agujero negro de AdS

En física teórica , un agujero negro anti-de Sitter ( AdS ) es una solución de agujero negro de la relatividad general o sus extensiones que representa un objeto masivo aislado, pero con una constante cosmológica negativa . Dicha solución se aproxima asintóticamente al espacio anti-de Sitter en el infinito espacial, y es una generalización de la solución de vacío de Kerr , que se aproxima asintóticamente al espacio-tiempo de Minkowski en el infinito espacial. ^{[ 1 ]}

En 3+1 dimensiones, la métrica viene dada por $${\displaystyle ds^{2}=-\left(k^{2}r^{2}+1-{\frac {C}{r}}\right)dt^{2}+{\frac {1}{k^{2}r^{2}+1-{\frac {C}{r}}}}dr^{2}+r^{2}d\Omega ^{2}}$$ donde t es la coordenada temporal, r es la coordenada radial, Ω son las coordenadas polares , C es una constante y k es la curvatura AdS.

En general, en d + 1 dimensiones, la métrica viene dada por $${\displaystyle ds^{2}=-\left(k^{2}r^{2}+1-{\frac {C}{r^{d-2}}}\right)dt^{2}+{\frac {1}{k^{2}r^{2}+1-{\frac {C}{r^{d-2}}}}}dr^{2}+r^{2}d\Omega ^{2}}$$

Según la correspondencia AdS/CFT , si la gravedad estuviera cuantizada, un agujero negro AdS sería dual a un estado térmico en el límite conforme. ^{[ 2 ]} En el contexto de, por ejemplo, AdS/QCD , esto correspondería a la fase de desconfinamiento del plasma de quarks y gluones .

Los observadores que caen tardíamente en agujeros negros AdS pueden experimentar oscilaciones caóticas del espaciotiempo de tipo BKL cerca de sus singularidades centrales . ^{[ 3 ]}

• agujero negro BTZ
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