en litografía EUV", J. Photopol. Sci. and Tech., 26, 625 (2013)" .
↑ K. Ishii y T. Matsuda, Jpn. J. Appl. Phys. 29, 2212 (1990).
^ A. Thete y col., Proc. SPIE 9422, 94220A (2015).
↑ "Tesis de B. Sun, pág. 34" (PDF) .
↑ "S. Bhattarai, Estudio de la rugosidad del borde de línea y las interacciones de los electrones secundarios en fotorresistencias para litografía EUV, 2017, pág. 100" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 21 de octubre de 2017. Consultado el 16 de septiembre de 2018 .
↑ DD Simone et al., Proc. SPIE 10143, 101430R (2017).
↑ "Impacto del desenfoque en el desenfoque de electrones en la litografía EUV" . 4 de marzo de 2023 – vía www.youtube.com.
↑ MIJacobs et al., Phys. Chem. Chem. Phys. 19(20) (2017).
^ P. Theofanis y otros, Proc. SPIE 11323, 113230I (2020).
↑ "Impacto del desenfoque electrónico en películas de fotorresistencia EUV debido a la reflexión en la interfaz" . www.linkedin.com .
↑ O. Yu et al., J. Elec. Spec. and Rel. Phenom. 241, 146824 (2020).
↑ Chen, Frederick (22 de febrero de 2025). "Una forma realista de función de desenfoque de electrones para el modelado de fotorresistencias EUV" . Exposing EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .
↑ Chen, Frederick. "Diferencias en la rugosidad de los bordes entre las resinas EUV" . Archivado del original el 4 de febrero de 2026. Consultado el 7 de julio de 2026 .
↑ Frederick Chen (18 de septiembre de 2025). Efecto de desenfoque de electrones en la estocástica EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ N. Miyahara et al., Proc. SPIE 12498, 124981E (2023)
↑ "El desenfoque agrava las imágenes EUV estocásticas" . 30 de diciembre de 2023 – vía YouTube.
↑ J. Hollenshead y L. Klebanoff, J. Vac. Sci. & Tech. B 24, págs. 118–130 (2006).
↑ G. Denbeaux et al. , Conferencia Europea de Máscaras y Litografía de 2007.
^ I. Pollentier y col. , Proc. SPIE vol. 7972, 797208 (2011).
↑ G. Denbeaux, Taller Internacional de Litografía EUV de 2009.
^ JY Park y col. , J. Vac. Ciencia. Tecnología. B29, 041602 (2011).
1 2 Chen, Frederick (30-08-2025). "Degradación de la resistencia EUV con desgasificación a dosis más altas" . Exposing EUV . Recuperado el 07-07-2026 .
^ L. Galleni y otros, Proc. SPIE 13428, 134281D (2025).
^ Q. Evrard y otros, Proc. SPIE 12498, 124980Z (2023).
↑ Frederick Chen (10 de octubre de 2025). Comprensión de la degradación de la resina en la litografía EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
^ L. Galleni y otros, Proc. SPIE 13428, 134281D (2025).
^ Q. Evrard y otros, Proc. SPIE 12498, 124980Z (2023).
↑ K. Dorney et al., Proc. SPIE 13428, 134281C (2025).
↑ Efectos de los aniones en la química modelo de MOR
1 2 3 4 5 Crijns, VMC (2014). "Limpieza de estaño basada en átomos de hidrógeno" (PDF) . Universidad Tecnológica de Eindhoven .
1 2 T. Van de Ven y otros, J. Appl. Física. 123, 063301 (2018).
↑ Modelado informático de la contaminación y limpieza de la óptica de fuentes EUV . RnD-ISAN/EUV Labs e ISTEQ BV.
↑ Limpieza húmeda fotoasistida de contaminantes de estaño en máscaras EUV de alta apertura numérica
↑ La desnitruración de nitruros bajo hidrógeno .
↑ "CG van de Walle y B. Tuttle, TEORÍA DE LAS INTERACCIONES DEL HIDRÓGENO CON EL SILICIO AMORFO en Películas delgadas de silicio amorfo y heterogéneo: fundamentos para dispositivos , editado por HM Branz, RW Collins, H. Okamoto, S. Guha y B. Schropp, Actas de los simposios de la MRS, vol. 557 (MRS, Pittsburgh, Pensilvania, 1999), pág. 255" (PDF) .
^ T. Tanabe, Y. Yamanishi y S. Imoto, J. Nucl. Estera. 191–194, 439 (1992).
1 2 "Ampollas de hidrógeno en multicapas EUV" . 6 de octubre de 2022 – vía www.youtube.com.
1 2 "DT Elg et al. , J. Vac. Sci. Tech. A 34, 021305 (2016)" (PDF) .
↑ "Ampollas inducidas por hidrógeno en multicapas de película delgada" (PDF) .
↑ IY. Jang et al., Proc. SPIE 9256, 92560I (2014)
↑ "Penetración de hidrógeno en Ru y Pd/Ru" (PDF) .
↑ Pantisano, L; Schram, Tom; Li, Z; Lisoni, Judit; Pourtois, Geoffrey; De Gendt, Stefan; P. Brunco, D; Akheyar, A; Afanas'ev, VV; Shamuilia, Sheron; Stesmans, A (12 de junio de 2006). "Electrodos de puerta de rutenio sobre SiO2 y HfO2: Sensibilidad a ambientes de hidrógeno y oxígeno" . Applied Physics Letters . 88 (24): 243514. Bibcode : 2006ApPhL..88x3514P . doi : 10.1063/1.2212288 – vía ResearchGate.
↑ "Penetración de hidrógeno en carburo de boro" .
↑ M. Mayer, M. Balden y R. Behrisch, J. Nucl. Mat. 252, 55 (1998).
1 2 SS. Kim y col., Proc. SPIE 10143, 1014306 (2017).
↑ "Evaluación de capas de recubrimiento resistentes a la oxidación" (PDF) .
1 2 Chen, Frederick (6 de diciembre de 2024). "TSMC se enfrenta a defectos en las máscaras causados por plasmas de hidrógeno EUV" .
^ B. Thedjoisworo y col. , J. Vac. Ciencia. Tecnología. A 30, 031303 (2012).
↑ "Plasma de hidrógeno para la eliminación de fotorresistencias" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 21/03/2020 . Consultado el 06/01/2019 .
↑ "ieuvi.org" (PDF) . ieuvi.org .
↑ Thedjoisworo, Bayu; Cheung, David; Crist, Vince (2013). "Comparación de los efectos de los plasmas basados en H2 y O2 aguas abajo en la eliminación de fotorresina, silicio y nitruro de silicio" . Journal of Vacuum Science & Technology B, Nanotechnology and Microelectronics: Materials, Processing, Measurement, and Phenomena . 31 (2): 021206. Bibcode : 2013JVSTB..31b1206T . doi : 10.1116/1.4792254 . ISSN 2166-2746 .
↑ J. Beckers et al., Appl. Sci. 9,2827 (2019).
^ P. De Schepper y otros, J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 023006 (2014).
1 2 E-S. Choe et al., Adv. Mater. Interfaces 2023, 2300867.
^ P. De Schepper y otros, Proc. SPIE 9428, 94280C (2015).
↑ Huang, YH; Lin, CJ; King, YC (2023). "Un estudio del efecto de carga inducido por plasma de hidrógeno en sistemas de litografía EUV" . Discover Nano . 18 (1): 22. Bibcode : 2023NRL....18...22H . doi : 10.1186/s11671-023-03799-4 . PMC 9950305. PMID 36823307 .
↑ van de Kerkhof, Mark; Yakunin, Andrei M.; Kvon, Vladimir; Nikipelov, Andrey; Astakhov, Dmitry; Krainov, Pavel; Banine, Vadim (3 de junio de 2022). "Plasma de hidrógeno y liberación de partículas inducidos por EUV" . Radiation Effects and Defects in Solids . 177 ( 5–6 ): 486–512 . Bibcode : 2022REDS..177..486V . doi : 10.1080/10420150.2022.2048657 .
↑ K. Bystrov y otros, J. Vac. Ciencia. Tecnología. A 31, 011303 (2013).
↑ Chen, Frederick (11 de julio de 2024). "Nanopartículas en el plasma inducido por EUV: otro posible origen de defectos estocásticos en la litografía EUV" .
↑ "Nanopartículas en el plasma inducido por EUV: otro posible origen de defectos estocásticos" . www.linkedin.com .
↑ "Poniéndonos al día con los requisitos de la hoja de ruta para la litografía ultravioleta extrema" . spie.org .
↑ "Métodos de simulación rápidos para defectos de fase no planar y multicapa en fotomáscaras DUV y EUV para litografía" . berkeley.edu .
↑ H. Yu et al. , J. Vac. Sci. Tech. A31, 021403 (2013).
↑ S. Huh et al. , Proc. SPIE 7271 (2009).
^ K. Seki y otros. , Proc. SPIE 9658, 96580G (2015).
↑ A. Garetto et al. , J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 043006 (2014).
1 2 Y. Chen y col., Proc. SPIE 10143, 101431S (2017).
^ R. Jonckheere y LS Melvin III, Proc. SPIE 11517, 1151710 (2020).
↑ M. Muller et al., Appl. Phys. A vol. 108, 263 (2012).
↑ "Actividades de EUVL en Corea del Sur (incluidas Samsung y SKHynix)" (PDF) .
↑ IS. Kim et al. , Proc. SPIE vol. 8322, 83222X (2012).
^ C. Zoldeski y col. , Proc. SPIE vol. 9048, 90481N (2014).
↑ DL Goldfarb, Boletín informativo de BACUS, diciembre de 2015.
↑ "Persisten los problemas con la película protectora, el tiempo de actividad y la resistencia en la litografía EUV" . 26 de septiembre de 2018.
↑ A. Gao et al. , J. Appl. Phys. 114, 044313 (2013).
↑ E. Gallagher et al. , Proc. SPIE vol. 9635, 96350X (2015).
^ C. Ghica y otros. , Rom. Rep. en Phys., vol. 62, 329–340 (2010).
↑ L. Juan et al. , Chin. Phys. B, vol., 22, 105101 (2013).
↑ I. Pollentier et al. , Proc. SPIE vol. 10143, 101430L (2017).
↑ ES. Kim y col., Microel. Ing. 177, 35 (2017).
1 2 H. J. Levinson y TA Brunner, Proc. SPIE 10809, 1080903 (2018).
↑ "Actualización de fabricación de TSMC: La producción de N6 igualará la de N7 a finales de año; la de N5 aumentará más rápido y ofrecerá mejores rendimientos que la de N7" . Archivado del original el 1 de junio de 2021.
↑ "Samsung desarrollará 'Pellicle', un producto esencial para el proceso EUV" . ETNEWS :: Noticias de TI de Corea . 13 de octubre de 2021.
↑ "Nanotubos de carbono (CNT): ¿la próxima gran novedad para las películas EUV?" . Archivado del original el 27 de febrero de 2026. Consultado el 7 de julio de 2026 .
↑ Chen, Frederick (2025-09-09). "Litografía EUV sin películas: explicación de los bajos rendimientos" . Exposing EUV . Recuperado el 2026-07-07 .
↑ Frederick Chen (06/09/2025). Explicación de la pérdida de rendimiento en EUV sin película protectora . Recuperado el 07/07/2026 a través de YouTube.
↑ Frederick Chen (13 de septiembre de 2025). Tamaño mínimo de partícula letal en máscaras EUV sin películas protectoras . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
1 2 US12025922B2 , Liao, Chi-Hung y SHIH, Po-Ming, "Métodos y aparatos para reducir la permeación de hidrógeno de las herramientas litográficas", publicado el 2 de julio de 2024
1 2 P. De Bisschop, "Efectos estocásticos en la litografía EUV: variabilidad aleatoria y local de CD y fallos de impresión", J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 16(4), 041013 (2017).
↑ "Visualización de la estocástica EUV para un ejemplo de DRAM de 14 nm" . 6 de febrero de 2022 – vía YouTube.
^ 1 2 3 4 5 P. De Bisschop y E. Hendrickx, Proc. SPIE 10583, 105831K (2018).
↑ "Variabilidad estocástica de EUV en cortes de línea" . 13 de marzo de 2022 – vía YouTube.
↑ "El impacto estocástico del desenfoque en la litografía EUV" . www.linkedin.com .
↑ Chen, Fred (16 de febrero de 2025). "El impacto estocástico del desenfoque en la litografía EUV" . Semiwiki .
1 2 A. Narasimhan y col., Proc. SPIE 9422, 942208 (2015).
