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Bandas de deslizamiento en metales

Banda de deslizamiento formada sobre un grano de ferrita en un acero inoxidable dúplex endurecido por envejecimiento . La banda de deslizamiento en el centro de la imagen se obs...

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Banda de deslizamiento formada sobre un grano de ferrita en un acero inoxidable dúplex endurecido por envejecimiento . La banda de deslizamiento en el centro de la imagen se observó con una determinada carga, luego se aumentó la carga con una ráfaga de dislocaciones que salían de la punta de la banda de deslizamiento como respuesta al incremento de la carga. Esta ráfaga de dislocaciones y cambio topográfico por delante de la banda de deslizamiento se observó en diferentes bandas de deslizamiento. La longitud de la imagen es de 10 um. [1] [2]

Las bandas de deslizamiento o marcas de deformación por estiramiento son bandas localizadas de deformación plástica en metales sometidos a tensiones. La formación de bandas de deslizamiento indica un deslizamiento unidireccional concentrado en ciertos planos que provoca una concentración de tensiones. Normalmente, las bandas de deslizamiento inducen escalones superficiales (por ejemplo, rugosidad debido a bandas de deslizamiento persistentes durante la fatiga ) y una concentración de tensiones que puede ser un sitio de nucleación de grietas. Las bandas de deslizamiento se extienden hasta que chocan con un límite , y la tensión generada por las dislocaciones que se acumulan contra ese límite detendrá o transmitirá el deslizamiento operativo dependiendo de su (mala) orientación. [3] [4]

La formación de bandas de deslizamiento en condiciones cíclicas se aborda como bandas de deslizamiento persistentes (PSB), donde la formación en condiciones monótonas se aborda como matrices planares de dislocación (o simplemente bandas de deslizamiento, consulte la sección Bandas de deslizamiento en ausencia de carga cíclica ). [5] Las bandas de deslizamiento se pueden ver simplemente como deslizamiento de límites debido al deslizamiento de dislocación que carece de (la complejidad de) la alta localización de deformación plástica de las PSB manifestada por una extrusión en forma de lengüeta y cinta. Y, donde las PSB normalmente se estudian con el vector de Burgers (efectivo) alineado con el plano de extrusión porque una PSB se extiende a través del grano y se exacerba durante la fatiga; [6] una banda de deslizamiento monótona tiene un vector de Burger para la propagación y otro para las extrusiones planas, ambas controladas por las condiciones en la punta.

Bandas de deslizamiento persistentes (PSB)

Estructura PSB (adoptada de [7] )

Las bandas de deslizamiento persistentes (PSB) están asociadas con la localización de la deformación debido a la fatiga en los metales y el agrietamiento en el mismo plano. Se utilizaron microscopía electrónica de transmisión (TEM) y simulación de dinámica de dislocaciones discretas tridimensionales (DDD [8] ) para revelar y comprender el tipo de dislocaciones y la disposición/ patrones para relacionarlos con la estructura del subsuelo. La PSB (estructura de escalera) está formada principalmente por canales de baja densidad de segmentos de dislocación de tornillo deslizante móvil y paredes de alta densidad de segmentos de dislocación de borde dipolar apilados con segmentos de borde arqueados enredados y diferentes tamaños de bucles dipolares dispersos entre las paredes y los canales. [9] [10]

Un tipo de bucle de dislocación forma el límite de un parche completamente cerrado de material deslizado en el plano de deslizamiento que termina en la superficie libre. Ensanchamiento de la banda de deslizamiento: la dislocación helicoidal puede tener una tensión de corte resuelta lo suficientemente alta para un deslizamiento en más de un plano de deslizamiento. Puede ocurrir un deslizamiento cruzado . Pero esto deja algunos segmentos de dislocación en el plano de deslizamiento original. La dislocación puede volver a deslizarse cruzadamente hacia un plano de deslizamiento primario paralelo, donde forma una nueva fuente de dislocación y el proceso puede repetirse. Estas paredes en las PSB son una forma de "dispersión dipolar" de disposición estable de dislocaciones de borde con un campo de tensión de largo alcance mínimo que tiene un campo de tensión de largo alcance mínimo. [ aclaración necesaria ] Esto es diferente a las bandas de deslizamiento que son una pila plana de una matriz estable que tiene un fuerte campo de tensión de largo alcance. [ aclaración necesaria ] Por lo tanto, - en la superficie libre - el corte y la apertura (eliminación) de los bucles de dislocación en la superficie causan el escalón de superficie irreversible/persistente asociado con las bandas de deslizamiento. [10] [11] [12]

El alivio de la superficie a través de la extrusión ocurre en la dirección del vector de Burger y la altura de extrusión y la profundidad del PSB aumentan con el espesor del PSB. [13] El PSB y las paredes planas son paralelas y perpendicularmente alineadas con la dirección normal de la tensión cortante crítica resuelta , respectivamente. [14] Y una vez que la dislocación se satura y alcanza su configuración sésil, se observó que las grietas se nucleaban y se propagaban a lo largo de las extrusiones del PSB. [15] [16] [17] Para resumir, al contrario de los defectos de línea 2D, el campo en la punta de la banda de deslizamiento se debe a interacciones tridimensionales donde la extrusión de la banda de deslizamiento simula una dislocación similar a un sumidero que florece a lo largo del eje de la banda de deslizamiento. La magnitud del campo de deformación del gradiente delante de la banda de deslizamiento depende de la altura de deslizamiento y las condiciones mecánicas para la propagación están influenciadas por el campo de largo alcance de las dislocaciones emitidas. Una marca de superficie, o banda de deslizamiento, aparece en la intersección de un plano de deslizamiento activo y la superficie libre de un cristal. El deslizamiento ocurre en avalanchas separadas en el tiempo. Las avalanchas de otros sistemas de deslizamiento que cruzan un plano de deslizamiento que contiene una fuente activa dieron lugar a las marcas superficiales escalonadas observadas, con avalanchas sucesivas de la fuente dada desplazadas entre sí. [18]

