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Concentración densa de plasma

Un foco de plasma denso ( DPF , por sus siglas en inglés) es un tipo de sistema generador de plasma desarrollado originalmente como un dispositivo de energía de fusión , a princ...

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Un foco de plasma denso ( DPF , por sus siglas en inglés) es un tipo de sistema generador de plasma desarrollado originalmente como un dispositivo de energía de fusión , a principios de la década de 1960. El sistema demostró leyes de escala que sugerían que no sería útil en el ámbito comercial de la generación de energía, y desde la década de 1980 se ha utilizado principalmente como sistema de enseñanza de fusión y como fuente de neutrones y rayos X.

El concepto original fue desarrollado en 1954 en la Unión Soviética por NV Filippov, quien observó el efecto mientras trabajaba en las primeras máquinas de pellizco . [ 1 ] Se llevó a cabo un importante programa de investigación sobre DPF en la URSS hasta finales de la década de 1950, y continúa hasta el día de hoy. Una versión diferente del mismo concepto básico fue descubierta independientemente en los EE. UU. por JW Mather a principios de la década de 1960. Esta versión experimentó cierto desarrollo en la década de 1970, y se siguen desarrollando variaciones.

El diseño básico se deriva del concepto de pinzamiento Z. Tanto el DPF como el pinzamiento utilizan grandes corrientes eléctricas que atraviesan un gas para ionizarlo y convertirlo en plasma, el cual luego se comprime sobre sí mismo para aumentar su densidad y temperatura. El DPF se diferencia principalmente en su forma: la mayoría de los dispositivos utilizan dos cilindros concéntricos y forman el pinzamiento en el extremo del cilindro central. En cambio, los sistemas de pinzamiento Z generalmente utilizan un solo cilindro, a veces un toroide , y comprimen el plasma en el centro.

El foco de plasma es similar al dispositivo de cañón de plasma de alta intensidad (HIPGD, o simplemente cañón de plasma ), que expulsa plasma en forma de plasmoide , sin comprimirlo. Krishnan realizó una revisión exhaustiva del foco de plasma denso y sus diversas aplicaciones en 2012. [ 2 ]

Concepto de pellizco

Los dispositivos basados ​​en el efecto de pinzamiento son los primeros sistemas que se desarrollaron seriamente para la investigación de la fusión, comenzando con máquinas muy pequeñas construidas en Londres en 1948. Estas normalmente adoptaban una de dos formas: las máquinas de pinzamiento lineales son tubos rectos con electrodos en ambos extremos para aplicar corriente al plasma, mientras que las máquinas de pinzamiento toroidales son dispositivos en forma de rosquilla con grandes imanes enrollados a su alrededor que suministran corriente mediante inducción magnética .

En ambos tipos de máquinas, se aplica un pulso de corriente intenso a un gas diluido dentro de un tubo. Esta corriente ioniza inicialmente el gas, convirtiéndolo en plasma. Una vez completada la ionización, que ocurre en microsegundos, el plasma comienza a conducir corriente. Debido a la fuerza de Lorentz , la corriente crea un campo magnético que provoca que el plasma se contraiga formando un filamento , similar a un rayo . Este proceso aumenta la densidad del plasma muy rápidamente, elevando su temperatura.

Los primeros dispositivos demostraron rápidamente problemas con la estabilidad de este proceso. Cuando comienza a fluir corriente en un plasma, se producen efectos magnéticos denominados inestabilidades , de dos tipos: tipo salchicha y tipo torsión . Estas provocan que el plasma se vuelva inestable y, finalmente, choque contra las paredes del contenedor. Esto genera dos problemas. El plasma caliente puede erosionar las superficies del contenedor. Además, al ocurrir esto, el plasma caliente puede provocar que los átomos del material del contenedor, generalmente metal o vidrio, se desprendan y entren en el combustible. Esto enfría rápidamente el plasma. A menos que se logre estabilizar el plasma, este proceso de pérdida imposibilita la fusión.

