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Articulo de referencia

Pellizco (física de plasmas)

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Fenómenos de pellizco
Rayos que muestran filamentos de plasma comprimidos electromagnéticamente.
Un estudio de 1905 sobre pinzamientos, donde se utilizó un rayo eléctrico para crear un pinzamiento en forma de Z dentro de un tubo de metal. [ 1 ]
Un efecto Z toroidal impulsado por corriente en un plasma de kriptón.

Un pellizco (o: pellizco de Bennett [2] (en honor a Willard Harrison Bennett), pellizco electromagnético [3], pellizco magnético [4], efecto de pellizco [ 5 ] o pellizco de plasma [ 6 ] ) es la compresión de un filamento conductor de electricidad mediante fuerzas magnéticas , o un dispositivo que realiza dicha compresión . El conductor suele ser un plasma , pero también podría ser un metal sólido o líquido . Los pellizcos fueron el primer tipo de dispositivo utilizado en experimentos de fusión nuclear controlada [ 7 ] .

Los pellizcos ocurren naturalmente en descargas eléctricas como rayos , [ 8 ] auroras planetarias , [ 9 ] láminas de corriente , [ 10 ] y erupciones solares . [ 11 ]

Mecanismo básico

Esta es una explicación básica de cómo funciona un pinzamiento. ( 1 ) Los pinzamientos aplican un alto voltaje y corriente a través de un tubo. Este tubo está lleno de un gas, típicamente un combustible de fusión como el deuterio. Si el producto del voltaje y la carga es mayor que la energía de ionización del gas, el gas se ioniza. ( 2 ) La corriente salta a través de este espacio. ( 3 ) La corriente crea un campo magnético que es perpendicular a la corriente. Este campo magnético atrae el material debido a la fuerza de Lorentz que actúa a lo largo de laj×B{\displaystyle \mathbf {j} \times \mathbf {B} }dirección. ( 4 ) Estos átomos pueden acercarse lo suficiente como para fusionarse.

Tipos

Un ejemplo de confinamiento artificial. Aquí, los confinamientos en forma de Z restringen un plasma dentro de filamentos de descarga eléctrica de una bobina de Tesla .
El concepto MagLIF, una combinación de pinzamiento en Z y rayo láser.

Los pellizcos existen en la naturaleza y en los laboratorios. Los pellizcos difieren en su geometría y fuerzas de funcionamiento. [ 12 ] Estos incluyen:

  • Sin control : Siempre que una corriente eléctrica se desplaza en grandes cantidades (por ejemplo, rayos, arcos eléctricos, chispas, descargas), una fuerza magnética puede agrupar el plasma. Esto puede resultar insuficiente para la fusión.
  • Pellizco de lámina : un efecto astrofísico que surge de vastas láminas de partículas cargadas. [ 13 ]
  • Estrangulamiento Z : La corriente fluye a lo largo del eje o las paredes de un cilindro mientras el campo magnético es azimutal.
  • Pinzamiento theta : el campo magnético corre a lo largo del eje de un cilindro, mientras que el campo eléctrico está en la dirección azimutal (también llamado thetatrón [ 14 ] ).
  • Pinza de tornillo : una combinación de una pinza Z y una pinza theta [ 15 ] (también llamada pinza Z estabilizada o pinza θ-Z) [ 16 ] [ 17 ]
  • Pinzamiento de campo invertido o pinzamiento toroidal : se trata de un pinzamiento en Z dispuesto en forma de toroide . El plasma posee un campo magnético interno. A medida que aumenta la distancia desde el centro de este anillo, el campo magnético invierte su dirección.
  • Pinza inversa : un concepto inicial de fusión, este dispositivo consistía en una varilla rodeada de plasma. La corriente viajaba a través del plasma y regresaba a lo largo de la varilla central. [ 18 ] Esta geometría era ligeramente diferente a la de una pinza en Z, ya que el conductor estaba en el centro, no en los lados.
  • Pinza cilíndrica
  • Efecto de pellizco ortogonal
  • Pinzamiento de Ware : Un pinzamiento que ocurre dentro del plasma de un Tokamak, cuando las partículas dentro de la órbita banana se condensan juntas. [ 19 ] [ 20 ]
  • Fusión inercial con revestimiento magnetizado (MagLIF): un pellizco Z de combustible precalentado y premagnetizado dentro de un revestimiento metálico, que podría conducir a la ignición y a la energía de fusión práctica con un impulsor de potencia pulsada mayor. [ 21 ]

comportamiento común

Los pellizcos pueden volverse inestables . [ 22 ] Irradian energía en todo el espectro electromagnético, incluyendo ondas de radio , microondas , infrarrojos , rayos X , [ 23 ] rayos gamma , [ 24 ] radiación sincrotrón , [ 25 ] y luz visible . También producen neutrones , como producto de la fusión. [ 26 ]