↑ Fukuda, Hiroshi (23 de febrero de 2019). "Generación localizada y en cascada de electrones secundarios como causas de defectos estocásticos en la litografía de proyección ultravioleta extrema" . Journal of Micro/Nanolithography, MEMS, and MOEMS . 18 (1) 013503. Bibcode : 2019JMM & M..18a3503F . doi : 10.1117/1.JMM.18.1.013503 .
↑ L. Meli et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 18, 011006 (2019).
^ N. Félix y otros, Proc. SPIE 9776, 97761O (2015).
↑ "S. Bhattarai, Tesis doctoral,"Estudio de la rugosidad del borde de línea y las interacciones de electrones secundarios en fotorresistencias para litografía EUV," U. Calif. Berkeley, 2017" (PDF) .
^ SM Kim y otros, Proc. SPIE 9048, 90480A (2014).
↑ Chen, Frederick. "Diferencias en la rugosidad de los bordes entre las resinas EUV" . Archivado del original el 4 de febrero de 2026. Consultado el 7 de julio de 2026 .
^ S. Das y col., Proc. SPIE 10959, 109590H (2019).
^ HW Kim et al., Proc . SPIE 7636, 76360Q (2010).
↑ SM. Kim et al., Proc. SPIE 9422, 94220M (2015).
↑ B. Baylav, "Reducción de la rugosidad del borde de línea (LER) en litografía de campo grande tipo interferencia" , tesis doctoral, pág. 37, 2014.
↑ ZY. Pan y col., Proc. SPIE 6924, 69241K (2008).
↑ "2013 Nissan Chemical Industries, Taller Internacional de Litografía EUV de 2013" (PDF) .
↑ TG Oyama et al. , Appl. Phys. Exp. 7, 036501 (2014).
↑ T. Kozawa, Jpn. J. Appl. Phys. 51, 06FC01 (2012).
↑ "Límite superior de dosis de EUV por pérdida de fotorresina" . 13 de enero de 2025 – vía YouTube.
↑ "Modelo de pérdida de resistencia para los acantilados de defectividad estocástica EUV" . www.linkedin.com .
↑ Chen, Frederick (20 de enero de 2025). "Modelo de pérdida de resistencia para los acantilados de defectividad estocástica de EUV" .
↑ Frederick Chen (1 de marzo de 2026). Defectos estocásticos por adelgazamiento de la resina EUV: por qué las dosis más altas empeoran las cosas . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ Chen, Frederick (19 de marzo de 2026). "Un origen molecular para la defectividad estocástica: la probabilidad de poros aumenta exponencialmente en fotorresistencias EUV más delgadas" . Exposing EUV . Consultado el 7 de julio de 2026 .
↑ "Impacto de la absorción de la resistencia EUV en los defectos estocásticos" . www.linkedin.com .
↑ Impacto de la variación del desenfoque y el rendimiento de los electrones en las fluctuaciones estocásticas de la resistencia EUV
↑ L. Frank, J. Elec. Microsc. 54, 361 (2005).
↑ "IRDS™ 2022: Litografía – IEEE IRDS™" . irds.ieee.org .
↑ YJ Choi et al., "Recubrimiento de eliminación de defectos estocásticos para litografía ultravioleta extrema de alto rendimiento," J. Vac. Sci. Tech. B 40, 042602 (2022).
↑ Y. Li, Q. Wu, Y. Zhao, "Un estudio de simulación para patrones típicos de reglas de diseño y fallas de impresión estocásticas en un proceso lógico de 5 nm con litografía EUV," CSTIC 2020.
↑ Frederick Chen (21 de marzo de 2025). Estocástica EUV de 7 nm a partir del desenfoque de electrones en pasos de 36 nm y 40 nm . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ TT. Wu et al., Proc. SPIE 12955, 129552V (2024).
1 2 R. Socha, Proc. SPIE 11328, 113280V (2020).
↑ B. Sell et al., VLSI Tech. 2022]
↑ H. Fukuda, J. Appl. Phys. 137, 204902 (2025).
↑ Exposición estocástica de fotorresina EUV a escala molecular . Archivado del original el 14 de julio de 2025. Consultado el 7 de julio de 2026 .
↑ Chen, Frederick (17 de junio de 2025). "Enfrentando la naturaleza cuántica de la litografía EUV" . Exponiendo EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .
↑ Frederick Chen (04/09/2025). La naturaleza cuántica de la litografía EUV . Recuperado el 07/07/2026 a través de YouTube.
↑ Frederick Chen (22 de marzo de 2025). El contacto de la línea de bits de la DRAM de 10 nm presenta un bajo NILS y un desenfoque de electrones que agrava la estocástica de EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ Patrón de nodo de almacenamiento DRAM de 11 nm EUV estocástico
↑ Frederick Chen (16 de agosto de 2025). Estocástica EUV agravada con iluminación hexapolar . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ Frederick Chen (27 de marzo de 2025). Cómo pueden surgir puntos calientes estocásticos en EUV en características más grandes . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ Chen, Frederick (23 de agosto de 2025). "El modelo avanzado de rendimiento de nodos de IMEC ahora aborda la estocástica de EUV" . Exposing EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .
^ K. Maeng y otros, Proc. SPIE 13426, 134261Z (2025).
^ S. Wang y otros, Proc. SPIE 12953, 1295319 (2024).
↑ Chen, Frederick (10 de febrero de 2026). "Explicación de la defectividad estocástica a nivel de ppm en un proceso de litografía EUV de 3 nm Via" . Exposing EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .
↑ Frederick Chen (09-03-2026). El origen de los rendimientos inestables del proceso EUV . Recuperado el 07-07-2026 – vía YouTube.
↑ JH. Franke y col., Proc. SPIE 11517, 1151716 (2020).
↑ La disyuntiva de la apertura numérica EUV: profundidad de foco frente a llenado de pupila .
↑ "Relleno estocástico de la pupila en litografía EUV" . www.linkedin.com .
↑ Chen, Frederick (21 de diciembre de 2024). "Relleno estocástico de la pupila en la litografía EUV" .
↑ W. Gap et al., Proc. SPIE 10583, 105830O (2018).
^ D. De Simone et al., Litografía avanzada 2019, 10957-21.
↑ "Integración de celdas DRAM de 18 nm de Samsung: QPT y dieléctricos de alta k uniformes para capacitores" . techinsights.com .
↑ Roos, Gina (24 de mayo de 2018). "Los precios de las DRAM siguen subiendo mientras que los precios promedio de venta de las memorias flash NAND bajan" .
↑ "SemiWiki.com – Los 10 aspectos más destacados del Foro del Ecosistema de la Plataforma de Innovación Abierta de TSMC" . www.semiwiki.com . 7 de agosto de 2023.
↑ "DAC 2018 TSMC/Arm/Synopsys Breakfast" . www.synopsys.com . Archivado del original el 5 de octubre de 2018. Consultado el 5 de octubre de 2018 .
↑ "Cadence obtiene la certificación EDA para las tecnologías de proceso FinFET de 5 nm y 7 nm+ de TSMC para facilitar la creación de diseños para dispositivos móviles y computación de alto rendimiento" (Comunicado de prensa). Octubre de 2018.
↑ "Plataformas de diseño digital y personalizado de Synopsys certificadas en la tecnología de proceso EUV de 5 nm de TSMC" . Diseño y reutilización .
↑ "DAC 2018 Samsung/Synopsys Breakfast" . www.synopsys.com . Archivado del original el 5 de octubre de 2018. Consultado el 5 de octubre de 2018 .
↑ Merritt, Rick. "TSMC pasa de Photon a la nube" . EETimes .
↑ "Presentación de Intel sobre litografía complementaria en el Taller Internacional de Litografía EUV de 2012" (PDF) .
1 2 3 "La EUV nunca iba a ser de patrón único" . 5 de febrero de 2017.
^ S. Hsu y otros, Proc. SPIE 4691, 476 (2002).
^ X. Liu y otros, Proc. SPIE 9048, 90480Q (2014).
↑ SY. Oh y otros, Proc. SPIE 4691, 1537 (2002).
↑ D. Rio et al., Proc. SPIE 10809, 108090N (2018).
↑ W. Gao et al., Proc. SPIE 11323, 113231L (2020).
^ RK Ali y otros, Proc. SPIE 10583, 1058321 (2018).
↑ Chen, Frederick (1 de enero de 2025). "¿Puede el multipatrón LELE ayudar contra la estocástica EUV?" .
↑ "¿Puede el multipatrón LELE ayudar contra la estocástica EUV?" . www.linkedin.com .
↑ Q. Lin, Proc. SPIE 11327, 113270X (2020).
^ R. Venkatesan y otros, Proc. SPIE 12292, 1229202 (2022).
↑ Frederick Chen (04-06-2025). Exposición estocástica a EUV de 36 nm Via . Recuperado el 07-07-2026 – vía YouTube.
1 2 Chen, Frederick (2025-05-28). "High-NA Hard Sell: EUV Multipatterning Practices Revealed, Depth of Focus Not Mentioned" . Exposing EUV . Recuperado el 2026-07-07 .
↑ C. Zahlten y otros, Proc. SPIE 13424, 134240Z (2025).
^ JT Neumann y col. , Proc. SPIE 8522, 852211 (2012).
↑ Cutress, Ian. "Supercomputing 15: El desembarco de los caballeros de Intel / Presentación del silicio Xeon Phi" . Archivado del original el 20 de noviembre de 2015. Consultado el 7 de julio de 2026 .
^ J. van Schoot y col. , Proc. SPIE 9422, 94221F (2015).
↑ Frederick Chen (1 de junio de 2025). EUV de alta apertura numérica: más fotones desenfocados, opciones de multipatrones . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.
↑ BJ Lin, JM3 1, 7–12 (2002).
^ ER Hosler y col. , Proc. SPIE vol. 9776, 977616 (2015).
1 2 B. J. Lin, J. Microlith., Microfab., Microsyst. 1, 7–12 (2002).
↑ BJ Lin, Microelec. Eng. 143, 91–101 (2015).
↑ I. Lee et al., J. Micro/Nanopattern. Mater. Metrol. 22, 043202 (2023).
↑ Chen, Frederick (19 de noviembre de 2024). "La EUV de alta apertura numérica tiene astigmatismo" .
^ B. Bilski y otros, Proc. SPIE 11177, 111770I (2019).
↑ Morescalchi, Daniela (18 de abril de 2024). "Con High NA EUV, Intel Foundry abre una nueva frontera en la fabricación de chips" . Sala de prensa (en alemán) . Consultado el 10 de enero de 2026 .
↑ AleksandarK. "Intel completa la instalación de la segunda máquina EUV de alto NA de ASML" .
↑ AleksandarK. "Intel instala ASML TWINSCAN EXE:5200B High-NA EUV Machine para el nodo 14A" . www.techpowerup.com . Archivado del original el 20 de diciembre de 2025.
↑ "Verificaciones de la realidad para EUV de alta apertura numérica para nodos de 1.x nm" . www.linkedin.com .
↑ LF Miguez et al., Proc. SPIE 12498, 124980E (2023).
^ R. Fallica y otros, Proc. SPIE 12498, 124980J (2023).
1 2 "ASML busca la tecnología EUV hiper-NA y la reducción de los límites de los chips" . 12 de junio de 2024.
↑ biz.chosun.com/it-science/ict/2024/06/21/OTIF4YUEGZCSLNPMHY53HH34DQ/
^ Lee, Inhwan; Franke, Joern-Holger; Philipsen, Vicky; Ronse, Kurt; De Gendt, Stefan; Hendrickx, Eric (2023). "Litografía Hyper-NA EUV: una perspectiva de imagen" . En Lío, Anna; Burkhardt, Martín (eds.). Nanolitografía óptica y EUV XXXVI . vol. 12494. pág. 7. Código Bib : 2023SPIE12494E..05L . doi : 10.1117/12.2659153 . ISBN 978-1-5106-6095-3.
↑ "Presentación de ASML en el Taller Internacional de 2010 sobre Fuentes de Ultravioleta Extremo" (PDF) .
↑ Mojarad, Nassir; Gobrecht, Jens; Ekinci, Yasin (18 de marzo de 2015). "Más allá de la litografía EUV: un estudio comparativo del rendimiento de fotorresistencias eficientes" . Scientific Reports . 5 (1): 9235. Bibcode : 2015NatSR...5.9235M . doi : 10.1038/srep09235 . PMC 4363827. PMID 25783209 .