A mediados de la década de 1950, surgieron dos posibles soluciones. En el concepto de compresión rápida , un dispositivo lineal provoca la compresión con tal rapidez que el plasma en su conjunto no se desplaza; en su lugar, solo la capa más externa comienza a comprimirse, creando una onda de choque que continúa el proceso de compresión incluso después de que se interrumpe la corriente. En el concepto de compresión estabilizada , se añaden nuevos campos magnéticos que se mezclan con el campo de la corriente y crean una configuración más estable. En las pruebas, ninguno de estos sistemas funcionó, y la vía de la compresión para la fusión se abandonó en gran medida a principios de la década de 1960.

Concepto de DPF

Durante los experimentos realizados con una máquina de compresión lineal, Filippov observó que ciertas disposiciones de los electrodos y el tubo provocaban que el plasma adoptara nuevas formas. Esto dio origen al concepto de DPF.

En un filtro de partículas diésel (DPF) típico, hay dos electrodos cilíndricos concéntricos. El interno, generalmente sólido, está separado físicamente del externo por un disco aislante en un extremo del dispositivo. El otro extremo queda abierto. El resultado es similar a una taza con media salchicha colocada verticalmente en el centro.

Al aplicar corriente, se produce un arco eléctrico en el camino de menor resistencia, cerca del disco aislante. Esto provoca la rápida ionización del gas en esa zona, y la corriente comienza a fluir a través de él hacia el electrodo exterior. La corriente crea un campo magnético que empuja el plasma a lo largo del tubo hacia el extremo abierto, llegando a este en microsegundos.

Cuando el plasma llega al extremo abierto, continúa moviéndose durante un breve instante, pero los extremos de la lámina de corriente permanecen unidos a los extremos de los cilindros. Esto provoca que la lámina de plasma se curve, adoptando una forma similar a la de un paraguas o el sombrero de un hongo.

En este punto, el movimiento se detiene y la corriente continua comienza a comprimir la sección cercana al electrodo central. Finalmente, esto provoca que la zona que antes tenía forma de anillo se comprima formando un poste vertical que se extiende desde el extremo del electrodo interno. En este volumen, la densidad aumenta considerablemente. Este es el foco .

Todo el proceso se desarrolla a una velocidad varias veces superior a la del sonido en el gas ambiente. A medida que la vaina de corriente continúa desplazándose axialmente, la porción en contacto con el ánodo se desliza sobre su superficie de forma axisimétrica. Cuando el frente de implosión de la onda de choque se fusiona con el eje, un frente de choque reflejado emana del eje hasta encontrarse con la vaina de corriente impulsora, que entonces forma el límite axisimétrico de la columna de plasma caliente comprimida o focalizada.

La densa columna de plasma (similar al efecto Z ) se comprime rápidamente , experimenta inestabilidades y se fragmenta. La intensa radiación electromagnética y las ráfagas de partículas, denominadas en conjunto multirradiación, se producen durante las fases de plasma denso y fragmentación. Estas fases críticas suelen durar decenas de nanosegundos en un equipo de foco pequeño (kJ, 100  kA) y alrededor de un microsegundo  en un equipo de foco grande (MJ, varios MA).

El proceso, que incluye las fases axial y radial, puede durar, en el caso de la máquina Mather DPF, desde unos pocos microsegundos (para un foco pequeño) hasta 10  microsegundos para una máquina con un foco mayor. Una máquina con enfoque Filippov tiene una fase axial muy corta en comparación con una máquina Mather.

Aplicaciones

Cuando se opera con deuterio , se emiten intensas ráfagas de rayos X y partículas cargadas, así como subproductos de fusión nuclear, incluidos neutrones . [ 3 ] Hay investigaciones en curso que demuestran aplicaciones potenciales como fuente de rayos X blandos [ 4 ] para litografía de microelectrónica de próxima generación , micromecanizado de superficies , fuente de rayos X pulsados ​​y neutrones para diagnóstico y terapia médica , inspección de seguridad y modificación de materiales, [ 5 ] entre otras.