Modelo de los modos de torsión que se forman dentro de una pinza
Modelo de los modos de torsión que se forman dentro de una pinza

Aplicaciones y dispositivos

Los pinzamientos magnéticos se utilizan para generar rayos X y los intensos campos magnéticos generados se emplean en la conformación electromagnética de metales. También tienen aplicaciones en haces de partículas [ 27 ] , incluyendo armas de haces de partículas [ 28 ] , estudios de astrofísica [ 29 ] y se ha propuesto su uso en la propulsión espacial [ 30 ] . Se han construido varias máquinas de pinzamiento magnético de gran tamaño para estudiar la energía de fusión ; aquí se muestran algunas:

Aplastar latas con el efecto de pellizco

Lata de aluminio comprimida, producida mediante un campo magnético pulsado creado al descargar rápidamente 2 kilojulios de un banco de condensadores de alto voltaje en una bobina de 3 vueltas de alambre de gran calibre.

Muchos entusiastas de la electrónica de alto voltaje fabrican sus propios dispositivos de conformado electromagnético rudimentarios. [ 32 ] [ 33 ] [ 34 ] Utilizan técnicas de potencia pulsada para producir un pellizco theta capaz de aplastar una lata de refresco de aluminio mediante las fuerzas de Lorentz creadas cuando se inducen grandes corrientes en la lata por el fuerte campo magnético de la bobina primaria. [ 35 ] [ 36 ]

Una trituradora electromagnética de latas de aluminio consta de cuatro componentes principales: una fuente de alimentación de CC de alto voltaje , que proporciona una fuente de energía eléctrica ; un condensador de descarga de gran capacidad para acumular la energía eléctrica; un interruptor de alto voltaje o descargador de chispas ; y una bobina robusta (capaz de soportar una alta presión magnética) a través de la cual la energía eléctrica almacenada se puede descargar rápidamente para generar un campo magnético de compresión correspondientemente fuerte (véase el diagrama a continuación).

Trituradora de latas electromagnética: diagrama esquemático

En la práctica, este dispositivo es algo más sofisticado de lo que sugiere el diagrama esquemático, e incluye componentes eléctricos que controlan la corriente para maximizar el efecto de pinzamiento resultante y garantizar su funcionamiento seguro. Para más detalles, véanse las notas. [ 37 ]

Historia

El emblema del Instituto de Ingenieros Eléctricos y Electrónicos muestra las características básicas de un pinzamiento magnético azimutal. [ 38 ]

La primera creación de un Z-pinch en el laboratorio pudo haber ocurrido en 1790 en Holanda cuando Martinus van Marum creó una explosión al descargar 100 botellas de Leyden en un cable. [ 39 ] El fenómeno no se comprendió hasta 1905, cuando Pollock y Barraclough [ 1 ] investigaron un tramo comprimido y deformado de un tubo de cobre de un pararrayos después de haber sido alcanzado por un rayo. Su análisis mostró que las fuerzas debidas a la interacción del gran flujo de corriente con su propio campo magnético podrían haber causado la compresión y la deformación. [ 40 ] Un análisis teórico similar, y aparentemente independiente, del efecto de pellizco en metales líquidos fue publicado por Northrup en 1907. [ 41 ] El siguiente desarrollo importante fue la publicación en 1934 de un análisis del equilibrio de presión radial en un Z-pinch estático por Bennett [ 42 ] (véase la siguiente sección para más detalles).

