Articulo de referencia

Filtro de Viena

Selector de velocidad de filtro Wien Un filtro de Wien, también conocido como selector de velocidad, es un dispositivo que consta de campos eléctricos y magnéticos perpendicular...

Selector de velocidad de filtro Wien

Un filtro de Wien, también conocido como selector de velocidad, es un dispositivo que consta de campos eléctricos y magnéticos perpendiculares que se puede utilizar como filtro de velocidad para partículas cargadas, por ejemplo, en microscopios electrónicos y espectrómetros. [ 1 ] [ 2 ] [ 3 ] Se utiliza en espectrometría de masas con acelerador para seleccionar partículas en función de su velocidad. El dispositivo está compuesto por campos eléctricos y magnéticos ortogonales , de modo que las partículas con la velocidad correcta no se verán afectadas, mientras que otras partículas se desviarán. Recibe su nombre de Wilhelm Wien, quien lo desarrolló en 1898 para el estudio de los rayos anódicos . [ 4 ] [ 5 ] Puede configurarse como analizador de energía de partículas cargadas, monocromador o espectrómetro de masas . [ 1 ] [ 2 ]

Teoría

Cualquier partícula cargada en un campo eléctrico sentirá una fuerza proporcional a la carga y a la intensidad del campo, de tal manera queF=qmi{\displaystyle {\vec {F}}=q{\vec {E}}}donde F es la fuerza, q es la carga y E es la intensidad del campo eléctrico. De manera similar, cualquier partícula que se mueva en un campo magnético sentirá una fuerza proporcional a la velocidad y la carga de la partícula. La fuerza que siente cualquier partícula es entonces igual aF=qv×B{\displaystyle {\vec {F}}=q{\vec {v}}\times {\vec {B}}}donde F es la fuerza, q es la carga de la partícula, v es la velocidad de la partícula, B es la intensidad del campo magnético y×{\displaystyle \times }es el producto vectorial . En el caso de un selector de velocidad, el campo magnético siempre está a 90 grados de la velocidad y la fuerza se simplifica aF=qvB{\displaystyle F=qvB}en la dirección descrita por el producto vectorial.

Si se establecen las dos fuerzas con la misma magnitud en direcciones opuestas, se puede demostrar quemiB=v{\displaystyle {\frac {E}{B}}=v}. Lo que significa que cualquier combinación de electricidad (mi{\displaystyle {\vec {E}}}) y magnético (B{\displaystyle {\vec {B}}}) los campos permitirán partículas cargadas con solo velocidadv{\displaystyle {\vec {v}}}a través de.

Véase también

Referencias

  1. 1 2 H. H. Rose (2008). "Óptica de microscopios electrónicos de alto rendimiento" . Ciencia y tecnología de materiales avanzados . 9 (1) 014107. Bibcode : 2008STAdM...9a4107R . doi : 10.1088/ 0031-8949 /9/1/014107 . PMC 5099802. PMID 27877933 .  
  2. 1 2 Galejs, A. (1978). "Propiedades de enfoque y dispersión de un analizador de energía de campo cruzado estigmático" (PDF) . Journal of Vacuum Science and Technology . 15 (3): 865– 867. Bibcode : 1978JVST...15..865G . doi : 10.1116/1.569615 .
  3. Plies, E.; Marianowski, K.; Ohnweiler, T. (julio de 2011). "El filtro de Wien: historia, fundamentos y aplicaciones modernas". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment . 645 (1): 7– 11. doi : 10.1016/j.nima.2010.12.215 .
  4. ^ Viena, W. (1898). "Untersuchungen über die electrische Entladung in verdünnten Gasen" (PDF) . Annalen der Physik . 301 (6): 440– 452. Bibcode : 1898AnP...301..440W . doi : 10.1002/andp.18983010618 .
  5. Wien, Karl (1999). "100 años de haces de iones: los rayos de canal de Willy Wien" (PDF) . Revista Brasileña de Física . 29 (3): 401– 414. Bibcode : 1999BrJPh..29..401W . doi : 10.1590/S0103-97331999000300002 .