Para aplicaciones de armas nucleares , los dispositivos de enfoque de plasma denso pueden usarse como una fuente externa de neutrones . [ 6 ] Otras aplicaciones incluyen la simulación de explosiones nucleares (para probar el equipo electrónico) y una fuente de neutrones corta e intensa útil para el descubrimiento o inspección sin contacto de materiales nucleares (uranio, plutonio).

Características

Una característica importante del foco de plasma denso es que la densidad de energía del plasma enfocado es prácticamente constante en todo el rango de máquinas, [ 7 ] desde máquinas de subkilojulios hasta máquinas de megajulios, cuando estas máquinas están ajustadas para un funcionamiento óptimo. [ 8 ] Esto significa que una máquina de foco de plasma pequeña, del tamaño de una mesa, produce esencialmente las mismas características de plasma (temperatura y densidad) que el foco de plasma más grande. Sin embargo, la máquina más grande producirá un mayor volumen de plasma enfocado con una vida útil correspondientemente más larga y un mayor rendimiento de radiación.

Incluso el foco de plasma más pequeño presenta esencialmente las mismas características dinámicas que las máquinas más grandes, produciendo las mismas características de plasma y los mismos productos de radiación. Esto se debe a la escalabilidad de los fenómenos de plasma.

Véase también plasmoide , la bola de plasma magnética autónoma que puede producirse por un foco de plasma denso.

Parámetros de diseño

La densidad de energía del plasma, al ser constante en toda la gama de dispositivos de enfoque de plasma, desde pequeños hasta grandes, está relacionada con el valor de un parámetro de diseño que debe mantenerse en un valor determinado para que un foco de plasma funcione de manera eficiente.

El parámetro de diseño crítico de "velocidad" para los dispositivos productores de neutrones esIapag{\displaystyle {\frac {I}{a{\sqrt {p}}}}}, dóndeI{\displaystyle I}es la actual,a{\displaystyle a}es el radio del ánodo, ypag{\displaystyle p}es la densidad o presión del gas. [ 7 ]

Por ejemplo, para el funcionamiento optimizado con neutrones en deuterio, el valor de este parámetro crítico, observado experimentalmente en un rango de máquinas desde kilojulios hasta cientos de kilojulios, es: 9  kA/(mm·Torr 0,5 ), o 780  kA/(m·Pa 0,5 ), con una desviación notablemente pequeña del 10% en un rango tan amplio de tamaños de máquinas.

Así, para una corriente pico de 180  kA, un ánodo requiere un radio de 10  mm, con una presión de llenado de deuterio de 4 Torr (530 Pa) . La longitud del ánodo debe ajustarse al tiempo de subida de la corriente del condensador para permitir una velocidad de tránsito axial promedio de la vaina de corriente de poco más de 50 mm/μs. Por lo tanto, un tiempo de subida del condensador de 3 μs requiere una longitud de ánodo de 160 mm.     

El ejemplo anterior de corriente pico de 180  kA que aumenta en 3  μs, radio y longitud del ánodo de 10 y 160  mm respectivamente, se aproximan a los parámetros de diseño de la Instalación de Fusión de Plasma de la Universidad de las Naciones Unidas/Centro Internacional de Física Teórica (UNU/ICTP PFF). [ 9 ] Este pequeño dispositivo de sobremesa fue diseñado como un sistema experimental integrado de bajo costo para la capacitación y transferencia con el fin de iniciar/fortalecer la investigación experimental de plasma en países en desarrollo. [ 10 ]

El cuadrado del parámetro de excitación es una medida de la densidad de energía del plasma .

