Acreción de Bondi

En astrofísica , la acreción de Bondi , que recibe su nombre de Hermann Bondi , es la acreción esférica sobre un objeto compacto que viaja a través del medio interestelar . Generalmente se utiliza en el contexto de la acreción de estrellas de neutrones y agujeros negros . Para obtener una forma aproximada de la tasa de acreción de Bondi, se supone que la acreción ocurre a una tasa

${\displaystyle {\dot {M}}\simeq \pi R^{2}\rho v}$.

dónde:

• ${\displaystyle \rho }$es la densidad ambiental
• ${\displaystyle v}$es la velocidad del objeto${\displaystyle v_{o}}$o la velocidad del sonido${\displaystyle c_{s}}$en el medio circundante si${\displaystyle v_{o}<c_{s}}$
• ${\displaystyle R}$es el radio de Bondi, definido como${\displaystyle 2GM/c_{s}^{2}}$.

El radio de Bondi se obtiene igualando la velocidad de escape a la velocidad del sonido y despejando el radio. Representa el límite entre la caída subsónica y supersónica. ^{[ 1 ]} Sustituyendo el radio de Bondi en la ecuación anterior se obtiene:

${\displaystyle {\dot {M}}\simeq {\frac {\pi \rho G^{2}M^{2}}{c_{s}^{3}}}}$.

Estas son solo relaciones de escala, no definiciones rigurosas. Una solución más completa se puede encontrar en el trabajo original de Bondi y en otros dos artículos.

Cuando un planeta se está formando en un disco protoplanetario, necesita que el gas del disco caiga en su esfera de Bondi para poder acumular una atmósfera. Para un planeta lo suficientemente masivo, el gas acumulado inicialmente puede llenar rápidamente la esfera de Bondi. En este punto, la atmósfera debe enfriarse y contraerse (mediante el mecanismo de Kelvin-Helmholtz ) para que el planeta pueda acumular más atmósfera.

• Bondi (1952) MNRAS 112, 195, enlace
• Mestel (1954) MNRAS 114, 437, enlace
• Hoyle y Lyttleton (1941) MNRAS 101, 227

• Acreción de Bondi-Hoyle-Lyttleton