Articulo de referencia

Número de Ursell

Características de la onda En dinámica de fluidos , el número de Ursell indica la no linealidad de las ondas gravitatorias superficiales largas en una capa de fluido . Este pará...

Características de la onda

En dinámica de fluidos , el número de Ursell indica la no linealidad de las ondas gravitatorias superficiales largas en una capa de fluido . Este parámetro adimensional recibe su nombre de Fritz Ursell , quien analizó su importancia en 1953. [ 1 ]

El número de Ursell se deriva de la expansión de ondas de Stokes , una serie de perturbaciones para ondas periódicas no lineales, en el límite de onda larga de aguas poco profundas , cuando la longitud de onda es mucho mayor que la profundidad del agua. Entonces, el número de Ursell U se define como:

U=Hh(λh)2=Hλ2h3,{\displaystyle U={\frac {H}{h}}\left({\frac {\lambda }{h}}\right)^{2}\,=\,{\frac {H\,\lambda ^{2}}{h^{3}}},}

que es, aparte de una constante 3 / (32 π 2 ), la relación de las amplitudes del término de segundo orden al término de primer orden en la elevación de la superficie libre . [ 2 ] Los parámetros utilizados son:

  • H  : la altura de la ola , es decir, la diferencia entre las elevaciones de la cresta y el valle de la ola ,
  • h  : la profundidad media del agua, y
  • λ  : la longitud de onda, que debe ser grande en comparación con la profundidad, λh .

Así pues, el parámetro de Ursell U es la altura de onda relativa H / h multiplicada por la longitud de onda relativa λ / h al cuadrado.

Para ondas largas ( λh ) con un número de Ursell pequeño, U ≪ 32π² / 3 ≈ 100, [ 3 ] se aplica la teoría de ondas lineales. En caso contrario (y con mayor frecuencia), se debe utilizar una teoría no lineal para ondas bastante largas ( λ  >  7h ) [ 4 ] , como la ecuación de Korteweg-de Vries o las ecuaciones de Boussinesq . El parámetro, con una normalización diferente, ya fue introducido por George Gabriel Stokes en su artículo histórico sobre ondas de gravedad superficiales de 1847. [ 5 ] 

Notas

  1. Ursell, F (1953). "La paradoja de la onda larga en la teoría de las ondas gravitatorias". Actas de la Sociedad Filosófica de Cambridge . 49 (4): 685– 694. Bibcode : 1953PCPS...49..685U . doi : 10.1017/S0305004100028887 . S2CID 121889662 . 
  2. ^ Dingemans (1997), Parte 1, §2.8.1, págs. 182-184.
  3. Este factor se debe a la constante omitida en la relación de amplitudes de los términos de segundo y primer orden en el desarrollo en onda de Stokes. Véase Dingemans (1997), págs. 179 y 182.
  4. ^ Dingemans (1997), parte 2, págs.473 y 516.
  5. Stokes, GG (1847). "Sobre la teoría de las ondas oscilatorias". Transactions of the Cambridge Philosophical Society . 8 : 441–455 .Reimpreso en: Stokes, GG (1880). Mathematical and Physical Papers, Volume I . Cambridge University Press. pp. 197 –229. 

Referencias

  • Dingemans, MW (1997). Propagación de olas de agua sobre fondos irregulares . Serie avanzada sobre ingeniería oceánica. Vol.  13. World Scientific. pág.  25769. ISBN 978-981-02-0427-3.En 2 partes, 967 páginas.
  • Svendsen, IA (2006). Introducción a la hidrodinámica costera . Serie avanzada sobre ingeniería oceánica. Vol.  24. Singapur: World Scientific. ISBN 978-981-256-142-8.722 páginas.