En contraste, otro propuesto, denominado parámetro de densidad de energía28mia3{\displaystyle {28E ​​\over a^{3}}}donde E es la energía almacenada en el banco de condensadores y a es el radio del ánodo, para el funcionamiento optimizado con neutrones en deuterio, el valor de este parámetro crítico, observado experimentalmente en un rango de máquinas desde decenas de julios hasta cientos de kilojulios, es del orden de5⋅1010{\displaystyle {5\cdot 10^{10}}}J/m³ . [ 8 ] Por ejemplo, para un banco de capacitores de 3 kJ, el radio del ánodo es del orden de 12 mm. Este parámetro tiene un rango de 3,6 x 10⁹ a 7,6 x 10¹¹ para las máquinas analizadas por Soto. El amplio rango de este parámetro se debe a que es una "densidad de energía de almacenamiento" que se traduce en una densidad de energía de plasma con diferente eficiencia dependiendo del rendimiento muy diferente de las distintas máquinas. Por lo tanto, para obtener la densidad de energía de plasma necesaria (que se encuentra que es casi constante para la producción de neutrones optimizada) se requiere una densidad de almacenamiento inicial muy diferente.

Investigación actual

Una red de diez máquinas DPF idénticas opera en ocho países alrededor del mundo. Esta red produce artículos de investigación sobre temas que incluyen optimización y diagnóstico de máquinas (rayos X blandos, neutrones, haces de electrones e iones), aplicaciones (microlitografía, micromecanizado, modificación y fabricación de materiales, imágenes y medicina, simulación astrofísica), así como modelado y computación. La red fue organizada por Sing Lee en 1986 y está coordinada por la Asociación Asiática Africana para la Capacitación en Plasma, AAAPT . Se ha desarrollado un paquete de simulación, el Modelo Lee, [ 11 ] para esta red, pero es aplicable a todos los dispositivos de enfoque de plasma. El código generalmente produce una excelente concordancia entre los resultados calculados y medidos, [ 12 ] y está disponible para su descarga como una Instalación Universal de Laboratorio de Enfoque de Plasma. El Instituto para Estudios de Enfoque de Plasma IPFS [ 13 ] fue fundado el 25  de febrero de 2008 para promover el uso correcto e innovador del código del Modelo Lee y para fomentar la aplicación de experimentos numéricos de enfoque de plasma. La investigación del IPFS ya ha extendido las leyes de escalado de neutrones derivadas numéricamente a experimentos de varios megajulios. [ 14 ] Estas esperan verificación. Los experimentos numéricos con el código también han dado como resultado la compilación de una ley de escalado global que indica que el conocido efecto de saturación de neutrones se correlaciona mejor con un mecanismo de deterioro de escalado. Esto se debe al predominio creciente de la resistencia dinámica de fase axial a medida que la impedancia del banco de capacitores disminuye con el aumento de la energía (capacitancia) del banco. En principio, la saturación resistiva podría superarse operando el sistema de potencia pulsada a un voltaje más alto.

El Centro Internacional de Plasmas Magnetizados Densos (ICDMP), ubicado en Varsovia, Polonia, opera varias máquinas de enfoque de plasma para un programa internacional de investigación y capacitación. Entre estas máquinas se encuentra una con una capacidad energética de 1  MJ (dispositivo PF-1000 del Instituto de Física de Plasmas y Microfusión Láser), lo que la convierte en uno de los dispositivos de enfoque de plasma más grandes del mundo.

En Argentina existe desde 1996 un Programa Interinstitucional de Investigación en Plasma Focus, coordinado por el Laboratorio Nacional de Plasmas Magnetizados Densos ( www.pladema.net ) en Tandil, Buenos Aires. El Programa también colabora con la Comisión de Energía Nuclear de Chile y mantiene redes con la Comisión Nacional de Energía de Argentina, el Consejo Científico de Buenos Aires, la Universidad del Centro, la Universidad de Mar del Plata, la Universidad del Rosario y el Instituto de Física de Plasmas de la Universidad de Buenos Aires. El programa opera seis dispositivos Plasma Focus, desarrollando aplicaciones, en particular tomografía ultracorta y detección de sustancias mediante interrogación pulsada de neutrones. Durante la última década, PLADEMA también ha contribuido con varios modelos matemáticos de Plasma Focus. El modelo termodinámico permitió desarrollar por primera vez mapas de diseño que combinan parámetros geométricos y operacionales, demostrando que siempre existe una longitud de cañón y una presión de carga óptimas que maximizan la emisión de neutrones. Actualmente, se dispone de un código completo de elementos finitos validado con numerosos experimentos, que puede utilizarse con confianza como herramienta de diseño para Plasma Focus.

