Articulo de referencia

órbita en forma de herradura

La órbita en forma de herradura de (419624) 2010 SO 16 alrededor del sistema Tierra-Sol durante 900 años. La órbita en forma de herradura vista desde un sistema de referencia he...

La órbita en forma de herradura de (419624) 2010 SO 16 alrededor del sistema Tierra-Sol durante 900 años.
La órbita en forma de herradura vista desde un sistema de referencia heliocéntrico que corrota con la Tierra. El bucle vertical se debe a la inclinación de la órbita del cuerpo más pequeño con respecto a la de la Tierra, y estaría ausente si ambos orbitaran en el mismo plano.
La órbita en forma de herradura desde un sistema de referencia heliocéntrico no giratorio.
  Sol · Tierra · 2010 SO 16      

En mecánica celeste , una órbita de herradura es un tipo de movimiento coorbital de un cuerpo pequeño en órbita con respecto a un cuerpo más grande. El período orbital osculador (instantáneo) del cuerpo más pequeño permanece muy cerca del del cuerpo más grande, y si su órbita es un poco más excéntrica que la del cuerpo más grande, durante cada período parece trazar una elipse alrededor de un punto en la órbita del objeto más grande. Sin embargo, el bucle no se cierra, sino que se desplaza hacia adelante o hacia atrás, de modo que el punto que rodea parece moverse suavemente a lo largo de la órbita del cuerpo más grande durante un período prolongado. Cuando el objeto se acerca al cuerpo más grande en cualquiera de los extremos de su trayectoria, su dirección aparente cambia. A lo largo de un ciclo completo, el centro traza el contorno de una herradura, con el cuerpo más grande entre los "cuernos".

Entre los asteroides en órbitas de herradura con respecto a la Tierra se incluyen 54509 YORP , 2002 AA 29 , 2010 SO 16 , 2015 SO 2 y posiblemente 2001 GO 2. Una definición más amplia incluye 3753 Cruithne , que puede decirse que está en una órbita compuesta y/o de transición, [ 1 ] o (85770) 1998 UP 1 y 2003 YN 107. Para 2016, se habían descubierto 12 libradores de herradura de la Tierra. [ 2 ]

Las lunas de Saturno , Epimeteo y Jano, ocupan órbitas en forma de herradura una con respecto a la otra (en su caso, no hay bucles repetidos: cada una describe una herradura completa con respecto a la otra).

Explicación del ciclo orbital en forma de herradura

Fondo

La siguiente explicación se refiere a un asteroide que se encuentra en una órbita alrededor del Sol y que también se ve afectado por la Tierra.

El asteroide tiene casi la misma órbita solar que la Tierra. Ambos tardan aproximadamente un año en orbitar el Sol.

También es necesario comprender dos reglas de la dinámica orbital:

  1. Un cuerpo celeste más cercano al Sol completa una órbita más rápidamente que un cuerpo celeste más lejano.
  2. Si un cuerpo acelera a lo largo de su órbita, esta se aleja del Sol. Si desacelera, el radio orbital disminuye.

La órbita en forma de herradura se produce porque la atracción gravitatoria de la Tierra modifica la forma de la órbita elíptica del asteroide. Estos cambios de forma son muy pequeños, pero resultan en variaciones significativas con respecto a la Tierra.

La forma de herradura solo se hace evidente al trazar el movimiento del asteroide con respecto al Sol y a la Tierra. El asteroide siempre orbita alrededor del Sol en la misma dirección. Sin embargo, atraviesa un ciclo en el que alcanza y se aleja de la Tierra, de modo que su movimiento con respecto al Sol y a la Tierra dibuja una figura similar al contorno de una herradura.

Etapas de la órbita

Figura 1. Plano que muestra las posibles órbitas a lo largo de los contornos gravitacionales. En esta imagen, la Tierra (y toda la imagen que la contiene) gira en sentido contrario a las agujas del reloj alrededor del Sol.
Figura 2. Órbita delgada en forma de herradura

Partiendo del punto A, en el anillo interior entre L 5 y la Tierra, el satélite orbita más rápido que la Tierra y se dirige hacia un punto entre la Tierra y el Sol. Sin embargo, la gravedad terrestre ejerce una fuerza de aceleración hacia afuera, atrayendo al satélite a una órbita más alta que (según la tercera ley de Kepler ) disminuye su velocidad angular.

Cuando el satélite llega al punto B, viaja a la misma velocidad que la Tierra. La gravedad terrestre sigue acelerándolo a lo largo de su órbita y continúa atrayéndolo hacia una órbita más alta. Finalmente, en el punto C, el satélite alcanza una órbita lo suficientemente alta y lenta como para empezar a quedarse rezagado con respecto a la Tierra. Durante el siguiente siglo o más, parece desplazarse hacia atrás alrededor de su órbita cuando se observa en relación con la Tierra. Su órbita alrededor del Sol aún dura poco más de un año terrestre. Con el tiempo suficiente, la Tierra y el satélite estarán en lados opuestos del Sol.