Lecturas adicionales

Banqiu Wu y Ajay Kumar (mayo de 2009). Litografía ultravioleta extrema . McGraw-Hill Professional , Inc. ISBN 978-0-07-154918-9.
Banqiu Wu y Ajay Kumar (2009). "Litografía ultravioleta extrema: hacia la próxima generación de circuitos integrados" . Optics & Photonics Focus . 7 (4).
Michael Purvis, Introducción a las fuentes EUV para litografía , ASML, STROBE, 25 de septiembre de 2020.
Igor Fomenkov, Fuente EUV para litografía en HVM: rendimiento y perspectivas , ASML Fellow, Taller sobre fuentes, Ámsterdam, 5 de noviembre de 2019.

Enlaces relacionados

La EUV presenta desafíos económicos.
La industria estudia la posibilidad de utilizar la radiación ultravioleta extrema (EUV) con una longitud de onda de 6,7 nm.

[:1-1] 1 2 Potkin, Fanny (17 de diciembre de 2025). "Exclusiva: Cómo China construyó su 'Proyecto Manhattan' para rivalizar con Occidente en chips de IA" . Reuters . Recuperado el 17 de diciembre de 2025 .

[2] O'Sullivan, Gerry; Li, Bowen; D'Arcy, Rebekah; Dunne, Padraig; Hayden, Paddy; Kilbane, Deirdre; McCormack, Tom; Ohashi, Hayato; O'Reilly, Fergal; Sheridan, Paul; Sokell, Emma; Suzuki, Chihiro; Higashiguchi, Takeshi (2015). "Espectroscopia de iones altamente cargados y su relevancia para el desarrollo de fuentes de rayos X blandos y EUV" . Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics . 48 (14) 144025. Bibcode : 2015JPhB...48n4025O . doi : 10.1088/0953-4075/48/14/144025 . S2CID 124221931 .

[3] Hecht, Jeff (1 de mayo de 2023). "Hiroo Kinoshita: Iluminando el camino para la litografía ultravioleta extrema" . SPIE . Recuperado el 17 de julio de 2025 .

[:0-4] 1 2 3 Hofman, Sander (30 de marzo de 2022). "Fabricación de EUV: del laboratorio a la fábrica" . ASML Holding . Recuperado el 7 de agosto de 2025 .

[5] Bjorkholm, J.; Bokor, J.; Eichner, L.; Freeman, R.; Mansfield, W.; Szeto, L.; Taylor, D.; Tennant, D.; Wood II, O.; Jewell, T.; White, D.; Waskiewicz, W.; Windt, D.; MacDowell, A. (1991). "Litografía de proyección de rayos X blandos". Optics and Photonics News . 2 (5): 27. doi : 10.1364/OPN.2.5.000027 .

[6] Bakshi, Vivek, ed. (2018). Litografía EUV . SPIE PM (Segunda edición). Bellingham, Washington, EE. UU.: SPIE Press. ISBN 978-1-5106-1679-0.

[7] "EE. UU. da el visto bueno a ASML en su proyecto EUV" . EE Times . 24 de febrero de 1999. Consultado el 17 de mayo de 2023 .

[8] "Historia" . ASML .

[9] Thompson, Clive. "Dentro de la máquina que salvó la Ley de Moore" . MIT Technology Review . Consultado el 7 de julio de 2026 .

[10] Sascha Migura (2018). "Óptica para litografía EUV" (PDF) . euvlitho.com . Consultado el 17 de mayo de 2023 .

[11] "El punto crítico de Chip Choke Point" TheWire China . 8 de febrero de 2021.

[12] Stefano Lovati. 11 de febrero de 2025. China invierte 37.000 millones de euros para desarrollar sistemas nacionales de litografía EUV. Noticias de electrónica de potencia.

[13] "ASML enviará 30 escáneres EUV en 2019: Próximamente, herramientas EUV más rápidas" . ASML . Archivado del original el 14 de agosto de 2025. Consultado el 15 de noviembre de 2025 .

[14] "Descripción general de la metrología de máscaras EUV" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 2 de junio de 2017. Consultado el 23 de junio de 2019 .

[auto4-15] 1 2 3 4 "Mascarillas sin defectos: el próximo desafío de EUV" (PDF) . pág. 13. Archivado del original (PDF) el 20 de octubre de 2021.

[16] Montcalm, C. (10 de marzo de 1998). Recubrimientos reflectantes multicapa para litografía ultravioleta extrema . 23. Simposio internacional anual de SPIE sobre microlitografía, Santa Clara, CA (Estados Unidos), 22-27 de febrero de 1998. OSTI 310916 .

[17] Krome, Thorsten; Schmidt, Jonas; Nesládek, Pavel (2018). "Integridad de la capa de recubrimiento EUV". En Takehisa, Kiwamu (ed.). Photomask Japan 2018: XXV Simposio sobre fotomáscaras y tecnología de máscaras de litografía de próxima generación . Actas de SPIE. Vol. 10807. p. 108070E. doi : 10.1117/12.2324670 . ISBN 978-1-5106-2201-2.

[18] US 20030008180A1 , Sasa Bajt; James Folta y Eberhard Spiller, "Capas de recubrimiento optimizadas para multicapas EUV", publicado el 9 de enero de 2003 .

[19] "Próximo número sobre EUV: Efectos 3D de las máscaras" . Ingeniería de semiconductores . 25 de abril de 2018.