Posteriormente, el progreso experimental y teórico en los pinchos fue impulsado por la investigación en energía de fusión . En su artículo sobre el "Z-pinch de matriz de alambre: una potente fuente de rayos X para la FCI ", MG Haines et al. escribieron sobre la "Historia temprana de los Z-pinches". [ 43 ]

En 1946, Thompson y Blackman presentaron una patente para un reactor de fusión basado en un Z-pinch toroidal [ 44 ] con un campo magnético vertical adicional. Pero en 1954, Kruskal y Schwarzschild [ 45 ] publicaron su teoría de inestabilidades MHD en un Z-pinch. En 1956, Kurchatov dio su famosa conferencia Harwell mostrando neutrones no térmicos y la presencia de inestabilidades m = 0 y m = 1 en un pinch de deuterio. [ 46 ] En 1957, Pease [ 47 ] y Braginskii [ 48 ] [ 49 ] predijeron independientemente el colapso radiativo en un Z-pinch bajo equilibrio de presión cuando en hidrógeno la corriente supera 1,4 MA. (Sin embargo, la disipación viscosa en lugar de resistiva de la energía magnética discutida anteriormente y en [ 50 ] evitaría el colapso radiativo).

En 1958, se llevó a cabo el primer experimento de fusión termonuclear controlada del mundo utilizando una máquina de compresión theta llamada Scylla I en el Laboratorio Nacional de Los Alamos . Un cilindro lleno de deuterio se convirtió en plasma y se comprimió a 15 millones de grados Celsius bajo un efecto de compresión theta. [ 7 ] Finalmente, en el Imperial College en 1960, bajo la dirección de R. Latham, se demostró la inestabilidad de Plateau-Rayleigh y se midió su tasa de crecimiento en una compresión Z dinámica. [ 51 ]

Análisis de equilibrio

Una dimensión

En física de plasmas, se suelen estudiar tres geometrías de pinzamiento: el pinzamiento θ, el pinzamiento Z y el pinzamiento helicoidal. Estas tienen forma cilíndrica. El cilindro es simétrico respecto a los ejes axial ( z ) y azimutal (θ). Los pinzamientos unidimensionales reciben su nombre según la dirección en la que se propaga la corriente.

El pellizco θ

Esquema del equilibrio de pinzamiento θ. El  campo magnético en la dirección z corresponde a una corriente de plasma en la dirección θ. 

El θ-pinch tiene un campo magnético dirigido en la dirección z y una gran corriente diamagnética dirigida en la dirección θ. Usando la ley circuital de Ampère (descartando el término de desplazamiento)

B→=Bz(r)z^μ0J→=∇×B→=1rddθBz(r)r^−ddrBz(r)θ^{\displaystyle {\begin{aligned}{\vec {B}}&=B_{z}(r){\hat {z}}\\\mu _{0}{\vec {J}}&=\nabla \times {\vec {B}}\\&={\frac {1}{r}}{\frac {d}{d\theta }}B_{z}(r){\hat {r}}-{\frac {d}{dr}}B_{z}(r){\hat {\theta }}\end{aligned}}}

Dado que B es solo una función de r, podemos simplificar esto a

μ0J→=−ddrBz(r)θ^{\displaystyle \mu _{0}{\vec {J}}=-{\frac {d}{dr}}B_{z}(r){\hat {\theta }}}

Entonces J apunta en la dirección θ.

Por lo tanto, la condición de equilibrio (∇pag=j×B{\displaystyle \nabla p=\mathbf {j} \times \mathbf {B} }) para el pellizco θ se lee:

ddr(pag+Bz22μ0)=0{\displaystyle {\frac {d}{dr}}\left(p+{\frac {B_{z}^{2}}{2\mu _{0}}}\right)=0}

Los puntos de pinzamiento θ tienden a ser resistentes a las inestabilidades del plasma; esto se debe en parte al teorema de Alfvén (también conocido como el teorema del flujo congelado).

El pellizco en Z

Esquema del equilibrio de pinzamiento Z. Un campo magnético dirigido en la dirección θ corresponde a una corriente de plasma dirigida en la dirección z.  

El Z-pinch tiene un campo magnético en la dirección θ y una corriente J que fluye en la dirección z . Nuevamente, por la ley electrostática de Ampère,

B→=Bθ(r)θ^μ0J→=∇×B→=1rddr(rBθ(r))z^−ddzBθ(r)r^=1rddr(rBθ(r))z^{\displaystyle {\begin{aligned}{\vec {B}}&=B_{\theta }(r){\hat {\theta }}\\\mu _{0}{\vec {J}}&=\nabla \times {\vec {B}}\\&={\frac {1}{r}}{\frac {d}{dr}}\left(rB_{\theta }(r)\right){\hat {z}}-{\frac {d}{dz}}B_{\theta }(r){\hat {r}}\\&={\frac {1}{r}}{\frac {d}{dr}}\left(rB_{\theta }(r)\right){\hat {z}}\end{aligned}}}