Las dislocaciones se generan en un único plano de deslizamiento Señalan que un segmento de dislocación ( fuente Frank–Read ), que se encuentra en un plano de deslizamiento y está fijado en ambos extremos, es una fuente de un número ilimitado de bucles de dislocación. De esta manera, se puede entender la agrupación de dislocaciones en una avalancha de aproximadamente mil bucles en un único plano de deslizamiento. [19] Cada bucle de dislocación tiene un campo de tensión que se opone a la tensión aplicada en las proximidades de la fuente. Cuando se han generado suficientes bucles, la tensión en la fuente caerá a un valor tan bajo que no se pueden formar bucles adicionales. Solo después de que la avalancha original de bucles se haya alejado cierta distancia puede ocurrir otra avalancha.

La generación de la primera avalancha en una fuente es fácil de entender. Cuando la tensión en la fuente alcanza r*, se generan bucles, que continúan generándose hasta que la tensión posterior detiene la avalancha. En los policristales no se producirá una segunda avalancha inmediatamente, ya que los bucles de la primera avalancha se detienen total o parcialmente en los límites de grano. Solo si la tensión externa aumenta sustancialmente se formará una segunda avalancha. De esta manera se puede entender la formación de avalanchas adicionales con el aumento de la tensión.

Queda por explicar el desplazamiento de avalanchas sucesivas en una pequeña cantidad normal al plano de deslizamiento, lo que explica la estructura fina observada de las bandas de deslizamiento . Un desplazamiento de este tipo requiere que una fuente de Frank-Read se mueva con respecto a la superficie donde se observan las bandas de deslizamiento.

El trabajo de nanocompresión in situ [20] en microscopía electrónica de transmisión (TEM) revela que la deformación de a-Fe a escala nanométrica es un proceso no homogéneo caracterizado por una serie de breves ráfagas de desplazamiento y grandes ráfagas intermitentes de desplazamiento. La serie de breves ráfagas corresponden al movimiento colectivo de dislocaciones dentro del cristal. Las grandes ráfagas individuales son de SB nucleadas a partir de la superficie de la muestra. Estos resultados sugieren que la formación de SB puede considerarse como un proceso de plasticidad de fuente limitada. La deformación plástica inicial se caracteriza por la multiplicación/movimiento de unas pocas dislocaciones en distancias cortas debido a la disponibilidad de fuentes de dislocación dentro de la nanocuchilla. Una vez que se ha alcanzado una etapa en la cual las dislocaciones móviles a lo largo de los planos de deslizamiento preferidos se han movido a través de la nanocuchilla o se han enredado en configuraciones sésiles y un mayor movimiento de dislocación es difícil dentro del cristal, la plasticidad se lleva a cabo mediante la formación de SB, que se nuclean desde la superficie [21] y luego se propagan a través de la nanocuchilla.

Frank–Leer fuente

Fisher et al. [18] propusieron que los SB se generan dinámicamente a partir de una fuente Frank-Read en la superficie de la muestra y terminan en su propio campo de tensión en monocristales. El comportamiento de estallido de desplazamiento informado por Kiener y Minor [22] en la compresión de nanopilares de monocristal de Cu obviamente suprimió el progreso de la fluencia dentada (una serie de breves estallidos de deformación ) en relación con la que no tenía la nanoestructura espinodal. Los resultados revelaron que durante la deformación por compresión, la nanoestructura espinodal confinó el movimiento de las dislocaciones (lo que llevó a un aumento significativo en la densidad de dislocaciones), lo que provocó un notable efecto de fortalecimiento y también mantuvo la morfología de la banda de deslizamiento plana. [23]

La actividad de dislocación ayuda al crecimiento de precipitados de austenita y proporciona datos cuantitativos para revelar el campo de tensión generado por la migración de la interfaz. [24] La naturaleza espasmódica de la velocidad de movimiento de la punta probablemente se debe a la acumulación y relajación del campo de tensión cerca de la punta. Después de salir de la punta, el bucle de dislocación se expande rápidamente por delante de la punta, por lo que el cambio en la velocidad de la punta es concomitante con la emisión de dislocación. Indica que la dislocación emitida es fuertemente repelida por el campo de tensión presente en la punta de la lámina. Cuando el bucle se encuentra con la superficie de la lámina, se rompe en dos segmentos de dislocación que dejan un rastro visible, debido a la presencia de una fina capa de óxido en la superficie. La emisión de un bucle de dislocación desde la punta también puede afectar la velocidad de movimiento de la punta a través de la interacción entre el bucle de dislocación local y las posibles dislocaciones interfaciales en la interfaz semicoherente que rodea la punta. en consecuencia, la punta se detuvo temporalmente. La tensión de corte neta que actúa sobre cada dislocación resulta de una combinación del campo de tensión en la punta de la lámina (τ tip ), la tensión de imagen que tiende a atraer el bucle de dislocación a la superficie (τ image ), la tensión de línea (τ l ) y la tensión de interacción entre dislocaciones (τ inter ). Esto implica que el campo de deformación debido a la transformación de la austenita es lo suficientemente grande como para causar la nucleación y emisión de dislocaciones desde la punta de una lámina de austenita. [2]