En Chile, en la Comisión Chilena de Energía Nuclear, los experimentos de foco de plasma se han extendido a dispositivos de subkilojulios y las reglas de escala se han extendido hasta la región de menos de un julio. [ 15 ] [ 16 ] [ 17 ] [ 18 ] Sus estudios han contribuido a saber que es posible escalar el foco de plasma en un amplio rango de energías y tamaños manteniendo el mismo valor de densidad de iones, campo magnético, velocidad de la vaina de plasma, velocidad de Alfvén y cantidad de energía por partícula. Por lo tanto, las reacciones de fusión son incluso posibles de obtener en dispositivos ultraminiatura (impulsados ​​por generadores de 0,1 J, por ejemplo), como en los dispositivos más grandes (impulsados ​​por generadores de 1 MJ). Sin embargo, la estabilidad del pinch de plasma depende en gran medida del tamaño y la energía del dispositivo. [ 8 ] Se ha observado una rica fenomenología de plasma en los dispositivos de enfoque de plasma de mesa desarrollados en la Comisión de Energía Nuclear de Chile: estructuras filamentosas, [ 19 ] singularidades toroidales, [ 20 ] explosiones de plasma [ 21 ] y generación de chorros de plasma. [ 22 ] Además, se exploran posibles aplicaciones utilizando este tipo de pequeños dispositivos de plasma: desarrollo de generadores portátiles como fuentes no radiactivas de neutrones y rayos X para aplicaciones de campo, [ 16 ] [ 17 ] radiación pulsada aplicada a estudios biológicos, enfoque de plasma como fuente de neutrones para reactores híbridos de fusión-fisión nuclear, [ 23 ] y el uso de dispositivos de enfoque de plasma como aceleradores de plasma para estudios de materiales bajo pulsos intensos relevantes para la fusión. [ 24 ] Además, la Comisión de Energía Nuclear de Chile opera actualmente la instalación SPEED-2, la instalación de enfoque de plasma más grande del hemisferio sur.

Desde principios de 2009, se han puesto en marcha y se están poniendo en marcha varias máquinas de enfoque de plasma nuevas, entre ellas la INTI Plasma Focus en Malasia, la NX3 en Singapur, la primera máquina de enfoque de plasma que se puso en marcha en una universidad estadounidense en los últimos años, la KSU Plasma Focus en la Universidad Estatal de Kansas, que registró su primer pulso de emisión de neutrones de fusión en la víspera de Año Nuevo de 2009, y la máquina de enfoque de plasma IR-MPF-100 (115 kJ) en Irán.

energía de fusión

Varios grupos propusieron que la energía de fusión basada en el DPF podría ser económicamente viable, incluso con ciclos de combustible de baja concentración de neutrones como el p-B11. La viabilidad de la energía neta del p-B11 en el DPF requiere que las pérdidas por bremsstrahlung se reduzcan mediante efectos cuánticos inducidos por un campo magnético extremadamente fuerte " congelado en el plasma ". El alto campo magnético también produce una alta tasa de emisión de radiación ciclotrónica , pero a las densidades involucradas, donde la frecuencia del plasma es mayor que la frecuencia ciclotrónica , la mayor parte de esta energía se reabsorberá antes de perderse del plasma. Otra ventaja que se alega es la capacidad de convertir directamente la energía de los productos de fusión en electricidad, con una eficiencia potencialmente superior al 70%.