Por lo tanto, la condición de equilibrio,∇pag=j×B{\displaystyle \nabla p=\mathbf {j} \times \mathbf {B} }, para el pellizco en Z se lee:

ddr(pag+Bθ22μ0)+Bθ2μ0r=0{\displaystyle {\frac {d}{dr}}\left(p+{\frac {B_{\theta }^{2}}{2\mu _{0}}}\right)+{\frac {B_{\theta }^{2}}{\mu _{0}r}}=0}

Aunque los Z-pinches satisfacen la condición de equilibrio MHD, se trata de un equilibrio inestable, que da lugar a diversas inestabilidades como la inestabilidad m = 0 ('salchicha'), la inestabilidad m = 1 ('torsión') y otras inestabilidades de orden superior. [ 52 ]

El tornillo de presión

El estrangulamiento helicoidal es un esfuerzo por combinar los aspectos de estabilidad del estrangulamiento θ y los aspectos de confinamiento del estrangulamiento Z. Haciendo referencia una vez más a la ley de Ampère,

∇×B→=μ0J→{\displaystyle \nabla \times {\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {J}}}

Pero esta vez, el campo B tiene un componente θ y un componente z.

B→=Bθθ^+Bzz^μ0J→=1rddr(rBθ)z^−ddrBzθ^{\displaystyle {\begin{aligned}{\vec {B}}&=B_{\theta }{\hat {\theta }}+B_{z}{\hat {z}}\\\mu _{0}{\vec {J}}&={\frac {1}{r}}{\frac {d}{dr}}\left(rB_{\theta }\right){\hat {z}}-{\frac {d}{dr}}B_{z}{\hat {\theta }}\end{aligned}}}

Así que esta vez J tiene un componente en la dirección z y un componente en la dirección θ.

Finalmente, la condición de equilibrio (∇pag=j×B{\displaystyle \nabla p=\mathbf {j} \times \mathbf {B} }) para el apriete del tornillo se lee:

ddr(pag+Bz2+Bθ22μ0)+Bθ2μ0r=0{\displaystyle {\frac {d}{dr}}\left(p+{\frac {B_{z}^{2}+B_{\theta }^{2}}{2\mu _{0}}}\right)+{\frac {B_{\theta }^{2}}{\mu _{0}r}}=0}

El efecto de pinzamiento helicoidal mediante vórtices ópticos en colisión

El efecto de pinzamiento helicoidal podría producirse en el plasma láser mediante la colisión de vórtices ópticos de duración ultracorta. [ 53 ] Para ello, los vórtices ópticos deben estar conjugados en fase. [ 54 ] La distribución del campo magnético se da aquí de nuevo mediante la ley de Ampère:

∇×B→=μ0J→{\displaystyle \nabla \times {\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {J}}}

Dos dimensiones

Un sistema de coordenadas toroidales de uso común en la física de plasmas.
  La flecha roja indica la dirección poloidal (θ).
  La flecha azul indica la dirección toroidal (φ).

Un problema común con los pellizcos unidimensionales son las pérdidas en los extremos. La mayor parte del movimiento de las partículas se produce a lo largo del campo magnético. Con el pellizco θ y el pellizco helicoidal, esto hace que las partículas salgan del extremo de la máquina muy rápidamente, lo que conlleva una pérdida de masa y energía. Junto con este problema, el pellizco Z tiene importantes problemas de estabilidad. Aunque las partículas pueden reflejarse hasta cierto punto con espejos magnéticos , incluso estos permiten que muchas partículas pasen. Un método común para superar estas pérdidas en los extremos es doblar el cilindro para formar un toroide. Desafortunadamente, esto rompe la simetría θ, ya que las trayectorias en la parte interior (lado interno) del toroide son más cortas que las trayectorias similares en la parte exterior (lado externo). Por lo tanto, se necesita una nueva teoría. Esto da lugar a la famosa ecuación de Grad-Shafranov . Las soluciones numéricas de la ecuación de Grad-Shafranov también han producido algunos equilibrios, sobre todo el del pellizco de campo invertido .