[20] "Se avecina una batalla por los materiales en blanco para máscaras EUV" . Ingeniería de semiconductores . 15 de noviembre de 2018.

[21] Matsumoto, Hiroshi; Yamaguchi, Keisuke; Kimura, Hayato; Nakayamada, Noriaki (2021). "Escritor de máscaras de haz múltiple, MBM-2000". En Ando, Akihiko (ed.). Photomask Japan 2021: XXVII Simposio sobre fotomáscaras y tecnología de máscaras de litografía de próxima generación . Actas de SPIE. Vol. 11908. p. 119080L. doi : 10.1117/12.2604378 . ISBN 978-1-5106-4685-8.

[22] Waiblinger, M.; Kornilov, K.; Hofmann, T.; Edinger, K. (2010). "Reparación de fotomáscaras EUV inducida por haz de electrones: una combinación perfecta". En Behringer, Uwe FW; Maurer, Wilhelm (eds.). 26.ª Conferencia Europea de Máscaras y Litografía . Actas de SPIE. Vol. 7545. pp. 75450P. doi : 10.1117/12.863542 .

[23] Litografía EUV . SPIE Press. 2009. ISBN 978-0-8194-6964-9.

[24] Manual de tecnología de fabricación de fotomáscaras . CRC Press. 3 de octubre de 2018. ISBN 978-1-4200-2878-2.

[25] Tomie, Toshihisa (21 de mayo de 2012). "Plasma producido por láser de estaño como fuente de luz para la fabricación de alto volumen de litografía ultravioleta extrema: historia, plasma ideal, estado actual y perspectivas" . Journal of Micro/Nanolithography, MEMS, and MOEMS . 11 (2): 021109–1 . doi : 10.1117/1.JMM.11.2.021109 . ISSN 1932-5150 .

[26] Elg, Daniel T.; Sporre, John R.; Panici, Gianluca A.; Srivastava, Shailendra N.; Ruzic, David N. (2016). "Limpieza in situ del colector y restauración de la reflectividad ultravioleta extrema mediante plasma de hidrógeno para fuentes ultravioleta extrema" (PDF) . Journal of Vacuum Science & Technology A. 34 ( 21305): 021305. Bibcode : 2016JVSTA..34b1305E . doi : 10.1116/1.4942456 .

[27] Bosgra, Jeroen; Zoethout, Erwin; van der Eerden, Ad MJ; Verhoeven, enero; van de Kruijs, Robbert WE; Yakshin, Andrey E.; Bijkerk, Fred (2012). "Propiedades estructurales de capas Y de espesor subnanométrico en espejos multicapa ultravioleta extremo" . Óptica Aplicada . 51 (36): 8541– 8548. Código bibliográfico : 2012ApOpt..51.8541B . doi : 10.1364/AO.51.008541 . PMID 23262592 .

[28] H. Komori y otros. , Proc. SPIE 5374, págs. 839–846 (2004).

[29] BAM Hansson y col. , Proc. SPIE 4688, págs. 102-109 (2002).

[30] SN Srivastava et al. , J. Appl. Phys. 102, 023301 (2007).

[31] Nigel Farrar; David Brandt; Norbert Böwering (26 de febrero de 2009). "ÓPTICA PARA ESCANEO: Los espejos multicapa permiten la litografía EUV de próxima generación" . Laser Focus World .

[32] HS Kim. "El futuro de los dispositivos de memoria y la litografía EUV" (PDF) . Simposio EUV 2009. Archivado del original (PDF) el 10 de julio de 2015. Consultado el 25 de octubre de 2012 .

[33] H. Mizoguchi, "Actualización sobre la fuente de luz EUV de plasma producido por láser: gigafotones", Taller sobre la fuente EUVL, 12 de mayo de 2008.

[34] "Detrás de esta puerta: Conozca EUV, la máquina más precisa y compleja de Intel" . YouTube .

[auto5-35] 1 2 3 "La tecnología Hyper-NA EUV debutará en 2030, preparando el mercado de las fundiciones para la transformación" . DIGITIMES . 28 de junio de 2024.

[36] Informe anual de ASML 2020, pág. 68.

[37] Esta fuente EUV se ha elegido debido a su alta eficiencia de conversión de láser de CO₂_a EUV (~ 5 % o más). Véase «Igor Fomenkov, EUV Source for Lithography in HVM – performance and prospects , ASML Fellow, Source workshop, Amsterdam, 2019-11-05».

[38] Yang, De-Kun (2022-07-13). "El desarrollo de una fuente de luz EUV de plasma producida por láser" . Chip . 1 (3) 100019. doi : 10.1016/j.chip.2022.100019 .

[39] "Gigaphoton" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 9 de julio de 2020. Consultado el 17 de mayo de 2023 .

[40] "Cymer SPIE 2018" (PDF) .

[41] "Actualización del taller Zeiss 2018 EUVL" (PDF) .

[42] "Artículo SPIE 2007" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 12 de agosto de 2017. Consultado el 28 de julio de 2018 .

[43] "ASML, Taller EUVL 2016, pág. 14" (PDF) .

[44] Y. Wang y Y. Liu, Proc. SPIE 9283, 928314 (2014).

[arc186-45] 1 2 3 "R. Capelli et al., Proc. SPIE 9231, 923109 (2014)" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 10 de agosto de 2017. Recuperado el 17 de mayo de 2023 .

[46] "M. van den Brink et al., Proc. SPIE 2726 (1996)" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 9 de agosto de 2017. Consultado el 17 de julio de 2018 .

[47] Schmoeller, Thomas; Klimpel, T.; Kim, yo; Lorusso, G.; Myers, AF; Jonckheere, Rik; Goethals, Anne-Marie; Ronse, K. (14 de marzo de 2008). "Estrategias de compensación por cambio de patrón EUV" . En Schellenberg, Frank M. (ed.). Tecnologías litográficas emergentes XII . Actas de SPIE. vol. 6921. págs.69211B . doi : 10.1117/12.772640 . S2CID 121926142 - vía ResearchGate.

[48] AN Broers, IEEE Trans. eléctrico. Desarrollo. 28, 1268 (1981).

[49] Tao, Y.; et al. (2005). "Caracterización del perfil de densidad del plasma de Sn producido por láser para una fuente ultravioleta extrema de 13,5 nm". Appl. Phys. Lett . 86 (20) 201501. Bibcode : 2005ApPhL..86t1501T . doi : 10.1063/1.1931825 .

[50] "Resumen 107 Última página " . www.nifs.ac.jp.

[51] I. Fomenkov et al., Adv. Opt. Tech. 6, 173 (2017).

[52] IV Fomenkov, Proc. SPIE 10957, 1095719 (2019).

[snh4-53] 1 2 Nadir Faradzhev; Vadim Sidorkin (2009). "Transporte de Sn a la superficie de una película de Ru mediado por hidrógeno" (PDF) . J. Vac. Sci. Technol. A. 27 ( 2): 306–314 . Bibcode : 2009JVSTA..27..306F . doi : 10.1116/1.3081968 . Archivado del original (PDF) el 20 de diciembre de 2016. Recuperado el 14 de diciembre de 2016 .

[sn_contam-54] 1 2 3 Eishi Shiobara (16-02-2016). "Actualización de las pruebas de desgasificación de la resina en EIDEC" (PDF) . IEUVI Resist TWG, San José .

[55] R. Rokitski y col. , Proc. SPIE 7640, 76401Q (2010).

[auto1-56] 1 2 3 4 M. van de Kerkhof y otros, Proc. SPIE 10143, 101430D (2017).

[7nmt2t-57] 1 2 Y. Chen et al., J.Vac. Sci. Tech. B35, 06G601 (2017).

[mizoguchi-58] 1 2 3 4 5 "H. Mizoguchi et al., 2017 EUV-FEL Workshop, p. 4" (PDF) .

[59] "Determinando la resolución frente al rendimiento de una resina EUV" . www.linkedin.com .

[60] I. Seshadri et al., IEDM 2023.

[61] "Evaluación de la producción de obleas EUV: 2019–2022" . www.linkedin.com .

[62] C. Smeets y otros, Proc. SPIE 12494, 1249406 (2023).

[63] Paetzel, R.; et al. (2003). Yen, Anthony (ed.). "Láseres de excímeros para litografía de 193 nm de NA súper alta". Proc. SPIE . Microlitografía óptica XVI. 5040 : 1665. Bibcode : 2003SPIE.5040.1665P . doi : 10.1117/12.485344 . S2CID 18953813 .

[64] Harilal, SS; et al. (2006). "Control espectral de emisiones de blancos dopados con estaño para litografía ultravioleta extrema". J. Phys. D . 39 (3): 484– 487. Bibcode : 2006JPhD...39..484H . doi : 10.1088/0022-3727/39/3/010 . S2CID 34621555 .

[65] T. Asayama y col. , Proc. SPIE vol. 8683, 86831G (2013).

[66] "Actualización de ASML de noviembre de 2013, Dublín" (PDF) .

[67] L. Peters, "El patrón doble lidera la carrera por los 32 nm", Semiconductor International , 18 de octubre de 2007.

[68] M. Sugawara et al. , J. Vac. Sci. Tech. B 21, 2701 (2003).

[69] "¿Qué es el sombreado en la litografía EUV?" . 28 de enero de 2022 – vía www.youtube.com.

[euvlmask-70] 1 2 3 Yunfei Deng; Bruno M. La Fontaine; Harry J. Levinson; Andrew R. Neureuther (2003). "Simulación EM rigurosa de la influencia de la estructura de los patrones de máscara en la formación de imágenes EUVL". En Roxann L. Engelstad (ed.). Tecnologías litográficas emergentes VII . Vol. 5037. doi : 10.1117/12.484986 . S2CID 137035695 .

[71] G. McIntyre et al. , Proc. SPIE vol. 7271, 72711C (2009).

[72] T. Last et al. , Proc. SPIE 9985, 99850W (2016).

[2bar-73] 1 2 T. Last et al. , Proc. SPIE vol. 10143, 1014311 (2017).

[74] W. Gao et al. , Proc. SPIE vol. 10143, 101430I (2017).