Bandas de deslizamiento en ausencia de carga cíclica

Formación de bandas de deslizamiento

Aunque la carga invertida repetida conduce comúnmente a la localización del deslizamiento de dislocaciones, creando extrusiones e intrusiones lineales en una superficie libre, pueden surgir características similares incluso si no hay inversión de carga. Estas surgen de dislocaciones que se deslizan en un plano de deslizamiento particular, en una dirección de deslizamiento particular (dentro de un solo grano), bajo una carga externa. Se pueden crear escalones en la superficie libre como consecuencia de la tendencia de las dislocaciones a seguirse unas a otras a lo largo de una trayectoria de deslizamiento, de las cuales puede haber varias en paralelo entre sí en el grano en cuestión. El paso previo de dislocaciones aparentemente hace que el deslizamiento sea más fácil para las posteriores, y el efecto también puede estar asociado con fuentes de dislocaciones, como una fuente de Frank-Read , que actúa en planos particulares.

Imágenes de electrones secundarios de acero inoxidable dúplex endurecido por envejecimiento observadas in situ en flexión de tres puntos con desplazamientos de cruceta aplicados de (a) 1,2 mm y (b) 1,5 mm. Las regiones seleccionadas (2 y 4) se muestran con mayor aumento en (c) y (d). La altura aparente de la banda de deslizamiento está marcada como ' h . Las fases de ferrita ( ) y austenita ( ) están etiquetadas. [1] alfa {\estilo de visualización \alpha} gamma {\estilo de visualización \gamma}

La apariencia de estas bandas, que a veces se denominan "líneas de deslizamiento persistentes", es similar a la de las que surgen de la carga cíclica, pero los escalones resultantes suelen estar más localizados y tienen alturas más bajas. También revelan la estructura del grano . A menudo se pueden ver en superficies libres que se pulieron antes de que se produjera la deformación. Por ejemplo, la figura muestra micrografías [25] (tomadas con diferentes aumentos) de la región alrededor de una hendidura creada en una muestra de cobre con un penetrador esférico. Las líneas paralelas dentro de los granos individuales son cada una el resultado de varios cientos de dislocaciones del mismo tipo que alcanzan la superficie libre, creando escalones con una altura del orden de unos pocos micrones. Si un solo sistema de deslizamiento estaba operativo dentro de un grano, entonces hay solo un conjunto de líneas, pero es común que se active más de un sistema dentro de un grano (particularmente cuando la deformación es relativamente alta), lo que lleva a dos o más conjuntos de líneas paralelas. En ocasiones, también se pueden observar en dichas superficies otras características que indican los detalles de cómo se produjo la deformación plástica, como una región de cizallamiento cooperativo causado por maclado de deformación . En la micrografía óptica que se muestra, también hay evidencia de rotaciones de grano, por ejemplo, en el "borde" de la hendidura y en forma de depresiones en los límites de grano . Por lo tanto, estas imágenes pueden ser muy informativas.

Naturaleza del campo local de banda de deslizamiento no cíclica

Esquema de una banda de deslizamiento, relativa a los ejes de medición (𝑥 1 , 𝑥 2 y 𝑥 3 ), y ejes relacionados con la banda de deslizamiento (𝑥, 𝑦 y 𝑧), mostrando los ángulos que describen la relación entre estos ejes y las trazas de la banda de deslizamiento (𝛼, 𝜃), y el ángulo de inclinación (𝜓) de la traza de deslizamiento (𝑥) y el vector de Burgers (𝑏) relativo a la superficie. ℎ es la altura de la banda de deslizamiento, y 𝑞 es la dirección de propagación de la banda de deslizamiento asumida para el cálculo de la integral J cuando se utiliza el método de extensión virtual. [26] 𝑡 describe el vector de línea dibujado aquí como para una dislocación de borde, es decir, 𝑏⊥𝑡, y 𝑛 es la normal del plano de la banda de deslizamiento. [1]

El campo de deformación en la banda de deslizamiento se debe a deformaciones elásticas y plásticas tridimensionales donde el esfuerzo cortante concentrado de la punta de la banda de deslizamiento deforma el grano en su vecindad. Las deformaciones elásticas describen la concentración de tensión delante de la banda de deslizamiento , lo cual es importante ya que puede afectar la transferencia de deformación plástica a través de los límites de grano. [27] [28] [29] Se necesita una comprensión de esto para apoyar el estudio del rendimiento y la fractura inter/intragranular. [30] [31] [32] El esfuerzo cortante concentrado de las bandas de deslizamiento también puede nuclear grietas en el plano de la banda de deslizamiento , [16] [17] y las bandas de deslizamiento persistentes que conducen a la iniciación y el crecimiento de grietas por fatiga intragranular también pueden formarse en condiciones de carga cíclica. [5] [33] Para caracterizar adecuadamente las bandas de deslizamiento y validar modelos mecanicistas para sus interacciones con la microestructura, es crucial cuantificar los campos de deformación locales asociados con su propagación. Sin embargo, se ha prestado poca atención a las bandas de deslizamiento dentro de los granos (es decir, en ausencia de interacción en los límites de los granos ).