Tres dimensiones

A partir de 2015No existe una teoría analítica coherente para los equilibrios tridimensionales. El enfoque general para encontrar dichos equilibrios consiste en resolver las ecuaciones MHD ideales del vacío. Las soluciones numéricas han dado lugar a diseños para estelaradores . Algunas máquinas aprovechan técnicas de simplificación como la simetría helicoidal (por ejemplo, el Experimento Helically Symmetric de la Universidad de Wisconsin). Sin embargo, para una configuración tridimensional arbitraria, existe una relación de equilibrio, similar a la de las configuraciones unidimensionales: [ 55 ]

∇⊥(pag+B22μ0)−B2μ0κ→=0{\displaystyle \nabla _{\perp }\left(p+{\frac {B^{2}}{2\mu _{0}}}\right)-{\frac {B^{2}}{\mu _{0}}}{\vec {\kappa }}=0}

Donde κ es el vector de curvatura definido como:

κ→=(b→⋅∇)b→{\displaystyle {\vec {\kappa }}=\left({\vec {b}}\cdot \nabla \right){\vec {b}}}

donde b es el vector unitario tangente a B.

Tratamiento formal

Se ha sugerido que un chorro de agua que se comprime en gotitas es una analogía del estrangulamiento electromagnético. [ 56 ] La gravedad acelera el agua en caída libre, lo que provoca que la columna de agua se contraiga. La tensión superficial rompe la columna de agua estrechada en gotitas (no se muestra, véase la inestabilidad de Plateau-Rayleigh ). Esto es análogo al campo magnético sugerido como la causa del estrangulamiento en el rayo de perlas. [ 57 ] La morfología (forma) es similar a la llamada inestabilidad de salchicha en el plasma.

La relación Bennett

Consideremos una columna cilíndrica de plasma cuasineutral completamente ionizado, con un campo eléctrico axial, que produce una densidad de corriente axial, j , y un campo magnético azimutal asociado, B. A medida que la corriente fluye a través de su propio campo magnético, se genera un pinzamiento con una densidad de fuerza radial hacia adentro de jx B. En un estado estacionario con fuerzas en equilibrio:

∇pag=∇(pagmi+pagi)=j×B{\displaystyle \nabla p=\nabla (p_{e}+p_{i})=\mathbf {j} \times \mathbf {B} }

donde ∇ p es el gradiente de presión magnética, y p e y p i son las presiones de electrones e iones, respectivamente. Luego, usando la ecuación de Maxwell∇×B=μ0j{\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf {j} }y la ley de los gases idealespag=nortekT{\displaystyle p=nkT}, obtenemos:

2nortek(ZiTmi+Ti)=μ04πI2{\displaystyle 2Nk(Z_{i}T_{e}+T_{i})={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}I^{2}},

donde N es el número de iones por unidad de longitud a lo largo del eje, Z i es el estado de carga del ion, T e y T i son las temperaturas del electrón y del ion, I es la corriente total del haz y k es la constante de Boltzmann .

La relación de Bennett generalizada

La relación generalizada de Bennett considera un plasma cilíndrico alineado con el campo magnético que transporta corriente y que experimenta rotación a una frecuencia angular ω.

La relación generalizada de Bennett considera un plasma cilíndrico alineado con el campo magnético y portador de corriente que experimenta rotación a una frecuencia angular ω. A lo largo del eje del cilindro de plasma fluye una densidad de corriente j z , lo que resulta en un campo magnético azimutal Β φ . Derivada originalmente por Witalis, [ 58 ] la relación generalizada de Bennett resulta en: [ 59 ]

14∂2J0∂t2=W⊥familiares+ΔWmiz+ΔWBz+ΔWk−μ08πI2(a)−12GRAMOmetro¯2norte2(a)+12πa2ϵ0(mir2(a)−miϕ2(a)){\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {1}{4}}{\frac {\partial ^{2}J_{0}}{\partial t^{2}}}={}&W_{\perp {\text{kin}}}+\Delta W_{E_{z}}+\Delta W_{B_{z}}+\Delta W_{k}-{\frac {\mu _{0}}{8\pi }}I^{2}(a)\\[8pt]&{}-{\frac {1}{2}}G{\overline {m}}^{2}N^{2}(a)+{\frac {1}{2}}\pi a^{2}\epsilon _{0}\left(E_{r}^{2}(a)-E_{\phi }^{2}(a)\right)\\\end{aligned}}}
  • donde un plasma cilíndrico portador de corriente y alineado con el campo magnético tiene un radio a ,
  • J 0 es el momento de inercia total con respecto al eje z,
  • W ⊥kin es la energía cinética por unidad de longitud debida al movimiento del haz transversal al eje del haz.
  • W B z es la energía B z autoconsistente por unidad de longitud
  • W E z es la energía autoconsistente E z por unidad de longitud
  • W k es la energía termocinética por unidad de longitud.
  • I ( a ) es la corriente axial dentro del radio a ( r en el diagrama).
  • N ( a ) es el número total de partículas por unidad de longitud.
  • E r es el campo eléctrico radial
  • E φ es el campo eléctrico rotacional