Física de plasmas de Lawrenceville

En Lawrenceville Plasma Physics (LPP) se están llevando a cabo experimentos y simulaciones por computadora para investigar la viabilidad de DPF para la energía de fusión, bajo la dirección de Eric Lerner , quien explicó su enfoque de "Fusión Focalizada" en una charla técnica de Google en 2007. [ 25 ] El 14 de noviembre de 2008, Lerner recibió financiación para continuar la investigación y probar la viabilidad científica de la Fusión Focalizada. [ 26 ]

El 15 de octubre de 2009, el dispositivo DPF "Focus Fusion-1" logró su primer pellizco. [ 27 ] El 28 de enero de 2011, LPP publicó resultados iniciales que incluían disparos experimentales con rendimientos de fusión considerablemente más altos que la tendencia histórica de DPF. [ 28 ] En marzo de 2012, la compañía anunció que había alcanzado temperaturas de 1.8 mil millones de grados, superando el antiguo récord de 1.1 mil millones que había permanecido desde 1978. [ 29 ] [ 30 ] En 2016, la compañía anunció que había alcanzado un rendimiento de fusión de 0.25 julios. [ 31 ] En 2017, la compañía redujo las impurezas, 3x en masa y 10x en recuento de iones. El rendimiento de fusión aumentó en un 50% y se duplicó en comparación con otros dispositivos de enfoque de plasma con la misma entrada de energía de 60 kJ. Además, la energía iónica media aumentó hasta un récord de 240 ± 20 keV para cualquier plasma de fusión confinado. Una mezcla de deuterio-nitrógeno y la preionización por descarga de corona redujeron la desviación estándar del rendimiento de fusión en 4 veces, hasta aproximadamente el 15 %. [ 32 ]

En 2019, el equipo llevó a cabo una serie de experimentos, denominados Focus Fusion 2B, en los que se sustituyó el material del electrodo de tungsteno por berilio . Tras 44 disparos, el electrodo de berilio formó una  capa de óxido mucho más delgada (10 nm), con menos impurezas y menor erosión que con los electrodos de tungsteno. El rendimiento de fusión alcanzó los 0,1 julios. En general, el rendimiento aumentó y las impurezas disminuyeron con un mayor número de disparos. [ 33 ] En 2025, la empresa anunció que el rendimiento había alcanzado los 0,26 J. [ 34 ]

Historia

  • 1958: Петров Д.П., Филиппов Н.В., Филиппова Т.И., Храбров В.А. "Мощный импульсный газовый разряд в камерах с проводящими стенками". В сб. Plagas físicas y problemas de reacción térmica. Изд. АН СССР, 1958, т. 4, с. 170–181.
  • 1958: Hannes Alfvén : Actas de la Segunda Conferencia Internacional sobre Usos Pacíficos de la Energía Atómica (Naciones Unidas), 31, 3
  • 1960: H. Alfven, L. Lindberg y P. Mitlid, " Experimentos con anillos de plasma " (1961) Journal of Nuclear Energy . Parte  C, Física de plasmas, aceleradores, investigación termonuclear, volumen  1, número  3, págs.  116-120 .
  • 1960: Lindberg, L., E. Witalis y CT Jacobsen, "Experimentos con anillos de plasma" (1960) Nature 185:452.
  • 1961: Hannes Alfvén: Experimento del anillo de plasma en " Sobre el origen de los campos magnéticos cósmicos " (1961) Astrophysical Journal , vol.  133, pág.  1049
  • 1961: Lindberg, L. y Jacobsen, C., " Sobre la amplificación del flujo magnético poloidal en un plasma " (1961) Astrophysical Journal , vol.  133, pág.  1043
  • 1962: Filippov. NV, et al., "Plasma denso de alta temperatura en una compresión de dos pinzamientos no cilíndrica" ​​(1962) 'Suplemento de Fusión Nuclear'. Pt.  2, 577
  • 1969: Buckwald, Robert Allen, "Formación de focos de plasma denso por simetría de disco" (1969) Tesis , Universidad Estatal de Ohio .