El campo de tensión de largo alcance (es decir, el campo de deformación elástica) alrededor de la punta de un concentrador de tensión, como una banda de deslizamiento , puede considerarse una singularidad equivalente a la de una grieta. [34] [35] Esta singularidad puede cuantificarse utilizando una integral independiente de la trayectoria, ya que satisface las leyes de conservación de la elasticidad. Las leyes de conservación de la elasticidad relacionadas con las simetrías traslacionales, rotacionales y de escala fueron derivadas inicialmente por Knowles y Sternberg [36] a partir del teorema de Noether . [37] Budiansky y Rice [38] introdujeron las integrales J, M y L y fueron los primeros en darles una interpretación física como las tasas de liberación de energía de deformación para mecanismos como la propagación de la cavidad, la expansión uniforme simultánea y la rotación del defecto, respectivamente. Cuando se evalúan sobre una superficie que encierra un defecto, estas integrales de conservación representan una fuerza configuracional sobre el defecto. [39] Ese trabajo allanó el camino para el campo de la mecánica configuracional de materiales, con la integral J independiente de la trayectoria ahora ampliamente utilizada para analizar las fuerzas configuracionales en problemas tan diversos como la dinámica de dislocaciones, [40] [41] inclusiones desajustes , [42] propagación de grietas , [43] deformación por cizallamiento de arcillas, [44] y nucleación de dislocaciones coplanares a partir de grietas cargadas por cizallamiento. [45] Las integrales se han aplicado a materiales elásticos lineales y elastoplásticos y se han acoplado con procesos como carga térmica [46] y electroquímica [47] , y tracciones internas. [48] Recientemente, los estudios experimentales de mecánica de fracturas han utilizado mediciones in situ de campo completo de desplazamientos [49] [50] y deformaciones elásticas [51] [ 50] para evaluar el campo de deformación local que rodea la punta de la grieta como una integral J.

Las bandas de deslizamiento se forman debido a la deformación plástica, y el análisis de la fuerza sobre una dislocación considera la naturaleza bidimensional del defecto de la línea de dislocación . Las definiciones generales de la fuerza configuracional de Peach- Koehler (𝑃 𝑘𝑗 ) [52] (o el tensor elástico de energía-momento [53] ) sobre una dislocación en el sistema de coordenadas arbitrario 𝑥 1 , 𝑥 2 , 𝑥 3 , descomponen el vector de Burgers (𝑏) en componentes ortogonales. Esto conduce a la definición generalizada de la integral J en las ecuaciones siguientes. Para una acumulación de dislocaciones, la integral J es la suma de la fuerza configuracional de Peach- Koehler de las dislocaciones en la acumulación (incluida la fuera del plano, 𝑏 3 [54] ).

y = ∫ 𝑃 𝑘𝑗 𝑛 𝑗 𝑑𝑖 = ∫(𝑊 𝑠 𝑛 𝑘 − 𝑇 𝑖 𝑢 𝑖,𝑘 ) 𝑑𝑖

y = y , y ,,, = 1,2,3

donde 𝑆 es un contorno arbitrario alrededor de la acumulación de dislocaciones con una normal externa unitaria 𝑛 𝑖 , 𝑊 𝑠 es la densidad de energía de deformación, 𝑇 𝑖 = 𝜎 𝑖𝑗 𝑛 𝑗 es la tracción en 𝑑𝑆, 𝑢 𝑖 son los componentes del vector de desplazamiento, 𝐽 𝑘𝑥 es una 𝐽-integral evaluada a lo largo de la dirección 𝑥 𝑘 , y 𝑅 𝑘𝑗 es un tensor de mapeo de segundo orden que mapea 𝐽 𝑘 en la dirección 𝑥 𝑘 . Esta integral vectorial 𝐽 𝑘 conlleva dificultades numéricas en el análisis ya que 𝐽 2 y, para una banda de deslizamiento tridimensional o una grieta inclinada, los términos 𝐽 3 no pueden descuidarse. [1]