Finalmente, el satélite llega al punto D, donde la gravedad terrestre reduce su velocidad orbital. Esto provoca que caiga a una órbita más baja, lo que aumenta su velocidad angular alrededor del Sol. Este proceso continúa hasta el punto E, donde la órbita del satélite es ahora más baja y rápida que la de la Tierra , y comienza a alejarse de ella. Durante los siglos siguientes, completa su viaje de regreso al punto A.

A largo plazo, los asteroides pueden alternar entre órbitas de herradura y órbitas de cuasi-satélite . Los cuasi-satélites no están ligados gravitacionalmente a su planeta, pero parecen orbitarlo en dirección retrógrada mientras orbitan alrededor del Sol con el mismo período orbital que el planeta. Para 2016, los cálculos orbitales mostraron que cuatro de los libradores de herradura de la Tierra y sus cinco cuasi-satélites conocidos hasta entonces alternaban repetidamente entre órbitas de herradura y de cuasi-satélite. [ 3 ]

Punto de vista energético

Una perspectiva algo diferente, pero equivalente, de la situación puede observarse al considerar la conservación de la energía . Un teorema de la mecánica clásica establece que un cuerpo que se mueve en un campo potencial independiente del tiempo conservará su energía total, E = T + V , donde E es la energía total, T es la energía cinética (siempre no negativa) y V es la energía potencial, que es negativa. Es evidente, entonces, que V = -GM/R cerca de un cuerpo gravitatorio de masa M y radio orbital R , que, visto desde un sistema de referencia estacionario , V aumentará en la región detrás de M y disminuirá en la región delante de ella. Sin embargo, las órbitas con menor energía total tienen períodos más cortos, por lo que un cuerpo que se mueve lentamente en el lado frontal de un planeta perderá energía, caerá en una órbita de período más corto y, por lo tanto, se alejará lentamente, o será "repelido" de él. Los cuerpos que se mueven lentamente en el lado posterior del planeta ganarán energía, ascenderán a una órbita más alta y lenta, y por lo tanto se quedarán atrás, siendo igualmente repelidos. De este modo, un cuerpo pequeño puede moverse de un lado a otro entre una posición de liderazgo y una de rezago, sin acercarse nunca demasiado al planeta que domina la región.

órbita del renacuajo

Un ejemplo de órbita de renacuajo Sol · Tierra · 2010 TK 7        
Véase también Troyano (cuerpo celestial) .

La Figura 1 muestra órbitas más cortas alrededor de los puntos de Lagrange L4 y L5 (es decir , las líneas cercanas a los triángulos azules). Estas se denominan órbitas de renacuajo y se pueden explicar de forma similar, con la salvedad de que la distancia del asteroide a la Tierra no oscila tanto como en el punto L3 , situado al otro lado del Sol. A medida que se acerca o se aleja de la Tierra, la influencia cambiante del campo gravitatorio terrestre provoca que acelere o desacelere, lo que genera un cambio en su órbita conocido como libración .

Un ejemplo de órbita de renacuajo es Polydeuces , una pequeña luna de Saturno que libra alrededor del punto L 5 posterior con respecto a una luna más grande, Dione . En relación con la órbita de la Tierra, el asteroide 2010 TK 7 , de 300 metros de diámetro (980 pies), tiene una órbita de renacuajo alrededor del punto L 4 anterior . 2020 VT 1 sigue una órbita de herradura temporal con respecto a Marte . [ 4 ]

Véase también

Referencias

  1. Christou, Apostolos A.; Asher, David J. (2011). "Un compañero longevo en forma de herradura para la Tierra" . Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 414 (4): 2965– 2969. arXiv : 1104.0036 . Bibcode : 2011MNRAS.414.2965C . doi : 10.1111/j.1365-2966.2011.18595.x . S2CID 13832179 . 
  2. de la Fuente Marcos, C.; de la Fuente Marcos, R. (abril de 2016). "Un trío de herraduras: evolución dinámica pasada, presente y futura de los asteroides coorbitales de la Tierra 2015 XX 169 , 2015 YA y 2015 YQ 1 ". Astrofísica y Ciencia Espacial . 361 (4): 121– 133. arXiv : 1603.02415 . Bibcode : 2016Ap & SS.361..121D . doi : 10.1007/s10509-016-2711-6 . S2CID 119222384 . 
  3. de la Fuente Marcos, C.; de la Fuente Marcos, R. (11 de noviembre de 2016). "Asteroide (469219) (469219) 2016 HO 3 , el cuasi-satélite terrestre más pequeño y cercano" . Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 462 (4): 3441– 3456. arXiv : 1608.01518 . Bibcode : 2016MNRAS.462.3441D . doi : 10.1093/mnras/stw1972 . S2CID 118580771 . 
  4. de la Fuente Marcos, Carlos; de la Fuente Marcos, Raúl (marzo de 2021). "Uso de coorbitales de Marte para estimar la importancia de los eventos de ruptura YORP inducidos por rotación en el espacio coorbital de la Tierra" . Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 501 (4): 6007– 6025. arXiv : 2101.02563 . Bibcode : 2021MNRAS.501.6007D . doi : 10.1093/mnras/stab062 .
  • Artículo de investigación que describe las órbitas en forma de herradura. Comience en la página 105.
  • Una buena descripción del AA29 de 2002