Notas

  1. ↑ Petrov, DP; Filippov, NV; Filippova, TI; Khrabrov, VA (1958). «Descarga de gas pulsada potente en celdas con paredes conductoras». En Leontovich, MA (ed.). Física del plasma y el problema de las reacciones termonucleares controladas (en ruso). Vol.  4. Moscú: Academia de Ciencias de la URSS. págs. 170–181 . 
  2. ↑ Krishnan, Mahadevan (diciembre de 2012). "El foco de plasma denso: un pinzamiento denso versátil para diversas aplicaciones". IEEE Transactions on Plasma Science . 40 (12): 3189– 3221. Bibcode : 2012ITPS...40.3189K . doi : 10.1109/TPS.2012.2222676 . S2CID 43566399 . 
  3. ↑ Springham, SV; Lee, S.; Rafique, MS (octubre de 2000). "Espectros de energía de deuterones correlacionados y rendimiento de neutrones para un foco de plasma de 3 kJ". Plasma Physics and Controlled Fusion . 42 (10): 1023– 1032. Bibcode : 2000PPCF...42.1023S . doi : 10.1088/0741-3335/42/10/302 . S2CID 250834004 . 
  4. ↑ Bogolyubov, EP; et al. (1970). "Una potente fuente de rayos X blandos para litografía de rayos X basada en el enfoque de plasma". Physica Scripta . 57 (4): 488– 494. Bibcode : 1998PhyS...57..488B . doi : 10.1088/0031-8949/57/4/003 . S2CID 250814654 .  
  5. ↑ Rawat, RS; Arun, P.; Vedeshwar, AG; Lee, P. (15 de junio de 2004). "Efecto de la irradiación con iones energéticos sobre CdI2 películas".Journal of Applied Physics.95(12):7725–30arXiv:cond-mat/0408092.Bibcode:2004JAP....95.7725R.doi:10.1063/1.1738538.S2CID118865852.Recuperado elde2009. 
  6. ↑ Departamento de Defensa de EE. UU. , Lista de Tecnologías Críticas Militares, Parte II: Tecnologías de Armas de Destrucción Masiva (febrero de 1998), Sección  5. Tecnología de Armas Nucleares ( PDF ), Tabla 5.6-2, pág. II-5-66. Consultado el 8 de enero de 2009.
  7. 1 2 Lee, Sing; Serban, A. (junio de 1996). "Dimensiones y vida útil del pinzamiento de enfoque de plasma". IEEE Transactions on Plasma Science . 24 (3): 1101– 1105. Bibcode : 1996ITPS...24.1101L . doi : 10.1109/27.533118 . ISSN 0093-3813 . 
  8. 1 2 3 Soto, Leopoldo; Pavez, C.; Tarifeño, A.; Moreno, J.; Veloso, F. (20 de septiembre de 2010). "Estudios sobre escalabilidad y leyes de escala para el foco de plasma: similitudes y diferencias en dispositivos de 1 MJ a 0,1 J". Plasma Sources Science and Technology . 19 ( 55001–055017 ) 055017. Bibcode : 2010PSST...19e5017S . doi : 10.1088/0963-0252/19/5/055017 . S2CID 122162772 . 
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  11. ↑ Lee, Sing (agosto de 2014). "Modelo radiativo de foco de plasma: revisión del código del modelo de Lee". Journal of Fusion Energy . 33 (4): 319– 335. Bibcode : 2014JFuE...33..319L . doi : 10.1007/s10894-014-9683-8 . ISSN 0164-0313 . S2CID 123087082 .  
  12. ↑ "Instalación de Laboratorio de Enfoque de Plasma Universal en INTI-UC" . Universidad Internacional INTI (INTI-UC) Malasia . 24 de noviembre de 2008. Archivado del original el 28 de octubre de 2008. Consultado el 8 de enero de 2009 .
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  • Charla en Google a cargo de Eric J. Lerner, presidente de Lawrenceville Plasma Physics y director ejecutivo de la Focus Fusion Society.
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