Véase también

Referencias

  1. ^ abcd Koko, Abdalrhaman; Elmukashfi, Elsiddig; Becker, Thorsten H.; Karamched, Phani S.; Wilkinson, Angus J.; Marrow, T. James (15 de octubre de 2022). "Caracterización in situ de los campos de deformación de las bandas de deslizamiento intragranulares en ferrita mediante difracción de retrodispersión de electrones de alta resolución". Acta Materialia . 239 : 118284. Bibcode :2022AcMat.23918284K. doi : 10.1016/j.actamat.2022.118284 . ISSN  1359-6454. S2CID  251783802. Este artículo incorpora texto de esta fuente, que está disponible bajo la licencia CC BY 4.0.
  2. ^ ab Koko, A. Mohamed (2022). Caracterización in situ de campo completo de concentraciones de deformación (maclas de deformación, bandas de deslizamiento y grietas) (tesis doctoral). Universidad de Oxford. Archivado desde el original el 2023-02-01 . Consultado el 2023-03-02 . Este artículo incorpora texto de esta fuente, que está disponible bajo la licencia CC BY 4.0.
  3. ^ Smallman, RE; Ngan, AHW (1 de enero de 2014), Smallman, RE; Ngan, AHW (eds.), "Capítulo 9 - Comportamiento de deformación y dislocación plástica", Modern Physical Metallurgy (octava edición) , Oxford: Butterworth-Heinemann, págs. 357–414, doi :10.1016/b978-0-08-098204-5.00009-2, ISBN 978-0-08-098204-5, archivado desde el original el 4 de octubre de 2022 , consultado el 4 de octubre de 2022
  4. ^ Sangid, Michael D. (1 de diciembre de 2013). "La física de la iniciación de grietas por fatiga". Revista internacional de fatiga . Fatiga y microestructura: un número especial sobre avances recientes. 57 : 58–72. doi :10.1016/j.ijfatigue.2012.10.009. ISSN  0142-1123.
  5. ^ ab Lukáš, P.; Klesnil, M.; Krejčí, J. (1968). "Dislocaciones y bandas de deslizamiento persistentes en monocristales de cobre fatigados a baja amplitud de tensión". Physica Status Solidi B (en alemán). 27 (2): 545–558. Código Bibliográfico :1968PSSBR..27..545L. doi :10.1002/pssb.19680270212. S2CID  96586802. Archivado desde el original el 2022-10-03 . Consultado el 2022-10-03 .
  6. ^ Schiller, C.; Walgraef, D. (1988-03-01). "Simulación numérica de la formación de bandas de deslizamiento persistentes". Acta Metallurgica . 36 (3): 563–574. doi :10.1016/0001-6160(88)90089-2. ISSN  0001-6160. Archivado desde el original el 2023-03-25 . Consultado el 2023-03-25 .
  7. ^ Erel, Can; Po, Giacomo; Crosby, Tamer; Ghoniem, Nasr (diciembre de 2017). "Mecanismos de generación e interacción de bucles de dislocación prismática en metales FCC". Ciencia de materiales computacionales . 140 : 32–46. doi : 10.1016/j.commatsci.2017.07.043 .
  8. ^ "rayo límite de grano, simulación de dislocaciones, dinámica de dislocaciones discretas, dinámica de dislocaciones, límite de grano, celda de dislocación, deslizamiento transversal, fluencia, deformación, endurecimiento por deformación, superaleación, ascenso". www.dierk-raabe.com (en alemán). Archivado desde el original el 2022-12-03 . Consultado el 2023-03-05 .
  9. ^ Differt, K.; Essmann, U. (1993), "Modelo dinámico de la estructura de la pared en bandas de deslizamiento persistentes de metales fatigados", Aspectos fundamentales de las interacciones de dislocación , Elsevier, págs. 295-299, doi :10.1016/b978-1-4832-2815-0.50048-6, ISBN 978-1-4832-2815-0, archivado desde el original el 30 de junio de 2018 , consultado el 3 de octubre de 2022
  10. ^ ab Verdier, M; Fivel, M; Groma, I (1998-11-01). "Simulación a escala mesoscópica de la dinámica de dislocaciones en metales fcc: principios y aplicaciones". Modelado y simulación en ciencia e ingeniería de materiales . 6 (6): 755–770. Bibcode :1998MSMSE...6..755V. doi :10.1088/0965-0393/6/6/007. ISSN  0965-0393. S2CID  250889422. Archivado desde el original el 2022-10-03 . Consultado el 2022-10-03 .
  11. ^ Déprés, C.; Robertson, CF; Fivel, MC (enero de 2006). "Fatiga de baja deformación en granos superficiales de acero 316L: un modelado tridimensional de dinámica de dislocaciones discretas de los primeros ciclos. Parte 2: Marcas de deslizamiento persistentes y nucleación de microfisuras". Revista filosófica . 86 (1): 79–97. Bibcode :2006PMag...86...79D. doi :10.1080/14786430500341250. ISSN  1478-6435. S2CID  135953582. Archivado desde el original el 2021-05-17 . Consultado el 2022-10-03 .
  12. ^ Déprés, C.; Robertson, CF; Fivel, MC (agosto de 2004). "Fatiga de baja deformación en granos superficiales de acero AISI 316L: un modelado tridimensional de dinámica de dislocaciones discretas de los primeros ciclos I. Microestructuras de dislocaciones y comportamiento mecánico". Revista filosófica . 84 (22): 2257–2275. Bibcode :2004PMag...84.2257D. doi :10.1080/14786430410001690051. ISSN  1478-6435. S2CID  137329770. Archivado desde el original el 2022-10-07 . Consultado el 2022-10-03 .
  13. ^ Man, J.; Obrtlík, K.; Polák, J. (junio de 2009). "Extrusiones e intrusiones en metales fatigados. Parte 1. Estado del arte e historia†". Revista filosófica . 89 (16): 1295–1336. Código Bibliográfico :2009PMag...89.1295M. doi :10.1080/14786430902917616. ISSN  1478-6435. S2CID  136919859. Archivado desde el original el 2022-10-06 . Consultado el 2022-10-03 .