[75] "Polarización por reflexión en sistemas de litografía EUV" . 21 de agosto de 2022 – vía www.youtube.com.

[76] " La creciente importancia de la polarización en la litografía EUV" . www.linkedin.com

[77] M. Burkhardt y otros, Proc. SPIE 10957, 1095710 (2019).

[78] A. Erdmann, P. Evanschitzky, T. Fuhrer, Proc. SPIE 7271, 72711E (2009).

[79] "Modelo de doble difracción de máscaras EUV" . 26 de septiembre de 2021 – vía www.youtube.com.

[80] "Doble difracción en máscaras EUV: viendo a través de la ilusión de simetría" . www.linkedin.com .

[81] "Requisitos de planitud de máscaras EUV" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 26 de junio de 2015. Consultado el 26 de junio de 2015 .

[82] T. Schmoeller y col. , Proc. SPIE vol. 6921, 69211B (2008).

[83] P. Liu y otros. , Proc. SPIE vol. 8679, 86790W (2013).

[10nmppe-84] 1 2 M. Sugawara y col. , Proc. SPIE 9048, 90480V (2014).

[xchen-85] 1 2 X. Chen et al. , Proc. SPIE 10143, 101431F (2017).

[86] "TWINSCAN NXE:3400B" . ASML . Archivado del original el 15/12/2018 . Consultado el 02/07/2017 .

[auto-87] 1 2 X. Liu y col. , Proc. SPIE vol. 9048, 90480Q (2014).

[88] O. Wood et al., Proc. SPIE 10450, 1045008 (2017).

[89] S. Yoshitake et al., Requisitos de planitud de las máscaras EUV: Perspectiva del proveedor de máquinas de escritura de máscaras por haz de electrones.

[90] J.-H. Franke et al., Proc. SPIE 11147, 111470E (2019).

[91] "Desplazamiento de imagen inducido por desenfoque en litografía EUV" . 24 de enero de 2023 – vía www.youtube.com.

[92] A. Shchegrov y otros, Proc. SPIE 11325, 113251P (2020).

[93] JH. Franke et al., J. Micro/Nanopatterning, Materials, and Metrology 21, 030501 (2022).

[94] HN Chapman y KA Nugent, Proc. SPIE 3767, 225 (1999).

[95] H. Komatsuda, Proc. SPIE 3997, 765 (2000).

[96] Q. Mei y otros, Proc. SPIE 8679, 867923 (2013).

[97] D. Hellweg y otros, Proc. SPIE 7969, 79690H (2011).

[98] K. Hooker et al., Proc. SPIE 10446, 1044604 (2017).

[garetto-99] A. Garetto et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 043006 (2014).

[eom-100] 1 2 TS. Eom y col., Proc. SPIE 8679, 86791J (2013).

[101] R. Capelli y otros, Proc. SPIE 10957, 109570X (2019).

[Proc_2020-102] 1 2 J. Fu y col., Proc. SPIE 11323, 113232H (2020).

[103] Miyakawa, R.; Naulleau, P. (13 de mayo de 2019). "Preparándose para la próxima generación de litografía EUV en el Centro de Óptica de Rayos X" . Noticias sobre radiación sincrotrón . 32 (4): 15– 21. Bibcode : 2019SRNuevo..32...15M . doi : 10.1080/08940886.2019.1634432 . OSTI 1582044 . S2CID 202145457 - a través de escholarship.org.

[104] S. Koo et al., Proc. SPIE 7969, 79691N (2011).

[105] Solicitud de patente estadounidense 20070030948.

[106] "MF Bal et al., Appl. Opt. 42, 2301 (2003)" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 22-12-2019 . Consultado el 02-08-2020 .

[107] DM Williamson, Proc. SPIE 3482, 369 (1998).

[zeiss-108] 1 2 "Carl Zeiss 2018" (PDF) .

[109] AV Pret y otros, Proc. SPIE 10809, 108090A (2018).

[110] L. van Look et al., Proc. SPIE 10809, 108090M (2018)

[111] RH. Kim y col., Proc. SPIE 9776, 97761R (2016).

[setten9661-112] 1 2 3 E. van Setten y col., Proc. SPIE 9661, 96610G (2015).

[113] TE Brist y GE Bailey, Proc. SPIE 5042, 153 (2003).

[lfhex-114] M. Lim et al., Proc. SPIE 10583, 105830X (2018).

[115] G. Zhang y otros, Proc. SPIE 5040, 45 (2003).

[116] M. van den Kerkhof y otros, Proc. SPIE 12051, 120510B (2022).

[117] Chen, Frederick (4 de noviembre de 2024). "Impacto de la rotación de la pupila EUV en la resolución" .

[cross_slit-118] 1 2 "Sombreado de líneas horizontales, verticales e inclinadas a través de la rendija en sistemas de litografía EUV de baja y alta apertura numérica" . www.linkedin.com .

[119] K. Lee et al., J. Microlith/Nanolith. MEMS MOEMS 18, 040501 (2019).

[120] KA Goldberg y otros, Proc. SPIE 5900, 59000G (2005).

[121] Y. Liu y Y. Li, Opt. Eng. 55, 095108 (2016).

[adaptive-122] 1 2 R., Saathof (1 de diciembre de 2018). Óptica adaptativa para contrarrestar las aberraciones térmicas: diseño de sistemas para litografía EUV con precisión subnm (tesis doctoral). Universidad Técnica de Delft. doi : 10.4233/uuid:1d71e3e8-88ce-4260-aeda-af0ee7675445 .

[123] TS Jota y RA Chipman, Proc. SPIE 9776, 977617 (2016).

[litho2017-124] 1 2 3 "El director de Mentor Graphics detalla los desafíos para el control de la colocación de bordes en 2020" . nikonereview.com . Archivado del original el 1 de diciembre de 2018. Consultado el 24 de octubre de 2017 .

[125] M. Habets y otros, Proc. SPIE 9776, 97762D (2016).

[126] M. Bayraktar y otros, opt. Exp. 22, 30623 (2014).

[127] "Imágenes no ideales en sistemas de litografía EUV" . 11 de septiembre de 2021 – vía www.youtube.com.

[128] George, Simi A.; Nauleau, Patrick; Rekawa, Senajith; Gullikson, Eric; Kemp, Charles D. (23 de febrero de 2009). Schellenberg, Frank M; La Fontaine, Bruno M (eds.). "Caracterización de la exposición fuera de banda con la herramienta de exposición de microcampo SEMATECH Berkeley 0.3-NA" . Journal of Micro/Nanolithography, MEMS, and MOEMS . Alternative Lithographic Technologies. 7271 : 72710X. Bibcode : 2009SPIE.7271E..0XG . doi : 10.1117 / 12.814429 . OSTI 960237. S2CID 55241073 .

[chao-129] 1 2 3 4 "Medición y caracterización del rendimiento de máscaras EUV en alta NA | EECS en UC Berkeley" . www2.eecs.berkeley.edu .

[130] "Carl Zeiss SMT GMbH, Semicon Europa, 16 de noviembre de 2018" (PDF) . Archivado desde el original (PDF) el 19 de junio de 2020 . Consultado el 17 de mayo de 2023 .

[lbl-131] 1 2 "Reflectividad multicapa" . henke.lbl.gov .

[132] Y. Nakajima et al., Proc. SPIE 7379, 73790P (2009).

[davydova-133] 1 2 N. Davydova y otros, Proc. SPIE 8166, 816624 (2011).

[134] GJ Stagaman y otros, Proc. SPIE 2726, 146 (1996).

[135] MF Ravet y col., Proc. SPIE 5250, 99 (2004).

[136] F. Scholze y otros, Proc. SPIE 6151, 615137 (2006).

[137] Yakshin, AE; Kozhevnikov, IV; Zoethout, E.; Louis, E.; Bijkerk, F. (2010). " [ PDF ] Propiedades de espejos multicapa de banda ancha con gradiente de profundidad para sistemas ópticos EUV. | Semantic Scholar" . Optics Express . 18 (7): 6957– 71. doi : 10.1364/OE.18.006957 . PMID 20389715 . S2CID 16163302 .

[138] M. Sugawara y otros, J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 2, 27–33 (2003).

[139] CS Choi y col. , Proc. SPIE 9235, 92351R (2014).

[140] Principios fundamentales de la litografía óptica, Chris A. Mack, pág. 37.

[141] CA Mack, Microlith. World, 9–4, 25 (2000)

[142] JS Petersen y otros, Proc. SPIE 3546, 288 (1998).

[143] "Características ópticas y físicas de las máscaras de desplazamiento de fase EUV" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 5 de febrero de 2017. Consultado el 5 de febrero de 2017 .

[144] Apilamiento de máscaras de desplazamiento de fase de semitonos delgados para litografía ultravioleta extrema Inhwan Lee, Sangsul Lee, Jae Uk Lee, Chang Young Jeong2, Sunyoung Koo, Changmoon Lim y Jinho Ahn

[145] L. Yuan y otros, Proc. SPIE 8322, 832229 (2012).

[2014euvl-146] 1 2 E. van Setten et al., Internacional. Síntoma. sobre litografía EUV, 2014.

[147] VM Blanco Carballo et al., Proc. SPIE 10143, 1014318 (2017).

[setten9231-148] E. van Setten y otros, Proc. SPIE 9231, 923108 (2014).

[149] F. Jiang y otros. , Proc. SPIE vol. 9422, 94220U (2015).

[af-150] 1 2 3 4 I. Mochi et al. , Proc. SPIE 9776, 97761S (2015).

[151] JG Garofalo y otros, Proc. SPIE 2440, 302 (1995).

[152] "Comprensión del ruido de disparo EUV" .

[153] D. Civay y otros, Proc. SPIE 9048, 90483D (2014).

[154] A. Burov et al., Proc. SPIE 11518, 115180Y (2020).

[155] SÍ. Je et al. , Proc. SPIE 7823, 78230Z (2010).

[156] T. Huynh-Bao y otros. , Proc. SPIE 9781, 978102 (2016).

[157] V. Philipsen y otros, Proc. SPIE 9235, 92350J (2014).