Los términos positivos de la ecuación representan fuerzas de expansión, mientras que los términos negativos representan fuerzas de compresión en la viga.

La relación Carlqvist

La relación de Carlqvist, publicada por Per Carlqvist en 1988, [ 12 ] es una especialización de la relación generalizada de Bennett (arriba), para el caso en que la presión cinética es mucho menor en el borde del estrechamiento que en las partes internas. Toma la forma

μ08πI2(a)+12GRAMOmetro¯2norte2(a)=ΔWBz+ΔWk{\displaystyle {\frac {\mu _{0}}{8\pi }}I^{2}(a)+{\frac {1}{2}}G{\overline {m}}^{2}N^{2}(a)=\Delta W_{B_{z}}+\Delta W_{k}}

y es aplicable a muchos plasmas espaciales.

El diagrama de Bennett muestra la corriente total (I) en función del número de partículas por unidad de longitud (N). El gráfico ilustra cuatro regiones físicamente distintas. La temperatura del plasma es de 20 K, la masa media de las partículas es de 3 × 10⁻²⁷ kg , y ΔW Bz es el exceso de energía magnética por unidad de longitud debido al campo magnético axial B z . Se supone que el plasma no es rotacional y que la presión cinética en los bordes es mucho menor que en el interior.

La relación de Carlqvist se puede ilustrar (ver a la derecha), mostrando la corriente total ( I ) frente al número de partículas por unidad de longitud ( N ) en un pinch de Bennett. El gráfico ilustra cuatro regiones físicamente distintas. La temperatura del plasma es bastante fría ( Ti = Te = Tn = 20 K ), conteniendo principalmente hidrógeno con una masa de partícula media de 3×10⁻²⁷ kg . La energía termocinética Wk >> πa²pk ( a ). Las curvas, ΔWBz muestran diferentes cantidades de exceso de energía magnética por unidad de longitud debido al campo magnético axial Bz . Se supone que el plasma no es rotacional, y la presión cinética en los bordes es mucho menor que en el interior.

Regiones del gráfico: (a) En la región superior izquierda, predomina la fuerza de pinzamiento. (b) Hacia la parte inferior, las presiones cinéticas hacia afuera se equilibran con la presión magnética hacia adentro, y la presión total es constante. (c) A la derecha de la línea vertical Δ W B z  =  0, las presiones magnéticas se equilibran con la presión gravitacional, y la fuerza de pinzamiento es despreciable. (d) A la izquierda de la curva inclinada Δ W B z  =  0, la fuerza gravitacional es despreciable. Nótese que el gráfico muestra un caso particular de la relación de Carlqvist, y si se reemplaza por la relación de Bennett, más general, las regiones designadas en el gráfico no son válidas.

Carlqvist señala además que, utilizando las relaciones anteriores y una derivada, es posible describir el pellizco de Bennett, el criterio de Jeans (para la inestabilidad gravitacional, [ 60 ] en una y dos dimensiones), campos magnéticos libres de fuerza , presiones magnéticas gravitacionalmente equilibradas y transiciones continuas entre estos estados.

Referencias en la cultura

En Ocean's Eleven se utilizó un dispositivo ficticio para generar pinzas , que se empleó para interrumpir la red eléctrica de Las Vegas el tiempo suficiente para que los personajes comenzaran su atraco. [ 61 ]

Véase también

Referencias

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  • Ejemplos de monedas encogidas electromagnéticamente y latas aplastadas.
  • Teoría de la contracción electromagnética de las monedas
  • La historia conocida del "encogimiento de las monedas de veinticinco centavos"
  • ¿Es posible triturar información utilizando electromagnetismo, entre otras cosas?
  • El proyecto MAGPIE del Imperial College de Londres se utiliza para estudiar las implosiones de tipo Z-pinch en matrices de alambre.