  14. ^ Amodeo, RJ; Ghoniem, NM (1990-04-01). "Dinámica de dislocaciones. II. Aplicaciones a la formación de bandas de deslizamiento persistentes, matrices planares y celdas de dislocación". Physical Review B . 41 (10): 6968–6976. Bibcode :1990PhRvB..41.6968A. doi :10.1103/PhysRevB.41.6968. ISSN  0163-1829. PMID  9992953. Archivado desde el original el 2023-03-25 . Consultado el 2022-10-03 .
  15. ^ Wood, WA (julio de 1958). "Formación de grietas por fatiga". Revista filosófica . 3 (31): 692–699. Código Bibliográfico :1958PMag....3..692W. doi :10.1080/14786435808237004. ISSN  0031-8086. Archivado desde el original el 2022-10-07 . Consultado el 2022-10-03 .
  16. ^ ab Koss, DA; Chan, KS (septiembre de 1980). "Fractura a lo largo de bandas de deslizamiento planares". Acta Metallurgica . 28 (9): 1245–1252. doi :10.1016/0001-6160(80)90080-2. Archivado desde el original el 28 de junio de 2018 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  17. ^ ab Mughrabi, H. (septiembre de 1983). "Estructuras de células y paredes de dislocación y tensiones internas de largo alcance en cristales metálicos deformados". Acta Metallurgica . 31 (9): 1367–1379. doi :10.1016/0001-6160(83)90007-X. Archivado desde el original el 16 de junio de 2022 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  18. ^ ab Fisher, John C.; Hart, Edward W.; Pry, Robert H. (15 de septiembre de 1952). "Teoría de la formación de bandas de deslizamiento". Physical Review . 87 (6): 958–961. Bibcode :1952PhRv...87..958F. doi :10.1103/PhysRev.87.958. ISSN  0031-899X.
  19. ^ Frank, FC; Read, WT (15 de agosto de 1950). "Procesos de multiplicación para dislocaciones de movimiento lento". Physical Review . 79 (4): 722–723. Bibcode :1950PhRv...79..722F. doi :10.1103/PhysRev.79.722. ISSN  0031-899X. Archivado desde el original el 25 de marzo de 2023 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  20. ^ Xie, Kelvin Y.; Wang, Yanbo; Ni, Song; Liao, Xiaozhou; Cairney, Julie M.; Ringer, Simon P. (diciembre de 2011). "Información sobre los mecanismos de deformación del α-Fe a escala nanométrica". Scripta Materialia . 65 (12): 1037–1040. doi :10.1016/j.scriptamat.2011.08.023. Archivado desde el original el 2018-06-02 . Consultado el 2022-10-03 .
  21. ^ Zheng, He; Cao, Ajing; Weinberger, Christopher R.; Huang, Jian Yu; Du, Kui; Wang, Jianbo; Ma, Yanyun; Xia, Younan; Mao, Scott X. (diciembre de 2010). "Plasticidad discreta en cristales de oro de tamaño inferior a 10 nm". Nature Communications . 1 (1): 144. Bibcode :2010NatCo...1..144Z. doi :10.1038/ncomms1149. ISSN  2041-1723. PMC 3105591 . PMID  21266994. 
  22. ^ Kiener, D.; Minor, AM (febrero de 2011). "Rendimiento controlado por fuente y endurecimiento de Cu(100) estudiados mediante microscopía electrónica de transmisión in situ". Acta Materialia . 59 (4): 1328–1337. Código Bibliográfico :2011AcMat..59.1328K. doi :10.1016/j.actamat.2010.10.065. Archivado desde el original el 2022-06-17 . Consultado el 2022-10-03 .
  23. ^ Hsieh, Yi-Chieh; Zhang, Ling; Chung, Tsai-Fu; Tsai, Yu-Ting; Yang, Jer-Ren; Ohmura, Takahito; Suzuki, Takuya (diciembre de 2016). "Investigación in situ mediante microscopía electrónica de transmisión del comportamiento de deformación de la ferrita δ nanoestructurada espinodal en un acero inoxidable dúplex". Scripta Materialia . 125 : 44–48. doi :10.1016/j.scriptamat.2016.06.047. Archivado desde el original el 2022-06-20 . Consultado el 2022-10-03 .
  24. ^ Du, Juan; Mompiou, Frédéric; Zhang, Wen-Zheng (marzo de 2018). "Estudio TEM in situ de la emisión de dislocaciones asociada al crecimiento de austenita". Scripta Materialia . 145 : 62–66. doi :10.1016/j.scriptamat.2017.10.014. Archivado desde el original el 2018-06-30 . Consultado el 2022-10-03 .
  25. ^ Campbell, JE; Thompson, RP; Dean, J; Clyne, TW (2019). "Comparación entre los gráficos de tensión-deformación obtenidos a partir de plastometría de indentación, basados ​​en perfiles de indentación residual y a partir de pruebas uniaxiales". Acta Materialia . 168 : 87–99. Bibcode :2019AcMat.168...87C. doi :10.1016/j.actamat.2019.02.006.
  26. ^ Parks, DM (diciembre de 1977). "El método de extensión de grietas virtuales para el comportamiento no lineal de los materiales". Métodos informáticos en mecánica aplicada e ingeniería . 12 (3): 353–364. Código bibliográfico : 1977CMAME..12..353P. doi :10.1016/0045-7825(77)90023-8. Archivado desde el original el 29 de junio de 2022. Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  27. ^ Benjamin Britton, T.; Wilkinson, Angus J. (septiembre de 2012). "Campos de tensión y distribuciones de densidad de dislocaciones geométricamente necesarias cerca de la cabeza de una banda de deslizamiento bloqueada". Acta Materialia . 60 (16): 5773–5782. Bibcode :2012AcMat..60.5773B. doi :10.1016/j.actamat.2012.07.004. hdl : 10044/1/13886 . Archivado desde el original el 2023-01-01 . Consultado el 2022-10-03 .