[auto2-158] W. Gillijns y col., Proc. SPIE 10143, 1014314 (2017).

[pole_aberration-159] 1 2 YG Wang et al., Proc. SPIE 10143, 1014320 (2017).

[160] Patente estadounidense 9715170.

[161] S. Nagahara y otros, Proc. SPIE 7640, 76401H (2010).

[162] L. Pang y otros, Proc. SPIE 7520, 75200X (2009).

[163] Hsu, Stephen D.; Liu, Jingjing (1 de enero de 2017). "Desafíos de la litografía anamórfica de alta NA y la fabricación de máscaras". Tecnologías ópticas avanzadas . 6 ( 3–4 ): 293. Bibcode : 2017AdOT....6..293H . doi : 10.1515/aot-2017-0024 . S2CID 67056068 .

[164] Zhang, Zinan; Li, Sikun; Wang, Xiangzhao; Cheng, Wei; Qi, Yuejing (2021). "Optimización de máscara de fuente para litografía ultravioleta extrema basada en un modelo de máscara gruesa y un algoritmo de optimización de enjambre de partículas de aprendizaje social" . Optics Express . 29 (4): 5448– 5465. Bibcode : 2021OExpr..29.5448Z . doi : 10.1364/OE.418242 . PMID 33726081. S2CID 232263498 .

[165] "Taller IMEC EUVL 2018" (PDF) .

[166] C. Krautschik y otros, Proc. SPIE 4343, 392 (2001).

[167] A. Erdmann, P. Evanschitzky y T. Fuhner, Proc. SPIE 7271, 72711E (2009).

[168] A. Erdmann et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 15, 021205 (2016).

[169] M. Burkhardt y A. Raghunathan, Proc. SPIE 9422, 94220X (2015).

[170] Z. Zhu y otros, Proc. SPIE 5037, 494 (2003)

[171] V. Philipsen y otros, Proc. SPIE 10143, 1014310 (2017).

[172] Naulleau, Patrick P.; Rammeloo, Clemens; Cain, Jason P.; Dean, Kim; Denham, Paul; Goldberg, Kenneth A.; Hoef, Brian; La Fontaine, Bruno; Pawloski, Adam R.; Larson, Carl; Wallraff, Greg (2006). Lercel, Michael J (ed.). "Investigación de los límites de resolución actuales de las resistencias avanzadas de ultravioleta extremo (EUV)". Emerging Lithographic Technologies X . 6151 : 289. Bibcode : 2006SPIE.6151..289N . CiteSeerX 10.1.1.215.7131 . doi : 10.1117/12.657005 . S2CID 97250792 .

[173] A. Erdmann et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 15(2), 021205 (2016).

[174] J. Finders et al., Proc. SPIE 9776, 97761P (2016).

[175] D. Rio et al, Proc. SPIE 10809, 108090N (2018).

[176] CH. Chang y col., Proc. SPIE 5377, 902 (2004).

[177] T. Devoivre y otros, MTDT 2002.

[178] LC Choo y col., Proc. SPIE vol. 4000, 1193 (2000).

[179] J. Word y K. Sakajiri, Proc. SPIE 6156, 61561I (2006).

[180] T. Winkler et al., Prod. SPIE 5754, 1169 (2004).

[181] Y. Borodovsky y otros, Proc. SPIE 4754, 1 (2002).

[182] SS. Yu et al., Proc. SPIE 8679, 86791L (2013).

[3dattpsm-183] 1 2 A. Erdmann y col., Proc. SPIE 10583, 1058312 (2018).

[184] "Máscaras de cambio de fase para la mejora de NILS: ¿un inconveniente para EUV?" . www.linkedin.com .

[185] "Análisis de modos propios de campos electromagnéticos en máscaras EUV" (PDF) .

[186] "Máscara de cambio de fase grabada con EUV de ultra alta eficiencia" (PDF) .

[187] Naulleau, P., Anderson, CN, Baclea-an, LM, Chan, D., Denham, P., George, S., Goldberg, KA, Hoef, B., Jones, G., Koh, C. y La Fontaine, B., marzo de 2010. El SEMATECH Berkeley MET impulsa el desarrollo de EUV más allá del paso medio de 22 nm. En Litografía ultravioleta extrema (EUV) (Vol. 7636, págs. 530–538). SPIE.

[188] ". Torok et al., "Electrones secundarios en litografía EUV", J. Photopol. Sci. and Tech., 26, 625 (2013)" .

[189] K. Ishii y T. Matsuda, Jpn. J. Appl. Phys. 29, 2212 (1990).

[190] A. Thete y col., Proc. SPIE 9422, 94220A (2015).

[191] "Tesis de B. Sun, pág. 34" (PDF) .

[192] "S. Bhattarai, Estudio de la rugosidad del borde de línea y las interacciones de los electrones secundarios en fotorresistencias para litografía EUV, 2017, pág. 100" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 21 de octubre de 2017. Consultado el 16 de septiembre de 2018 .

[193] DD Simone et al., Proc. SPIE 10143, 101430R (2017).

[194] "Impacto del desenfoque en el desenfoque de electrones en la litografía EUV" . 4 de marzo de 2023 – vía www.youtube.com.

[195] MIJacobs et al., Phys. Chem. Chem. Phys. 19(20) (2017).

[196] P. Theofanis y otros, Proc. SPIE 11323, 113230I (2020).

[197] "Impacto del desenfoque electrónico en películas de fotorresistencia EUV debido a la reflexión en la interfaz" . www.linkedin.com .

[198] O. Yu et al., J. Elec. Spec. and Rel. Phenom. 241, 146824 (2020).

[199] Chen, Frederick (22 de febrero de 2025). "Una forma realista de función de desenfoque de electrones para el modelado de fotorresistencias EUV" . Exposing EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .

[200] Chen, Frederick. "Diferencias en la rugosidad de los bordes entre las resinas EUV" . Archivado del original el 4 de febrero de 2026. Consultado el 7 de julio de 2026 .

[201] Frederick Chen (18 de septiembre de 2025). Efecto de desenfoque de electrones en la estocástica EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[202] N. Miyahara et al., Proc. SPIE 12498, 124981E (2023)

[203] "El desenfoque agrava las imágenes EUV estocásticas" . 30 de diciembre de 2023 – vía YouTube.

[204] J. Hollenshead y L. Klebanoff, J. Vac. Sci. & Tech. B 24, págs. 118–130 (2006).

[205] G. Denbeaux et al. , Conferencia Europea de Máscaras y Litografía de 2007.

[206] I. Pollentier y col. , Proc. SPIE vol. 7972, 797208 (2011).

[207] G. Denbeaux, Taller Internacional de Litografía EUV de 2009.

[208] JY Park y col. , J. Vac. Ciencia. Tecnología. B29, 041602 (2011).

[rdegrad-209] 1 2 Chen, Frederick (30-08-2025). "Degradación de la resistencia EUV con desgasificación a dosis más altas" . Exposing EUV . Recuperado el 07-07-2026 .

[210] L. Galleni y otros, Proc. SPIE 13428, 134281D (2025).

[211] Q. Evrard y otros, Proc. SPIE 12498, 124980Z (2023).

[212] Frederick Chen (10 de octubre de 2025). Comprensión de la degradación de la resina en la litografía EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[213] L. Galleni y otros, Proc. SPIE 13428, 134281D (2025).

[214] Q. Evrard y otros, Proc. SPIE 12498, 124980Z (2023).

[215] K. Dorney et al., Proc. SPIE 13428, 134281C (2025).

[216] Efectos de los aniones en la química modelo de MOR

[sn_clean-217] 1 2 3 4 5 Crijns, VMC (2014). "Limpieza de estaño basada en átomos de hidrógeno" (PDF) . Universidad Tecnológica de Eindhoven .

[tvdeven-218] 1 2 T. Van de Ven y otros, J. Appl. Física. 123, 063301 (2018).

[219] Modelado informático de la contaminación y limpieza de la óptica de fuentes EUV . RnD-ISAN/EUV Labs e ISTEQ BV.

[220] Limpieza húmeda fotoasistida de contaminantes de estaño en máscaras EUV de alta apertura numérica

[221] La desnitruración de nitruros bajo hidrógeno .

[222] "CG van de Walle y B. Tuttle, TEORÍA DE LAS INTERACCIONES DEL HIDRÓGENO CON EL SILICIO AMORFO en Películas delgadas de silicio amorfo y heterogéneo: fundamentos para dispositivos , editado por HM Branz, RW Collins, H. Okamoto, S. Guha y B. Schropp, Actas de los simposios de la MRS, vol. 557 (MRS, Pittsburgh, Pensilvania, 1999), pág. 255" (PDF) .

[223] T. Tanabe, Y. Yamanishi y S. Imoto, J. Nucl. Estera. 191–194, 439 (1992).

[bliseuvm-224] 1 2 "Ampollas de hidrógeno en multicapas EUV" . 6 de octubre de 2022 – vía www.youtube.com.

[capclean-225] 1 2 "DT Elg et al. , J. Vac. Sci. Tech. A 34, 021305 (2016)" (PDF) .

[226] "Ampollas inducidas por hidrógeno en multicapas de película delgada" (PDF) .

[227] IY. Jang et al., Proc. SPIE 9256, 92560I (2014)

[228] "Penetración de hidrógeno en Ru y Pd/Ru" (PDF) .

[229] Pantisano, L; Schram, Tom; Li, Z; Lisoni, Judit; Pourtois, Geoffrey; De Gendt, Stefan; P. Brunco, D; Akheyar, A; Afanas'ev, VV; Shamuilia, Sheron; Stesmans, A (12 de junio de 2006). "Electrodos de puerta de rutenio sobre SiO2 y HfO2: Sensibilidad a ambientes de hidrógeno y oxígeno" . Applied Physics Letters . 88 (24): 243514. Bibcode : 2006ApPhL..88x3514P . doi : 10.1063/1.2212288 – vía ResearchGate.

[230] "Penetración de hidrógeno en carburo de boro" .

[231] M. Mayer, M. Balden y R. Behrisch, J. Nucl. Mat. 252, 55 (1998).

