Paridad G

En física de partículas , la G-paridad es un número cuántico multiplicativo que resulta de la generalización de la C-paridad a multipletes de partículas.

La paridad C se aplica solo a sistemas neutros; en el triplete de piones , solo π ⁰ tiene paridad C. Por otro lado, la interacción fuerte no ve carga eléctrica , por lo que no puede distinguir entre π ⁺ , π ⁰ y π ⁻ . Podemos generalizar la paridad C para que se aplique a todos los estados de carga de un multiplete dado:

${\displaystyle {\mathcal {G}}{\begin{pmatrix}\pi ^{+}\\\pi ^{0}\\\pi ^{-}\end{pmatrix}}=\eta _{G}{\begin{pmatrix}\pi ^{+}\\\pi ^{0}\\\pi ^{-}\end{pmatrix}}}$

donde η _G = ±1 son los valores propios de la paridad G. El operador de paridad G se define como

${\displaystyle {\mathcal {G}}={\mathcal {C}}\,e^{(i\pi I_{2})}}$

donde es el operador de C -paridad, e I ₂ es el operador asociado con el 2º componente del "vector" isospín . La G -paridad es una combinación de conjugación de carga y una rotación de π rad (180°) alrededor del 2º eje del espacio isospín. Dado que la conjugación de carga y el isospín se conservan mediante interacciones fuertes, también lo hace G . Sin embargo, las interacciones débiles y electromagnéticas no son invariantes bajo la G -paridad. ${\displaystyle {\mathcal {C}}}$

Dado que la paridad G se aplica a un multiplete completo, la conjugación de carga debe considerar al multiplete como una entidad neutra. Por lo tanto, solo los multipletes con una carga promedio de 0 serán estados propios de G , es decir

${\displaystyle {\bar {Q}}={\bar {B}}={\bar {Y}}=0}$

(ver Q , B , Y ).

En general

${\displaystyle \eta _{G}=\eta _{C}\,(-1)^{I}}$

donde η _C es un valor propio de C -paridad, e I es el isospín.

Dado que no importa si el sistema es fermión-antifermión o bosón-antibosón, siempre es igual a , tenemos $estilo de visualización {\eta_{C}}$$estilo de visualización (-1)^{L+S}}$

${\displaystyle \eta_{G}=(-1)^{S+L+I}\,}$.

• Modelo de quarks

• TD Lee y CN Yang (1956). "Conjugación de carga, un nuevo número cuántico G y reglas de selección relativas a un sistema nucleón-antinucleón". Il Nuovo Cimento . 3 (4): 749–753. Bibcode :1956NCim....3..749L. doi :10.1007/BF02744530. S2CID  119539007.
• Charles Goebel (1956). "Reglas de selección para la aniquilación de NN̅". Phys. Rev . 103 (1): 258–261. Código Bibliográfico :1956PhRv..103..258G. doi :10.1103/PhysRev.103.258.