  28. ^ Guo, Y.; Britton, TB; Wilkinson, AJ (septiembre de 2014). "Interacciones entre bandas de deslizamiento y límites de grano en titanio de pureza comercial". Acta Materialia . 76 : 1–12. Bibcode :2014AcMat..76....1G. doi :10.1016/j.actamat.2014.05.015. hdl : 10044/1/25973 . S2CID  136904692. Archivado desde el original el 2022-06-20 . Consultado el 2022-10-03 .
  29. ^ Andani, Mohsen Taheri; Lakshmanan, Aaditya; Sundararaghavan, Veera; Allison, John; Misra, Amit (noviembre de 2020). "Estudio cuantitativo del efecto de los parámetros del límite de grano en el nivel del sistema de deslizamiento de la pendiente Hall-Petch para el sistema de deslizamiento basal en Mg-4Al". Acta Materialia . 200 : 148–161. Código Bibliográfico :2020AcMat.200..148A. doi : 10.1016/j.actamat.2020.08.079 . S2CID  225279335.
  30. ^ Livingston, JD; Chalmers, B (junio de 1957). "Deslizamiento múltiple en la deformación de bicristales". Acta Metallurgica . 5 (6): 322–327. doi :10.1016/0001-6160(57)90044-5. Archivado desde el original el 2022-06-17 . Consultado el 2022-10-03 .
  31. ^ Lee, TC; Robertson, IM; Birnbaum, HK (mayo de 1989). "Predicción de mecanismos de transferencia de deslizamiento a través de límites de grano". Scripta Metallurgica . 23 (5): 799–803. doi :10.1016/0036-9748(89)90534-6. Archivado desde el original el 2022-07-10 . Consultado el 2022-10-03 .
  32. ^ Luster, J.; Morris, MA (julio de 1995). "Compatibilidad de la deformación en aleaciones de Ti-Al de dos fases: dependencia de las relaciones de microestructura y orientación". Metallurgical and Materials Transactions A . 26 (7): 1745–1756. Bibcode :1995MMTA...26.1745L. doi :10.1007/BF02670762. ISSN  1073-5623. S2CID  137425735. Archivado desde el original el 25 de marzo de 2023 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  33. ^ Tu, S.-T.; Zhang, X.-C. (2016), "Mecanismos de iniciación de grietas por fatiga", Módulo de referencia en ciencia de materiales e ingeniería de materiales , Elsevier, págs. B9780128035818028526, doi :10.1016/b978-0-12-803581-8.02852-6, ISBN 978-0-12-803581-8, archivado desde el original el 11 de julio de 2022 , consultado el 3 de octubre de 2022
  34. ^ Makin, MJ (abril de 1970). "El mecanismo de crecimiento de bandas deslizantes en cristales irradiados". Revista filosófica . 21 (172): 815–817. Código Bibliográfico :1970PMag...21..815M. doi :10.1080/14786437008238467. ISSN  0031-8086. Archivado desde el original el 2022-10-07 . Consultado el 2022-10-03 .
  35. ^ Rice, James R. (diciembre de 1987). "Campos de punta de grietas de tracción en cristales elásticos-idealmente plásticos". Mecánica de materiales . 6 (4): 317–335. Código Bibliográfico :1987MechM...6..317R. doi :10.1016/0167-6636(87)90030-5. Archivado desde el original el 2022-12-05 . Consultado el 2022-10-03 .
  36. ^ Knowles, JK; Sternberg, Eli (enero de 1972). "Sobre una clase de leyes de conservación en elastostática linealizada y finita". Archivo de Mecánica Racional y Análisis . 44 (3): 187–211. Código Bibliográfico :1972ArRMA..44..187K. doi :10.1007/BF00250778. ISSN  0003-9527. S2CID  122386163. Archivado desde el original el 25 de marzo de 2023 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  37. ^ Noether, Emmy (enero de 1971). "Problemas de variación invariante". Transport Theory and Statistical Physics . 1 (3): 186–207. arXiv : physics/0503066 . Código Bibliográfico :1971TTSP....1..186N. doi :10.1080/00411457108231446. ISSN  0041-1450. S2CID  119019843. Archivado desde el original el 2022-07-15 . Consultado el 2022-10-03 .
  38. ^ Budiansky, B.; Rice, JR (1973-03-01). "Leyes de conservación y tasas de liberación de energía". Journal of Applied Mechanics . 40 (1): 201–203. Bibcode :1973JAM....40..201B. doi :10.1115/1.3422926. ISSN  0021-8936. Archivado desde el original el 2022-10-03 . Consultado el 2022-10-03 .
  39. ^ Eshelby, JD (6 de noviembre de 1951). "La fuerza sobre una singularidad elástica". Philosophical Transactions of the Royal Society of London. Serie A, Ciencias Físicas y Matemáticas . 244 (877): 87–112. Código Bibliográfico :1951RSPTA.244...87E. doi :10.1098/rsta.1951.0016. ISSN  0080-4614. S2CID  14703976. Archivado desde el original el 2022-10-03 . Consultado el 2022-10-03 .
  40. ^ Agiasofitou, Eleni; Lazar, Markus (mayo de 2017). "Micromecánica de dislocaciones en sólidos: integrales J, M y L y sus relaciones fundamentales". Revista internacional de ciencias de la ingeniería . 114 : 16–40. arXiv : 1702.00363 . doi :10.1016/j.ijengsci.2017.02.001. S2CID  119531197. Archivado desde el original el 15 de agosto de 2022. Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  41. ^ Kim, Hokun; Kim, Soon; Kim, Sung Youb (marzo de 2021). "Integral J basada en red para una dislocación en constante movimiento". Revista internacional de plasticidad . 138 : 102949. doi :10.1016/j.ijplas.2021.102949. S2CID  233799154. Archivado desde el original el 2023-03-25 . Consultado el 2022-10-03 .