[bd-232] 1 2 SS. Kim y col., Proc. SPIE 10143, 1014306 (2017).

[233] "Evaluación de capas de recubrimiento resistentes a la oxidación" (PDF) .

[tsmc-234] 1 2 Chen, Frederick (6 de diciembre de 2024). "TSMC se enfrenta a defectos en las máscaras causados por plasmas de hidrógeno EUV" .

[235] B. Thedjoisworo y col. , J. Vac. Ciencia. Tecnología. A 30, 031303 (2012).

[236] "Plasma de hidrógeno para la eliminación de fotorresistencias" (PDF) . Archivado del original (PDF) el 21/03/2020 . Consultado el 06/01/2019 .

[237] "ieuvi.org" (PDF) . ieuvi.org .

[ThedjoisworoCheung2013-238] Thedjoisworo, Bayu; Cheung, David; Crist, Vince (2013). "Comparación de los efectos de los plasmas basados en H2 y O2 aguas abajo en la eliminación de fotorresina, silicio y nitruro de silicio" . Journal of Vacuum Science & Technology B, Nanotechnology and Microelectronics: Materials, Processing, Measurement, and Phenomena . 31 (2): 021206. Bibcode : 2013JVSTB..31b1206T . doi : 10.1116/1.4792254 . ISSN 2166-2746 .

[239] J. Beckers et al., Appl. Sci. 9,2827 (2019).

[240] P. De Schepper y otros, J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 023006 (2014).

[plasmadamage-241] 1 2 E-S. Choe et al., Adv. Mater. Interfaces 2023, 2300867.

[242] P. De Schepper y otros, Proc. SPIE 9428, 94280C (2015).

[243] Huang, YH; Lin, CJ; King, YC (2023). "Un estudio del efecto de carga inducido por plasma de hidrógeno en sistemas de litografía EUV" . Discover Nano . 18 (1): 22. Bibcode : 2023NRL....18...22H . doi : 10.1186/s11671-023-03799-4 . PMC 9950305. PMID 36823307 .

[244] van de Kerkhof, Mark; Yakunin, Andrei M.; Kvon, Vladimir; Nikipelov, Andrey; Astakhov, Dmitry; Krainov, Pavel; Banine, Vadim (3 de junio de 2022). "Plasma de hidrógeno y liberación de partículas inducidos por EUV" . Radiation Effects and Defects in Solids . 177 ( 5–6 ): 486–512 . Bibcode : 2022REDS..177..486V . doi : 10.1080/10420150.2022.2048657 .

[245] K. Bystrov y otros, J. Vac. Ciencia. Tecnología. A 31, 011303 (2013).

[246] Chen, Frederick (11 de julio de 2024). "Nanopartículas en el plasma inducido por EUV: otro posible origen de defectos estocásticos en la litografía EUV" .

[247] "Nanopartículas en el plasma inducido por EUV: otro posible origen de defectos estocásticos" . www.linkedin.com .

[248] "Poniéndonos al día con los requisitos de la hoja de ruta para la litografía ultravioleta extrema" . spie.org .

[249] "Métodos de simulación rápidos para defectos de fase no planar y multicapa en fotomáscaras DUV y EUV para litografía" . berkeley.edu .

[250] H. Yu et al. , J. Vac. Sci. Tech. A31, 021403 (2013).

[251] S. Huh et al. , Proc. SPIE 7271 (2009).

[252] K. Seki y otros. , Proc. SPIE 9658, 96580G (2015).

[253] A. Garetto et al. , J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 13, 043006 (2014).

[ychen2017-254] 1 2 Y. Chen y col., Proc. SPIE 10143, 101431S (2017).

[255] R. Jonckheere y LS Melvin III, Proc. SPIE 11517, 1151710 (2020).

[256] M. Muller et al., Appl. Phys. A vol. 108, 263 (2012).

[257] "Actividades de EUVL en Corea del Sur (incluidas Samsung y SKHynix)" (PDF) .

[258] IS. Kim et al. , Proc. SPIE vol. 8322, 83222X (2012).

[259] C. Zoldeski y col. , Proc. SPIE vol. 9048, 90481N (2014).

[260] DL Goldfarb, Boletín informativo de BACUS, diciembre de 2015.

[261] "Persisten los problemas con la película protectora, el tiempo de actividad y la resistencia en la litografía EUV" . 26 de septiembre de 2018.

[262] A. Gao et al. , J. Appl. Phys. 114, 044313 (2013).

[263] E. Gallagher et al. , Proc. SPIE vol. 9635, 96350X (2015).

[264] C. Ghica y otros. , Rom. Rep. en Phys., vol. 62, 329–340 (2010).

[265] L. Juan et al. , Chin. Phys. B, vol., 22, 105101 (2013).

[266] I. Pollentier et al. , Proc. SPIE vol. 10143, 101430L (2017).

[267] ES. Kim y col., Microel. Ing. 177, 35 (2017).

[challenges-268] 1 2 H. J. Levinson y TA Brunner, Proc. SPIE 10809, 1080903 (2018).

[269] "Actualización de fabricación de TSMC: La producción de N6 igualará la de N7 a finales de año; la de N5 aumentará más rápido y ofrecerá mejores rendimientos que la de N7" . Archivado del original el 1 de junio de 2021.

[270] "Samsung desarrollará 'Pellicle', un producto esencial para el proceso EUV" . ETNEWS :: Noticias de TI de Corea . 13 de octubre de 2021.

[271] "Nanotubos de carbono (CNT): ¿la próxima gran novedad para las películas EUV?" . Archivado del original el 27 de febrero de 2026. Consultado el 7 de julio de 2026 .

[272] Chen, Frederick (2025-09-09). "Litografía EUV sin películas: explicación de los bajos rendimientos" . Exposing EUV . Recuperado el 2026-07-07 .

[273] Frederick Chen (06/09/2025). Explicación de la pérdida de rendimiento en EUV sin película protectora . Recuperado el 07/07/2026 a través de YouTube.

[274] Frederick Chen (13 de septiembre de 2025). Tamaño mínimo de partícula letal en máscaras EUV sin películas protectoras . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[US12025922-275] 1 2 US12025922B2 , Liao, Chi-Hung y SHIH, Po-Ming, "Métodos y aparatos para reducir la permeación de hidrógeno de las herramientas litográficas", publicado el 2 de julio de 2024

[jm32017-276] 1 2 P. De Bisschop, "Efectos estocásticos en la litografía EUV: variabilidad aleatoria y local de CD y fallos de impresión", J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 16(4), 041013 (2017).

[277] "Visualización de la estocástica EUV para un ejemplo de DRAM de 14 nm" . 6 de febrero de 2022 – vía YouTube.

[105831K-278] 1 2 3 4 5 P. De Bisschop y E. Hendrickx, Proc. SPIE 10583, 105831K (2018).

[279] "Variabilidad estocástica de EUV en cortes de línea" . 13 de marzo de 2022 – vía YouTube.

[280] "El impacto estocástico del desenfoque en la litografía EUV" . www.linkedin.com .

[281] Chen, Fred (16 de febrero de 2025). "El impacto estocástico del desenfoque en la litografía EUV" . Semiwiki .

[narasimhan-282] 1 2 A. Narasimhan y col., Proc. SPIE 9422, 942208 (2015).

[283] Fukuda, Hiroshi (23 de febrero de 2019). "Generación localizada y en cascada de electrones secundarios como causas de defectos estocásticos en la litografía de proyección ultravioleta extrema" . Journal of Micro/Nanolithography, MEMS, and MOEMS . 18 (1) 013503. Bibcode : 2019JMM & M..18a3503F . doi : 10.1117/1.JMM.18.1.013503 .

[284] L. Meli et al., J. Micro/Nanolith. MEMS MOEMS 18, 011006 (2019).

[se-285] N. Félix y otros, Proc. SPIE 9776, 97761O (2015).

[bhattarai-286] "S. Bhattarai, Tesis doctoral,"Estudio de la rugosidad del borde de línea y las interacciones de electrones secundarios en fotorresistencias para litografía EUV," U. Calif. Berkeley, 2017" (PDF) .

[287] SM Kim y otros, Proc. SPIE 9048, 90480A (2014).

[288] Chen, Frederick. "Diferencias en la rugosidad de los bordes entre las resinas EUV" . Archivado del original el 4 de febrero de 2026. Consultado el 7 de julio de 2026 .

[289] S. Das y col., Proc. SPIE 10959, 109590H (2019).

[sseuv-290] HW Kim et al., Proc . SPIE 7636, 76360Q (2010).

[291] SM. Kim et al., Proc. SPIE 9422, 94220M (2015).

[292] B. Baylav, "Reducción de la rugosidad del borde de línea (LER) en litografía de campo grande tipo interferencia" , tesis doctoral, pág. 37, 2014.

[tsmcshot-293] ZY. Pan y col., Proc. SPIE 6924, 69241K (2008).

[294] "2013 Nissan Chemical Industries, Taller Internacional de Litografía EUV de 2013" (PDF) .

[295] TG Oyama et al. , Appl. Phys. Exp. 7, 036501 (2014).

[296] T. Kozawa, Jpn. J. Appl. Phys. 51, 06FC01 (2012).

[297] "Límite superior de dosis de EUV por pérdida de fotorresina" . 13 de enero de 2025 – vía YouTube.

[298] "Modelo de pérdida de resistencia para los acantilados de defectividad estocástica EUV" . www.linkedin.com .

[299] Chen, Frederick (20 de enero de 2025). "Modelo de pérdida de resistencia para los acantilados de defectividad estocástica de EUV" .

[300] Frederick Chen (1 de marzo de 2026). Defectos estocásticos por adelgazamiento de la resina EUV: por qué las dosis más altas empeoran las cosas . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[301] Chen, Frederick (19 de marzo de 2026). "Un origen molecular para la defectividad estocástica: la probabilidad de poros aumenta exponencialmente en fotorresistencias EUV más delgadas" . Exposing EUV . Consultado el 7 de julio de 2026 .

[abs-302] "Impacto de la absorción de la resistencia EUV en los defectos estocásticos" . www.linkedin.com .