  42. ^ Markenscoff, Xanthippi; Ni, Luqun (enero de 2010). "La tasa de liberación de energía y la "fuerza propia" de límites de inclusión esféricos y planos en expansión dinámica con deformación propia dilatacional". Journal of the Mechanics and Physics of Solids . 58 (1): 1–11. Código Bibliográfico :2010JMPSo..58....1M. doi :10.1016/j.jmps.2009.10.001. Archivado desde el original el 21 de febrero de 2022 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  43. ^ Rice, Jr; Drugan, WJ; Sham, TL (1980-01-01), Paris, Pc (ed.), "Análisis elasto-plástico de grietas en crecimiento", Fracture Mechanics , 100 Barr Harbor Drive, PO Box C700, West Conshohocken, PA 19428-2959: ASTM International, págs. 189–189–33, doi :10.1520/stp36972s, ISBN 978-0-8031-0363-4, archivado desde el original el 2018-06-02 , consultado el 2022-10-03{{citation}}: Mantenimiento de CS1: ubicación ( enlace )
  44. ^ Palmer, AC; Rice, JR (3 de abril de 1973). "El crecimiento de superficies de deslizamiento en la falla progresiva de arcilla sobreconsolidada". Actas de la Royal Society of London. A. Ciencias Físicas y Matemáticas . 332 (1591): 527–548. Bibcode :1973RSPSA.332..527P. doi :10.1098/rspa.1973.0040. ISSN  0080-4630. S2CID  7935986. Archivado desde el original el 2022-10-03 . Consultado el 2022-10-03 .
  45. ^ Rice, James R. (enero de 1992). "Nuclearización por dislocación de la punta de una grieta: un análisis basado en el concepto de Peierls". Journal of the Mechanics and Physics of Solids . 40 (2): 239–271. Código Bibliográfico :1992JMPSo..40..239R. doi :10.1016/S0022-5096(05)80012-2. Archivado desde el original el 16 de julio de 2022 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  46. ^ Kc, Amit; Kim, Jeong-Ho (mayo de 2008). "Integrales de interacción para fractura térmica de materiales funcionalmente graduados". Mecánica de fracturas en ingeniería . 75 (8): 2542–2565. doi :10.1016/j.engfracmech.2007.07.011. Archivado desde el original el 2022-08-07 . Consultado el 2022-10-03 .
  47. ^ Haftbaradaran, Hamed; Qu, Jianmin (noviembre de 2014). "Una integral independiente de la trayectoria para la fractura de sólidos bajo cargas electroquímicas y mecánicas combinadas". Journal of the Mechanics and Physics of Solids . 71 : 1–14. Bibcode :2014JMPSo..71....1H. doi :10.1016/j.jmps.2014.06.007. Archivado desde el original el 25 de marzo de 2023 . Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  48. ^ Walters, Matthew C.; Paulino, Glaucio H.; Dodds, Robert H. (julio de 2005). "Procedimientos integrales de interacción para grietas curvas en 3-D, incluidas las tracciones superficiales". Mecánica de fracturas en ingeniería . 72 (11): 1635–1663. doi :10.1016/j.engfracmech.2005.01.002. Archivado desde el original el 8 de agosto de 2022. Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  49. ^ Becker, TH; Mostafavi, M.; Tait, RB; Marrow, TJ (octubre de 2012). "Un enfoque para calcular la integral J mediante la medición del campo de desplazamiento de correlación de imágenes digitales: un enfoque para calcular la integral J mediante correlación de imágenes digitales". Fatiga y fractura de materiales y estructuras de ingeniería . 35 (10): 971–984. doi :10.1111/j.1460-2695.2012.01685.x. Archivado desde el original el 2022-10-03 . Consultado el 2022-10-03 .
  50. ^ ab Koko, A.; Earp, P.; Wigger, T.; Tong, J.; Marrow, TJ (mayo de 2020). "Análisis J-integral: un estudio comparativo de EDXD y DIC para una grieta por fatiga". Revista internacional de fatiga . 134 : 105474. doi :10.1016/j.ijfatigue.2020.105474. S2CID  214391445. Archivado desde el original el 22 de junio de 2022. Consultado el 3 de octubre de 2022 .
  51. ^ Barhli, SM; Saucedo-Mora, L.; Jordan, MSL; Cinar, AF; Reinhard, C.; Mostafavi, M.; Marrow, TJ (noviembre de 2017). "Caracterización por rayos X de sincrotrón de campos de deformación de grietas en grafito poligranular". Carbono . 124 : 357–371. Bibcode :2017Carbo.124..357B. doi :10.1016/j.carbon.2017.08.075. hdl : 1983/93385e0e-155e-49e6-9a3d-e4f881de013a . Archivado desde el original el 2022-06-18 . Consultado el 2022-10-03 .
  52. ^ Lubarda, Vlado A. (1 de enero de 2019). "El vector de dislocación de Burgers y la fuerza de Peach-Koehler: una revisión". Revista de investigación y tecnología de materiales . 8 (1): 1550–1565. doi : 10.1016/j.jmrt.2018.08.014 . ISSN  2238-7854. S2CID  125242265.
  53. ^ Eshelby, JD (1956), La teoría del continuo de los defectos reticulares, Física del estado sólido, vol. 3, Elsevier, págs. 79-144, doi :10.1016/s0081-1947(08)60132-0, ISBN 978-0-12-607703-2, archivado desde el original el 19 de diciembre de 2022 , consultado el 3 de octubre de 2022
  54. ^ Anderson, PM; Hirth, JP; Lothe, J. Teoría de dislocaciones rectas. Teoría de dislocaciones .

Lectura adicional

  • Trochidis, A.; E., Douka; Polyzos, B. (11 de agosto de 2000). "Formación y evolución de bandas de deslizamiento persistentes en metales". Revista de mecánica y física de sólidos . 48 (8): 1761–1775. Código Bibliográfico :2000JMPSo..48.1761T. doi :10.1016/S0022-5096(99)00077-0.
  • Zhang, P.; Zhang, L.; Baxevanakis, KP; Lu, S.; Zhao, LG; Bullough, C. (abril de 2021). "Modelado de plasticidad de cristales discretos de deformación cíclica controlada por deslizamiento y crecimiento de grietas cortas bajo fatiga de ciclo bajo". Revista internacional de fatiga . 145 : 106095. doi :10.1016/j.ijfatigue.2020.106095. S2CID  230576292.
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