[303] Impacto de la variación del desenfoque y el rendimiento de los electrones en las fluctuaciones estocásticas de la resistencia EUV

[304] L. Frank, J. Elec. Microsc. 54, 361 (2005).

[305] "IRDS™ 2022: Litografía – IEEE IRDS™" . irds.ieee.org .

[306] YJ Choi et al., "Recubrimiento de eliminación de defectos estocásticos para litografía ultravioleta extrema de alto rendimiento," J. Vac. Sci. Tech. B 40, 042602 (2022).

[307] Y. Li, Q. Wu, Y. Zhao, "Un estudio de simulación para patrones típicos de reglas de diseño y fallas de impresión estocásticas en un proceso lógico de 5 nm con litografía EUV," CSTIC 2020.

[308] Frederick Chen (21 de marzo de 2025). Estocástica EUV de 7 nm a partir del desenfoque de electrones en pasos de 36 nm y 40 nm . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[309] TT. Wu et al., Proc. SPIE 12955, 129552V (2024).

[rsocha-310] 1 2 R. Socha, Proc. SPIE 11328, 113280V (2020).

[311] B. Sell et al., VLSI Tech. 2022]

[312] H. Fukuda, J. Appl. Phys. 137, 204902 (2025).

[313] Exposición estocástica de fotorresina EUV a escala molecular . Archivado del original el 14 de julio de 2025. Consultado el 7 de julio de 2026 .

[314] Chen, Frederick (17 de junio de 2025). "Enfrentando la naturaleza cuántica de la litografía EUV" . Exponiendo EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .

[315] Frederick Chen (04/09/2025). La naturaleza cuántica de la litografía EUV . Recuperado el 07/07/2026 a través de YouTube.

[316] Frederick Chen (22 de marzo de 2025). El contacto de la línea de bits de la DRAM de 10 nm presenta un bajo NILS y un desenfoque de electrones que agrava la estocástica de EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[317] Patrón de nodo de almacenamiento DRAM de 11 nm EUV estocástico

[318] Frederick Chen (16 de agosto de 2025). Estocástica EUV agravada con iluminación hexapolar . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[319] Frederick Chen (27 de marzo de 2025). Cómo pueden surgir puntos calientes estocásticos en EUV en características más grandes . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[320] Chen, Frederick (23 de agosto de 2025). "El modelo avanzado de rendimiento de nodos de IMEC ahora aborda la estocástica de EUV" . Exposing EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .

[321] K. Maeng y otros, Proc. SPIE 13426, 134261Z (2025).

[322] S. Wang y otros, Proc. SPIE 12953, 1295319 (2024).

[323] Chen, Frederick (10 de febrero de 2026). "Explicación de la defectividad estocástica a nivel de ppm en un proceso de litografía EUV de 3 nm Via" . Exposing EUV . Recuperado el 7 de julio de 2026 .

[324] Frederick Chen (09-03-2026). El origen de los rendimientos inestables del proceso EUV . Recuperado el 07-07-2026 – vía YouTube.

[325] JH. Franke y col., Proc. SPIE 11517, 1151716 (2020).

[326] La disyuntiva de la apertura numérica EUV: profundidad de foco frente a llenado de pupila .

[327] "Relleno estocástico de la pupila en litografía EUV" . www.linkedin.com .

[328] Chen, Frederick (21 de diciembre de 2024). "Relleno estocástico de la pupila en la litografía EUV" .

[329] W. Gap et al., Proc. SPIE 10583, 105830O (2018).

[330] D. De Simone et al., Litografía avanzada 2019, 10957-21.

[331] "Integración de celdas DRAM de 18 nm de Samsung: QPT y dieléctricos de alta k uniformes para capacitores" . techinsights.com .

[332] Roos, Gina (24 de mayo de 2018). "Los precios de las DRAM siguen subiendo mientras que los precios promedio de venta de las memorias flash NAND bajan" .

[333] "SemiWiki.com – Los 10 aspectos más destacados del Foro del Ecosistema de la Plataforma de Innovación Abierta de TSMC" . www.semiwiki.com . 7 de agosto de 2023.

[334] "DAC 2018 TSMC/Arm/Synopsys Breakfast" . www.synopsys.com . Archivado del original el 5 de octubre de 2018. Consultado el 5 de octubre de 2018 .

[335] "Cadence obtiene la certificación EDA para las tecnologías de proceso FinFET de 5 nm y 7 nm+ de TSMC para facilitar la creación de diseños para dispositivos móviles y computación de alto rendimiento" (Comunicado de prensa). Octubre de 2018.

[336] "Plataformas de diseño digital y personalizado de Synopsys certificadas en la tecnología de proceso EUV de 5 nm de TSMC" . Diseño y reutilización .

[337] "DAC 2018 Samsung/Synopsys Breakfast" . www.synopsys.com . Archivado del original el 5 de octubre de 2018. Consultado el 5 de octubre de 2018 .

[338] Merritt, Rick. "TSMC pasa de Photon a la nube" . EETimes .

[339] "Presentación de Intel sobre litografía complementaria en el Taller Internacional de Litografía EUV de 2012" (PDF) .

[auto3-340] 1 2 3 "La EUV nunca iba a ser de patrón único" . 5 de febrero de 2017.

[341] S. Hsu y otros, Proc. SPIE 4691, 476 (2002).

[342] X. Liu y otros, Proc. SPIE 9048, 90480Q (2014).

[343] SY. Oh y otros, Proc. SPIE 4691, 1537 (2002).

[344] D. Rio et al., Proc. SPIE 10809, 108090N (2018).

[345] W. Gao et al., Proc. SPIE 11323, 113231L (2020).

[346] RK Ali y otros, Proc. SPIE 10583, 1058321 (2018).

[347] Chen, Frederick (1 de enero de 2025). "¿Puede el multipatrón LELE ayudar contra la estocástica EUV?" .

[348] "¿Puede el multipatrón LELE ayudar contra la estocástica EUV?" . www.linkedin.com .

[349] Q. Lin, Proc. SPIE 11327, 113270X (2020).

[350] R. Venkatesan y otros, Proc. SPIE 12292, 1229202 (2022).

[351] Frederick Chen (04-06-2025). Exposición estocástica a EUV de 36 nm Via . Recuperado el 07-07-2026 – vía YouTube.

[euvmp-352] 1 2 Chen, Frederick (2025-05-28). "High-NA Hard Sell: EUV Multipatterning Practices Revealed, Depth of Focus Not Mentioned" . Exposing EUV . Recuperado el 2026-07-07 .

[353] C. Zahlten y otros, Proc. SPIE 13424, 134240Z (2025).

[354] JT Neumann y col. , Proc. SPIE 8522, 852211 (2012).

[355] Cutress, Ian. "Supercomputing 15: El desembarco de los caballeros de Intel / Presentación del silicio Xeon Phi" . Archivado del original el 20 de noviembre de 2015. Consultado el 7 de julio de 2026 .

[highNA-356] J. van Schoot y col. , Proc. SPIE 9422, 94221F (2015).

[357] Frederick Chen (1 de junio de 2025). EUV de alta apertura numérica: más fotones desenfocados, opciones de multipatrones . Recuperado el 7 de julio de 2026 a través de YouTube.

[358] BJ Lin, JM3 1, 7–12 (2002).

[359] ER Hosler y col. , Proc. SPIE vol. 9776, 977616 (2015).

[dof-360] 1 2 B. J. Lin, J. Microlith., Microfab., Microsyst. 1, 7–12 (2002).

[361] BJ Lin, Microelec. Eng. 143, 91–101 (2015).

[362] I. Lee et al., J. Micro/Nanopattern. Mater. Metrol. 22, 043202 (2023).

[363] Chen, Frederick (19 de noviembre de 2024). "La EUV de alta apertura numérica tiene astigmatismo" .

[364] B. Bilski y otros, Proc. SPIE 11177, 111770I (2019).

[365] Morescalchi, Daniela (18 de abril de 2024). "Con High NA EUV, Intel Foundry abre una nueva frontera en la fabricación de chips" . Sala de prensa (en alemán) . Consultado el 10 de enero de 2026 .

[366] AleksandarK. "Intel completa la instalación de la segunda máquina EUV de alto NA de ASML" .

[367] AleksandarK. "Intel instala ASML TWINSCAN EXE:5200B High-NA EUV Machine para el nodo 14A" . www.techpowerup.com . Archivado del original el 20 de diciembre de 2025.

[368] "Verificaciones de la realidad para EUV de alta apertura numérica para nodos de 1.x nm" . www.linkedin.com .

[369] LF Miguez et al., Proc. SPIE 12498, 124980E (2023).

[370] R. Fallica y otros, Proc. SPIE 12498, 124980J (2023).

[auto6-371] 1 2 "ASML busca la tecnología EUV hiper-NA y la reducción de los límites de los chips" . 12 de junio de 2024.

[372] z.chosun.com/it-science/ict/2024/06/21/OTIF4YUEGZCSLNPMHY53HH34DQ/

[373] Lee, Inhwan; Franke, Joern-Holger; Philipsen, Vicky; Ronse, Kurt; De Gendt, Stefan; Hendrickx, Eric (2023). "Litografía Hyper-NA EUV: una perspectiva de imagen" . En Lío, Anna; Burkhardt, Martín (eds.). Nanolitografía óptica y EUV XXXVI . vol. 12494. pág. 7. Código Bib : 2023SPIE12494E..05L . doi : 10.1117/12.2659153 . ISBN 978-1-5106-6095-3.

[374] "Presentación de ASML en el Taller Internacional de 2010 sobre Fuentes de Ultravioleta Extremo" (PDF) .

[375] Mojarad, Nassir; Gobrecht, Jens; Ekinci, Yasin (18 de marzo de 2015). "Más allá de la litografía EUV: un estudio comparativo del rendimiento de fotorresistencias eficientes" . Scientific Reports . 5 (1): 9235. Bibcode : 2015NatSR...5.9235M . doi : 10.1038/srep09235 . PMC 4363827. PMID 25783209 .

[

[ 3 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ 16 ]

[ 17 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[

[ 27 ]

[ 28 ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ 31 ]

[

[

[ 34 ]

[ 35 ]

[ 36 ]

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